ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 20.06.2024
Просмотров: 126
Скачиваний: 0
- 121 -
такими se свойствами,как и обычный реостатный каскад (б е з коррекции), то анализ схемы будем вести только в области верхних частот.
В широкополосных каскадах усиления применяют специаль ные экранированные лампы (пентоды,тетроды и д р .) , обладаю-
. щия малыми паразитными .емкостям и большой крутизной
- 122 -
характеристики. Сопротивление нагрузки лампы R-c выбирается небольшим, что дает возможность получить более широкую поло су частот.
Полная и упрощенная схемы каскада представлены соответ ственно на рис.2.23 и 2.24. В упрощенной схеме опущены провой-
димости |
и |
gc , так как |
в большинстве случаев выпол |
|
няется условие |
|
. |
Кроме того, обычно в широкопо |
|
лосных каскадах |
проводимость |
выбирается |
большой |
|
по сравнению!с |
|
пройодиыоётъв |
g c . |
|
|
|
О |
|
|
$й, |
|
|
|
|
<8 |
|
I |
Рис.2.24 |
|
|
|
|
|
|
С физической точки зрения |
ожидаемое расширение |
||
полосы в сторону верхних частот при данной коррекции |
мож |
||
но объяснить тем, что лампа нагружена на параллельный коле |
|||
бательный контур (как показано на |
рис.2.24) )Ц ,С Э , |
сопротив |
|
ление которого можно сделать малойвменяющимся в более |
широ |
ком диапазоне частот, чем сопротивление цепи В-а Сэ ,■ которая служит нагрузкой некорректированиого каскада.
- 123 -
На основании рис, 2,24 находим:
V j* ° C 9 '
S U .1 V Yн
**О •D0*! |
и |
V |
|
*1 * j w C a K c f
Ra * j ° L cL
S C R ^ ^ j c j L ^ )
или после некоторых простых преобразований получив
|
|
|
1 |
-Vj с о ш ^ ^ |
|
|
|
|
* о |
i+ jto*i^ + |
( j t o ) a m ‘t g |
f |
|
||
где m ~U| |
= —- - - |
■ - коэффициент коррекции, равный квад- |
|||||
|
э ” е |
рату |
добротности 6_<Q = |
|
|||
|
|
|
параллельного колебательного |
конту |
|||
|
|
|
ра; |
|
|
|
|
|
= Cg R & |
- постоянная времени некорректирован- |
|||||
|
|
|
яого |
каскада. |
|
|
|
Частотная и фазовая характеристики определяются |
выра |
||||||
\Ц |
м |
1 / |
1 |
* |
----------- . |
(,2.46) |
|
|
6 |
0 |/i4 i- a m ,x a6u > 4 (m< |
) V ' |
|
|||
|
|
|
|
|
ОЭ<1, |
( г . 47) |
|
w= arclpьэ1.т -anclir------- — |
|||||||
' |
|
® |
6 |
|
» 1~(соЪг) г т |
|
В соответствии с методом Г.В. Брауде определим оптимальт ное значение коэффициента коррекции т 0 •, . который обе спечивает наибольшее расширение полосы при отсутствии подъе ма на частотной характеристике. Для этого квадбэт модуля
- 124 -
коэффициента усиления запишем в виде дробнорациональной Функции
1 + |
* |
1 * |
1 * U> |
% |
1Ч 1-ат.К '1ьсо)4 *СгпЧ*)*а)1 |
|
|
По условиям коррекции (2.45) необходимо, чтобы
или |
|
|
- ‘b j ( l - a m |
) . |
|
|
|
|
Решая это уравнение относительно m |
, получим №опт=(М44. в / |
|||||||
Подставляя |
задчение |
m onm |
в выражение модуля коэффициента |
|||||
усиления, |
получим оптимальную частотную характеристику. |
|
||||||
Аналогичным путем можно найти величину коэффициента |
|
|||||||
коррекции, |
обеспечивающую лучшую фазовую характеристику (оптМ- |
|||||||
мальную фазовую характеристику). Такой величиной является |
|
|||||||
W*onm = 0,32 |
(рис. 2.256). |
|
|
|
|
|
||
Таким образом, |
при m o m = 0,414 |
сохраняется |
постоянст |
|||||
во частотной характеристики в наибольшей полосе частот, а |
|
|||||||
наиболее линейная фазовая характеристика имеет место при |
|
|||||||
m = 0,32. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Более |
подробные исследования уравнения / 2 / |
(2.46) |
по |
|||||
казывают, что увеличение ..ээффициента коррекции расширяет |
|
|||||||
полосу усиливаемых частот (ри с.2 .2^а), |
но |
при m > m or)ni |
=0,4114, |
|||||
на частотной характеристике появляется подъем, растущий с уве(- |
||||||||
яичениеы |
m |
, что может привести к |
значительным искажениям |
|||||
усиливаемого сигнала. \>л?ически. этот подъем появляется за |
|
|||||||
счет высокой добротности контура. |
|
|
|
|
||||
Из графиков видно, что |
расширение полосы при т ОП|£0 1^ |
|||||||
составляет |
примерно 1,7 . |
И максимальное |
расширение поло |
|||||
сы пр.т m > т оптсоставляет |
около 1,8 |
раза. Подробный анализ |
||||||
показывает , что при данной емкости невозможно расширить по |
||||||||
лосу частот |
6o7iee чем в 2 раза,даже при самой сложной коррек |
тирующей цепочке.
