ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 05.07.2024
Просмотров: 104
Скачиваний: 0
•ношению к распадам ведут себя не как одна частица, а как две с различными способами распада, разными вре менами жизни и даже с несколько различными массами. Только это не К0- и /С°-частицы, а К.1 и /("-мезоны, кото рые вы можете видеть в таблице элементарных частиц. Природа одним способом разделяет нейтральные /(-мезо ны при рождении и совершенно другим — при распаде. Вряд ли в этой книжке можно достаточно ясно расска зать, в чем здесь дело. Тем не менее попробуем хотя бы отчасти пояснить ситуацию.
По отношению к слабым взаимодействиям К°- и К°-ие- зоны должны вести себя как одна частица. Поэтому каж дый нетральный Л'-мезон, готовый распасться, можно представить, как смесь из Кй- и К°-мезонов. Вернее, как две различные смеси, имеющие разную комбинированную четность. Вот объяснить, что это такое, как раз самое трудное.
Помните? Комбинированная четность сохраняется. Это значит, что если заменить частицы античастицами н от разить всю картину в зеркале, то после такой двойной операции все события в микромире должны протекать так, как и до проведения этих операций. Так вот величи ны, характеризующие в квантовой механике состояния ча стиц (они называются волновыми функциями), ведут се бя по-разному при операции замены частиц на антича стицы с одновременным зеркальным отражением. В од них случаях волновая функция не меняется вовсе — чет ность положительна, а в других случаях она меняет знак— четность отрицательна.
Состояние K°L-мезона можно представить символиче ски как сумму состояний равной интенсивности К0 - и К°- мезонов:
а состояние K°s -мезона — как разность тех же состояний равной интенсивности1 :
к |
* = |
~тт~- |
1 Коэффициент у~ |
это |
так называемый нормировочный мно-. |
житель. Его смысл мы здесь выяснять не будем.
112
Различаются К^- и K°s -мезоны именно комбиниро ванной четностью: у K°L -частицы она положительна, а у
К °s -частицы — отрицательна.
Частицы же, различающиеся комбинированной четно стью, должны вести себя при распадах по-разному. К$- мезоны могут распадаться на два я-мезона, ибо система из двух я-мезонов имеет положительную четность, а /<^- мезон — только на три я-мезона, ибо четность системы из трех я-мезонов отрицательна. Комбинированная чет ность должна при слабых взаимодействиях сохраняться.
Различие в каналах распада приводит к различию во временах жизни.Ka L -мезоны почти в сто раз живут доль
ше, чем K°s-мезоны. |
К0- и К°-частицы |
|
|
В свою очередь |
можно представить |
||
как смеси K°L и K°s |
-мезонов равной |
интенсивности: |
|
|
V2 |
|
|
|
у-г |
• |
|
Эти символические равенства простым образом получа ются из предыдущих.
Все сказанное отнюдь не плод странной фантазии. Эксперимент говорит, что именно так и есть на самом деле.
Допустим, что при столкновении быстрых я- -мезонов с протонами мишени рождаются /(°-мезоны. Это частицы со странностью + 1 , и они не могут, сталкиваясь с протона ми, рождать Л°-гипероны. Но что произойдет дальше? К°- мезон — это смесь K°L- и -частиц. K°L -мезоны быстро распадаются, и на расстоянии в несколько метров от мише ни останутся только K°s -мезоны. Теперь учтем, что K"s - мезоны — это смесь К0- и /("-мезонов в равных количест вах. Значит, на расстоянии в несколько метров от мише ни мы будем иметь равное число К0- и /("-мезонов. Но К°- мезоны могут реагировать с протонами второй мишени, достаточно удаленной от. первой, давая Л°-гипероны. А ведь вначале /("-мезонов в пучке не было. Все это в точ ности наблюдалось на опыте.
8 Г. Я. Мякишев |
113 |
Фактически получается, что слабые взаимодействия способны в вакууме превращать /С°-мёзоны в /("-мезоны и обратно:
К0 2 К0.
Это возможно из-за того, что в слабых взаимодействиях странность не сохраняется.
