ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 352
Скачиваний: 4
ио о количество молекул газов, то они под действием сил Ван-дер- Ваальса (молекулярных) в отрезок времени 2 объединяются и обра
зуют |
зародыш |
пузырька |
радиусом Rm\n. Этот процесс |
протекает |
очень |
быстро: время, характеризуемое отрезком 2, равно |
примерно |
||
1 0 " 1 2 |
с. По |
существу |
пузырек образуется мгновенно, |
скачком. |
Для того чтобы зародыш пузырька был устойчивым, его радиус должен быть достаточно большим. Капиллярное давление в пузырьке Р зависит от его радиуса R и от по
верхностного натяжения о ж - г :
2сгя
|
Если |
радиус R будет |
слишком мал, |
||||||
то |
давление |
Р |
возрастет |
настолько, |
|||||
что |
газы |
пузырька (в |
соответствии с |
||||||
законом Генри) снова |
растворятся. |
Ус |
|||||||
ловие |
устойчивого существования заро |
||||||||
дыша |
пузырька |
состоит |
в том, что дав |
||||||
ление |
газа внутри пузырька не должно |
||||||||
превышать |
внешнего |
давления |
газа, |
||||||
при |
котором |
происходило |
насыщение |
||||||
жидкости |
[102]. |
|
|
|
|
|
время t
Рис. 55. Механизм возникнове ния, и роста пузырьков при вы делении газов из раствора
Обозначим через р — давление газа, при котором происходило насыщение, рг — внешнее давление газа на жидкость после сниже ния давления. Тогда из условия нерастворения пузырька давление газа внутри него, складывающееся из внешнего р± и капиллярного Р, должно равняться р. Отсюда
|
|
Pi- |
2°"ж-Г = р |
И |
Rmin' |
2о\, |
|
|
|||
|
|
|
Вrain |
|
|
|
P—Pl |
|
|
||
|
|
|
R min |
|
20"ж-г |
12о\, |
|
|
(4) |
||
|
|
|
: |
P~Pi~ |
к(С-Сг) |
• |
|
||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
где |
к |
постоянная |
|
в |
уравнении |
Генри; |
|
|
|||
С - |
С1 |
• разность |
конечной |
и начальной концентрации |
газов |
||||||
|
|
в растворе, или величина пересыщения раствора |
|||||||||
|
|
газов |
в |
воде; |
|
|
|
|
|
||
|
Pi |
снижение давления (при условии начальной насыщен |
|||||||||
|
|
ности |
раствора |
газами). |
|
|
|
||||
В дальнейшем, в течение времени, характеризуемого |
отрезком 3, |
||||||||||
пузырек растет за счет диффузии |
в него |
растворенных |
газов. |
||||||||
При |
в > 0 ° зарождающемуся пузырьку легче отодвину.ть |
моле |
кулы воды от твердой поверхности, чем оторвать их друг от друга. Чем менее гидратирована минеральная поверхность, тем легче пузырьку возникнуть на ней.
Как и прилипание частиц к пузырькам при столкновении, выде ление пузырьков из раствора на частицах имеет статистический
183
характер. Результаты флотации этими пузырьками определяются вероятностью их возникновения на данных минеральных частицах. Эта вероятность возрастает с увеличением гидрофобности поверх ности частиц и пересыщения раствора газов в воде.
Очень часто пузырьки, выделившиеся из раствора, имеют слиш ком малые размеры и не в состоянии поднять минеральные частицы в пену. Однако и такие пузырьки способствуют ускорению флотации, облегчая прилипание к частицам минерала более крупных пузырь ков, имеющих достаточную подъемную силу.
Анализ ограниченных сведений о практике работы машин с выде лением газа из раствора и некоторые опыты показывают, что флота ция таким путем зависит не только от конечного перепада давлений, но и от кинетики понижения давления. Если давление падает резко и возникает большое пересыщение раствора газов в воде, то пузырьки возникают менее избирательно на частицах даже с весьма различной гидратированностью поверхности. Это приводит к понижению изби рательности флотации. Кроме того, в данном случае образуются относительно крупные пузырьки и растворенных газов может не хватить для полного извлечения флотируемых зерен.
§3. Закрепление минеральных частиц на пузырьках
Впульпе флотационных машин возникают различные силы, стре мящиеся оторвать от пузырька прилипшие к нему частицы минерала.
Кэтим силам относятся силы трения, тяжести частиц и силы инер ции. Наибольшее значение имеют силы инерции [102, 106]. Минера лизованные пузырьки движутся по изогнутым траекториям, то замедляя, то ускоряя свое движение. Силы инерции, пропорциональ ные массе частиц, обычно стремятся оторвать их от пузырьков. В том же направлении действуют и силы, возникающие при столкновении пузырьков друг с другом, с деталями машины, а также силы трения поверхности пузырьков о пульпу и о другие пузырьки.
Работа силы тяжести А при равномерной скорости всплывания пузырька может быть определена по формуле, выведенной К. Ф. Бе - логлазовым [7],
|
|
|
А _ |
a 5 P l g |
|
|
|
|
А |
— |
W |
где а |
— диаметр |
площади |
контакта; |
||
рх |
— плотность минерала в воде; |
||||
R |
— радиус |
пузырька; |
|
|
|
g |
— ускорение силы |
тяжести. |
|||
Из |
формулы |
следует, |
что отрывающие силы тем больше, чем |
выше плотность частицы и особенно чем больше ее размеры (при прочих равных условиях размеры площади прилипания пропорцио нальны размерам частицы). При возникновении инерционных сил вероятность отрыва значительно возрастает.