В транзисторном усилителе параллегштл высокочастотная коррекция в принципе действует так же, здесь емкость С э
- 125 -
‘Практически равна входной^динамической емкости транзистора |Следующего каскада. Кроме того, следует иметь в виду, что в ^транзисторном каскаде основной причиной уменьшения усиЛенин |на высоких частотах является убывание крутизны транзистора с ростом частоты.-
- 126 -
При усилении импульсов малой длительности или импульсов с крутыми фронтами целесообразно применять схемы усиления с высокочастотной коррекцией. В этом случае время установления
переходной характеристики уменьшается.
Переходную характеристику в области малых времен можно найти по коэффициенту усиления, применив операторный метод или непосредственно решая задачу определения переходного про цесса в параллельном контуре с потерями. Подробный анализ этого'” вопроса изложен во многих црсобиях по усилительным
устройствам..
На. рис.2.26 приведен график характеристики —— с-в области малых времен лампового реостатного каскада °е прос той высокочастотной коррекцией (параллельной) для различных величин коэффйциента коррекции ш
Из рис.2.26 видно, что с увеличением коэффициента кор рекции растет крутизна фронта переходной характеристики, а
Рис. 2.26,
- 12? -
Физически это можно объяснить тем, что в момент появления скачка напряжения в анодной цепи дроссель ( корректирующий
элемент) препятствует ответвлению |
$Ъка |
в |
9 |
направ ; |
||||
пяя скачок |
тока |
в паразитную эквивалентную емкость |
С„ |
|||||
поэтому напряжение на ней возрастает быстрее. |
|
э j |
||||||
|
|
|||||||
Чем больше |
1*а |
дросселя, |
тем |
дольше |
он препятствует |
|||
ответвлению тока |
в анодное сопротивление R. |
и тем коро |
||||||
че интервал времени установления. |
|
|
|
|
||||
При |
m & |
0,25: |
переходная |
характеристика |
апериоди |
|||
ческая, |
при |
|
> 0 , 2 5 ' |
она имеет колебательный |
характер |
|||
и на переднем фронте появляется выброс, величина которого |
||||||||
растет вместе с коэффициентом коррекции. |
|
|
||||||
Допустимая |
величина выброса |
% |
обычно ограничива |
|||||
ется 0,01-0,03. Этому значению выброса соответствует |
||||||||
m |
= 0,35*0,414. При этом выигрыш по времени установле |
ния получается порядка в 1,70-1,80 раза. Зависимости норми
рованного |
времени установления |
выброса от коэф |
фициента |
высокочастотной коррекции |
приведены на рис.2.27 |
- 128 -
НИЗКОЧАСТОТНАЯ КОРРЕКЦИЯ
Предположит^ что цепочки смещения&кСк и питания вкран-
ной'сетки |
R3 C3 |
“не вносят искажений на |
низких частотах в |
||
пределах полосы частот, пропускаемых усилителем. |
|||||
Улучшение частотной характеристики в области нижних |
|||||
частот можно осуществить двумя способами: |
за счет увеличения |
||||
достоянной времени |
нижних частот |
<гн и за |
счет применения |
||
низкочастотной коррекции. |
|
|
|
||
Увеличение постоянной |
времени <ги связано с увейичени-. |
||||
ем разделительной |
емкооти |
С с , |
что вызывает увеличение га |
||
баритов, |
веса, стоимости и дополнительной паразитной емкое- • |
ти монтажа,что в свою очередь-ведет к ограничению полосы про+
пускания сверху. Поэтому при необходимости расширения поло- |
; |
|
сы 'пропускали в сторону нижних частот применяют схему кор- |
; |
|
рекции этих частот при помощи цепочки С ^, |
(рис.2 .28), ко-t |
|
торая включается в анодную (коллекторную) цепь лампы (тран зистора).
' я *
Предположим, что транзистор работает на нагрузку, со
противление которой |
значительно меньше |
, тогда |
эквива |
лентная схема для области нижних частот |
лампового и транзис |
||
торного каскадов с |
учетом, что |
монет |
быть |