Удивительные события на этом не прекращаются. За второй мишенью число /("-мезонов меньше числа- ./("-мезо нов, так как часть /(° прореагирует с протонами. Значит, пропорция между К0 и К0, при которой они давали чис
тые К ^-мезоны, будет |
нарушена. Следовательно, |
появят |
ся /(^-мезоны и можно |
будет опять наблюдать |
распады |
на два я-мезона (рис. |
12). |
|
Необычно здесь все до крайности. В макромире это соответствовало бы следующей картине. Из рощи вылете ла стая серых ворон. Но в этой стае каждая ворона — это, в сущности, смесь в равной пропорции орла и ястре ба. По дороге ястребиная часть ворон вымирает и дальше летят уже орлы, которых, однако, вдвое меньше, чем бы ло ворон раньше. При этом каждый орел—это смесь се рой и белой вороны в равных количествах. Во второй роще часть белых ворон погибает. Вылетает серых во рон больше, чем белых. А это в свою очередь означает, что появились ястребы, давно погибшие возле первой ро щи. Сплошная фантасмагория. Тем не менее для /("-ме зонов все происходит на самом деле именно так.
Новое потрясение. Летом 1964 г. стало известно о но вых исследованиях, которые снова (уже в какой раз!) потрясли фундамент теории элементарных частиц. Опять отличились нейтральные /(-мезоны. На расстоянии в 19.и от мишени, в которой происходило рождение пучка К°- мезонов, наблюдался их распад на два я-мезона, а не на три, как это должно было бы быть. Причем наблюдалось это с малой вероятностью (около 0,2%), но все ж е — бес спорно.
На таком большом расстоянии /(^-мезонов не-могло быть. На два я-мезона распадались, следовательно, К$ -
мезоны. А это означает ни мало, ни много, |
как наруше |
|
ние комбинированной |
четности в слабых |
взаимодействи- |
114
ях. Недавно установленный закон сохранения наруша ется.
В чем здесь дело, пока не ясно. Высказывают предпо ложение, что этот распад вызван особыми, сверхслабыми силами. Но что это за силы? Никаких других проявлений этих сил пока не обнаружено.
Согласно существующей теории, нарушение ком-бини— рованной четности должно приводить к необратимости по времени явлений в микромире. Это уже одно из самых фундаментальных потрясений основ, которое когда-либо происходило в физике.
Со времени нового открытия прошло около девяти лет, но пока окончательно ничего выяснить не удалось.
Универсальность слабых взаимодействий. Жизнь странных частиц прекращается слабыми взаимодействи ями. Без них эти частицы были бы не менее стабильными, чем электроны и протоны.
Уже говорилось, что слабые взаимодействия универ сальны, присущи всем частицам. Но они столь медленно работают, что не могут конкурировать с ядерными и элек тромагнитными силами. Не могут в тех процессах, кото рые способны протекать под действием более мощных сил природы. Но в двух случаях именно слабые взаимодей ствия являются решающими. Это процессы, в которых рождаются нейтрино, и процессы, в которых изменяется странность. Здесь остальные взаимодействия бессильны. Нейтрино не испытывает никаких взаимодействий, кроме слабых, а странность не может изменить ничто, кроме слабых взаимодействий. Все эти процессы идут с одной внутренней скоростью, определяются одной и той же кон стантой взаимодействия.
Откуда берется такая универсальность, при которой абсолютно разные превращения характеризуются одной и той же константой связи? Это стало проясняться только
впоследнее время.
Вслабых взаимодействиях согласно современным
представлениям всегда участвуют четыре частицы с полу целым спином-у, четыре фермиона, как часто называют
такие частицы. Универсальность слабых взаимодействий состоит в том, что взаимодействие любых двух фермионных пар построено одинаковым образом и характеризует ся одной и той же константой связи. Нужно только, чтобы
8* |
115 |
каждая пара взаимодействующих фермионов содержала одну заряженную и одну нейтральную частицу. Лептоны группируются в свои пары (электрон — электронное ней трино, |л-мезон — мюонное нейтрино), а барионы в свои. Но в каждой такой паре слабое взаимодействие одно и то же.
В случаях распада нейтрона и |д,-мезона четырехфермионный характер взаимодействия очевиден. Все четыре взаимодействующих фермиона налицо. Однако это не
всегда |
так. Вот, например, как |
выглядит |
распад я-ме |
|
зона: |
|
|
|
|
|
тс+ |
р;+ |
\ . |
|
Здесь |
непосредственно |
участвует только |
два фермиона: |
|
и |
. Тем не менее и эта реакция вызвана четырехфер- |
мионным взаимодействием, но только она идет в два этапа. На первом этапе, ничтожно малом по времени, я + - мезон виртуально рождает пару протон — антинейтрон. И уже затем слабое взаимодействие превращает эту пару в ц-мезон и мюонное нейтрино:
Слабое четырехфермионное взаимодействие
ТС+ -> р + П -Э- |А+ + Чр.