184
Для того чтобы противостоять этим воздействиям и не оторваться от пузырька, минеральная частица должна закрепиться на нем достаточно прочно.
Общее уравнение, определяющее прочность прилипания пузырька газа к твердой поверхности в статических условиях, выведено Б. В. Кабановым и А. Н. Фрумкиным следующим образом [90].
Сила прилипания пузырька Fnp, с которой он удерживается поверхностью минерала, действует по периметру площади контакта пузырька и минерала и равна произведению величины этого пери метра па на значение вертикальной состав ляющей поверхностного натяжения о ж _ г
s i n в , как бы притягивающего твердую по верхность к оболочке пузырька:
|
пр ' '• пааж.гвт |
©, |
|
|
|
|
|
|
|
где |
- диаметр |
окружности, |
см, |
по |
|
|
|
||
|
которой |
пузырек |
прикрепля- |
j};//;;;/;}//;;;;;/////;////; |
|||||
|
ется к |
твердой |
поверхности |
Минерал |
|||||
|
Рис. 56. Схема прилипа |
||||||||
|
(рис. 56); |
|
|
|
|
|
|||
|
- поверхностное |
натяжение |
на |
ния пузырька к |
твердой |
||||
|
разделе |
жидкость |
— |
газ, |
поверхности |
(к |
выводу |
||
|
уравнения |
Кабанова — |
|||||||
|
дин/см; |
|
|
|
|
|
Фрумкина) |
|
|
в |
краевойугол смачивания, град. |
|
|
|
Гидростатическая сила подъема пузырька жидкостью F, со гласно закону Архимеда,
|
|
|
F = Vgp, |
где V — объем пузырька, |
см3 ; |
||
g |
— i ' ускорение |
силы |
тяжести, см/сек2 ; |
р |
— плотность |
жидкости, г/см 3 . |
Для определения условий равновесия необходимо учесть, что давление внутри пузырька больше гидростатического давления в окружающей пузырек жидкости вследствие капиллярного давления.
Разница давлений в жидкости и газе у основания пузырька составит
2ст» |
•hgp, |
|
R |
||
|
где h — высота пузырька, см (давление газа во всех участках пу зырька практически одинаково, а давление воды у основа ния пузырька возрастает по сравнению с давлением у его вершины на величину гидростатического давления hgp).
Это разница давлений внутри пузырька и вне его приводит к появлению добавочной силы отрыва, равной произведению площади
яа |
2 |
- |
2о" |
ж _г |
— hgp. |
контакта —; — на величину |
добавочного |
давления — ~ - |
|||
4 |
|
|
|
Н |
|
185
Таким образом, полное условие равновесия пузырька на твердой поверхности выражается следующим уравнением:
|
Mtox.TsmQ |
= Vgp + ^ |
(jZjzz—hgp}. |
(5) |
Из этого уравнения видно, что прочность прилипания тем больше |
||||
чем |
гидрофобнее поверхность (чем |
больше краевой угол смачива |
||
ния |
в ) . |
|
|
|
Оболочка пузырька |
связывается |
с минеральной |
поверхностью |
по линии трехфазного контакта. Чем жестче закреплена эта линия, тем прочнее прилипание. Поэтому гистерезис смачивания обычно увеличивает устойчивость прилипания.
Применительно к реальным условиям флотации уравнение (5) преобразовано Н. В. Матвеенко следующим образом. Учитывая [106], что силы отрыва возникают также вследствие инерции частиц, и отнеся суммарную силу отрыва к единице длины трехфазного периметра,
им |
получено |
следующее |
уравнение, |
характеризующее равновесие |
|||||||||
удельных |
флотационных |
сил: |
|
|
|
|
|
||||||
|
|
|
|
а ж . г |
sin в = С J |
L (Д _ |
р) dlv |
+ - 2 | Р |
( - ^ р |
-^phg), |
(5a) |
||
где % — отношение |
диаметров площади контакта и частицы (без |
||||||||||||
|
|
|
размерное); |
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
С — ускорение |
отрыва частицы от пузырька, см/сек 2 ; |
|
||||||||||
|
К — коэффициент |
пропорциональности |
между |
кубом диаметра |
|||||||||
|
|
|
частицы и |
ее |
объемом |
(безразмерный); |
|
|
|||||
|
^кр |
— |
диаметр частицы критической для флотации |
крупности, см; |
|||||||||
|
R |
— радиус пузырька, см; |
|
|
|
|
|
||||||
|
Д — |
плотность |
минерала, г/см3 . ^ |
|
|
|
|||||||
|
Это |
уравнение |
позволяет рассчитывать |
флотируемость |
частиц |
||||||||
в |
разных |
условиях. |
|
|
|
|
|
|
|
Если рассмотреть подробнее кинетику отрыва пузырька от твер дой поверхности, то можно заметить, что он начинается с сокраще ния площади прилипания. В этой стадии вода вытесняет воздз^х с поверхности площади контакта. Чем гидрофобнее поверхность, тем труднее осуществляется этот процесс, тем менее вероятен отрыв пузырька от твердой поверхности.
Кроме гидрофобности поверхности, на прочность прилипания частиц к пузырьку влияет также наличие на этой поверхности острых выступов и ребер. Наблюдениями П. А. Ребиндера установлено, что острые ребра «...всегда являются труднопреодолимой преградой для периметра смачивания, так что, когда при смачивании тел пери метр доходит до ребра, то он задерживается на ребре...» [191]. Термодинамическое объяснение этого явления заключается в том, что при изгибе площади прилипания происходит значительное увели чение свободной энергии системы, поэтому для того, чтобы передви нуть трехфазный периметр смачивания, необходимо дополнительно произвести определенную работу.
180