Сильное
взаимодействие
Промежуточная стадия этой реакции не наблюдается и поэтому четырехфермионный характер взаимодействия оказывается замаскированным. Сходным образом обсто ит дело и при других реакциях.
Частица, о которой известно все, кроме того, сущест вует ли она. Обратили ли вы внимание на то, что все пре дыдущие типы взаимодействия осуществлялись посредст вом тех или иных полей, точнее, посредством обмена кван тами соответствующих полей. Слабое взаимодействие в современной трактовке является исключением. Считается, что все четыре фермиона взаимодействуют в одной точке без всяких посредников.
Так ли это на самом деле? Может быть, существует поле слабых взаимодейсгвий и, соответственно, существу ют кванты этого поля, — еще один вид элементарных ча стиц? Да, была высказана гипотеза, согласно которой вза имодействие между парами фермионов осуществляется с
116
помощью особых частиц, названных промежуточными бо зонами. Бозоны — это частицы, имеющие целые спины (в единицах к). Как вытекает из теории, в частности из за конов сохранения, бозоны должны иметь электрический заряд. Масса их должна превышать массу /(-мезонов, так как иначе К-мезоны могли бы распадаться с испусканием промежуточного бозона и у-кванта. В действительности же это не наблюдается.
Как и другие частицы, промежуточный бозон не мо жет быть стабильным. Время его жизни должно соста вить около Ю - 1 7 сек. Распадаться промежуточный бозон может на ц,-мезон и нейтрино, электрон и нейтрино или » же на несколько п-мезонов. Рождать бозоны могут высо
коэнергичные нейтрино в поле ядра.
Пока эти частицы не обнаружены, хотя попытки най ти их уже предпринимались. Мы знаем об этой частице очень много. Не знаем лишь главного: существует ли она вообще.
ГЛАВА ДЕВЯТАЯ,
самая короткая, посвящается самым короткоживущим час тицам
Сколько их, куда их гонят?
А. С. ПУШКИН
« Б Е С Ы»
Самые короткоживущие. Наряду с 35 довольно долго живущими частицами есть еще образования, живущие столь мало, что их обычно не решаются называть элемен-. тарными частицами. Это резонансы. Термин «резонанс» говорит скорее не о природе частиц, а о способе их обна ружения. Число резонансов огромно. Уже сейчас оно дав но перевалило за две сотни и продолжает неуклонно расти.
Весьма примечателен способ, с помощью которого они были открыты. Живут резонансы Ю - 2 2 — Ю - 2 3 сек. За это время пройденный ими путь лишь очень незначительно превышает диаметр нуклона. Здесь уже ни о каких сле дах в камере Вильсона или пузырьковой.камере не при ходится и мечтать.
118
Живут резонансы столь мало потому, что ни один за кон сохранения не мешает им распадаться под влиянием сильных взаимодействий. Их время жизни является есте ственным .для сильнс взаимодействующих частиц.
Как же сумели обнаружить резонансы и измерить их ничтожное время жизни?
И неуловимое можно обнаружить. В 1960 г. группа сотрудников Калифорнийского университета (США) с помощью пузырьковой камеры изучала реакцию между быстрыми /(-мезонами, полученными на ускорителе, и протонами жидкого водорода внутри камеры. Реакция протекала по схеме (рис. V ) :
*К- + р -» Л° +ТС+ + iz- .
Было получено несколько сотен фотографий треков уча ствующих в этой реакции частиц. Затем с помощью вычи слительной машины была подсчитана зависимость числа рожденных я+- и я~-мезонов от их энергии.
Занялись этим не случайно. Именно таким образом можно было надеяться обнаружить сверхкороткоживущие частицы.
Идея такова: если бы при столкновении К~ и р рожда лось сразу три частицы, как это видно на фотографиях, то энергия я+-мезонов могла бы принимать самые различ ные значения: от близкого к нулю до некоторого макси мального, допускаемого законом сохранения энергии. На чальная энергия /С~мезона и протона распределялась бы между рождающимися частицами различными способами.
В действительности оказалось, что кривая зависимо сти числа рожденных пионов от энергии имела резкий максимум (рис. 13). Большая часть мезонов рождалась с вполне определенной энергией.
Объяснить это можно единственным образом. На пер вом этапе исследуемой реакции рождаются только две частицы:
Кг + р -> г - + *+..
При этом законы сохранения энергии и импульса од нозначно определяют энергию каждой частицы. Стало быть, я+-мезоны должны рождаться с определенной энергией.
119