ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 05.07.2024
Просмотров: 111
Скачиваний: 0
Начало периода «смуты» в физике элементарных ча стиц. Поиски увенчались успехом, но не сразу. Очень бы стро, через год после предсказания Юкавы, на фотогра фиях космических лучей в камере Вильсона обнаружили следы новых частиц. Это были положительно и отрица тельно заряженные частицы, масса которых примерно в 207 раз превосходила массу электрона. Никто вначале не сомневался в том, что это и есть мезоны Юкавы. Их стали исследовать, и здесь открылись странные вещи.
Если мезон является квантом ядерного поля, то он должен очень энергично взаимодействовать с атомными ядрами, состоящими из протонов и нейтронов. Опыты же показали, что новые частицы (их стали называть мго-ме- зонами или мюонами) проявляют совершенно непонятное равнодушие к нуклонам. Они способны только к электро магнитным взаимодействиям и совершенно не склонны принимать участия в сильных взаимодействиях. Мю-ме- зон оказался не той частицей, за которую его сначала приняли и которая была жизненно необходима для объ яснения мира. Поэтому ее открытие положило начало эпохе «смуты» в физике элементарных частиц. Мюон ока зался ближайшим, очень богатым по массе, но короткоживущим «родственником» электрона. Только зачем ну жен электрону такой «родственник», неясно по сей день. Впрочем об этой частице мы еще поговорим в дальней шем. Это не единственная частица, существование кото рой представляется нам сейчас прихотью щедрой при роды.
Пи-мезоны. Наконец с большим опозданием, только в 1947 г., были открыты как раз те мезоны, которые пред сказал Юкава. Эти частицы были названы я-мезонами (пи-мезон) или пионами. Взаимодействовали они с ядра ми очень энергично.
Как и предсказывала теория, оказалось, что есть я- мезоны трех сортов: положительно заряженные, отрица тельные и нейтральные. Масса нейтрального я-мезона равна 264,2 электронных массы, а положительных и отри
цательных |
я-мезонов — 273,2. Заряженные |
пионы живут |
в 100 раз |
меньше, чем мюоны, а я°-мезон — в 10 милли |
|
ардов раз меньше. Не удивительно, что |
их оказалось |
|
труднее обнаружить, чем р--мезоны. |
|
Все я-мезоны активно участвуют в ядерных взаимо действиях. Но лишь я°-мезонами свободно обмениваются
60
*»
как протоны, так и нейтроны. я+-мезон виртуально мо жет быть испущен только протоном, а поглощен только нейтроном. я~-мезоны, напротив, могут испускаться толь ко нейтронами, а поглощаться только протонами. При обмене заряженными мезонами протон и нейтрон превра щаются друг в друга.
Мезонная «шуба» нуклонов. Итак, нуклоны взаимо действуют посредством ядерного поля, состоящего из вир туальных я-мезонов. Одиночный нуклон также создает
вокруг себя мезонное поле. Говоря |
иными словами, он |
непрерывно испускает и поглощает |
виртуальные я-мезо- |
ны. Этот процесс является основой |
«жизнедеятельности» |
как протонов, так и нейтронов, подобно тому как испус кание и поглощение фотонов — основа «жизнедеятельнос ти» электрически заряженных частиц.
Каждый нуклон обладает ядерным зарядом, точнее, константой сильных взаимодействий, величина которой характеризует быстроту процесса испускания и поглоще ния мезонов и определяет величину ядерных сил. Как уже было отмечено, ядерные взаимодействия в 100 раз интенсивнее электромагнитных. Соответственно мезоны поглощаются и испускаются нуклонами в 100 раз быст рее, чем фотоны электрическими зарядами. Характерное ядерное время составляет Ю - 2 3 сек.
Нуклон всегда окружен довольно плотным облаком заряженных и нейтральных мезонов, как говорят физики, мезонной «шубой». Если бы ядерное взаимодействие вы ключилось, то нуклон оказался бы «голым».
Структура нуклонов. На самом деле взаимодействие нуклона с мезонами нельзя никоим образом выключить.
Поэтому |
мезонная «шуба» — это неотъемлемая |
состав |
||
н а я часть самого |
нуклона, его структурный |
элемент. За |
||
говорив |
о ней, мы тем самым совершаем |
качественный |
||
скачок в |
степени |
знакомства с элементарными |
частица |
ми. Незаметно переходим к структуре элементарной час тицы. Как в свое время начали исследовать структуру атома, так теперь на повестке дня стал вопрос о структу ре элементарной частицы. Однако эта новая проблема является значительно более сложной.
Атом просто состоит из электронов и ядра. Протон же отнюдь не построен из мезонов. Он непрерывно рождает и вновь поглощает мезоны, но не состоит из них. Тем не менее сложная структура частицы налицо.
61
Мезонное облако имеет конечные размеры. Хотя мезо ны являются виртуальными, их никак нельзя назвать не существующими. Просто их поглощение и испускание происходит невероятно быстро. Им лишь не хватает энер гии, чтобы обнаружить себя в качестве реальных частиц. При столкновении быстрых протонов мезоны вырываются из окружающих протоны облаков и уже существуют в ви де самостоятельных частиц. За счет кинетической энергии протонов они получают энергию, «достаточную для бы тия».
Для исследования распределения заряда в нуклонах применялась бомбардировка их очень быстрыми электро нами. Но почему быстрыми? Вот почему. Надо исследо вать структуру нуклонов, размеры которых порядка Ю - 1 3 см. Но электроны имеют волновые свойства. Длина электронных волн тем мень
ше, чем больше импульс электронов. Чтобы исследо вать структуру объекта, не обходимы волны длиной, обязательно меньшей разме ров самого объекта. Иначе вследствие дифракции вол ны будут огибать объект и никаких его деталей нельзя
Нуклон окружен пи-мезонной «шубой».
62
будет обнаружить. Оказалось, что для исследования структуры нуклонов электроны должны иметь энергию не меньше 100 млн. зв. Такая энергия может быть сообщена электронам специально сконструированными ускори телями.
Почему в качестве снарядов были выбраны именно
электроны? |
Дело |
в том, что нуклоны |
рассеивают элект |
роны, и по |
картине рассеяния, исходя из хорошо разра |
||
ботанной |
теории |
электромагнитных |
взаимодействий, |
можно определить размеры.нуклона и даже рассчитать распределение заряда внутри заряженной сферы. Так
как электрон не |
испытывает ядерных взаимодействий, |
то таким методом |
определяется характер распределения |
внутри нуклона именно электрического заряда. Исполь зование же в качестве снарядов сильно взаимодействую щих частиц почти ничего не может дать, так как мы в деталях не знаем, как они должны рассеиваться ядерны ми силами.
Опыты показали, что внутри протона плотность заря да постепенно спадает от центра к периферии. На рас стоянии 1,4- Ю - 1 3 см от центра плотность заряда уже мож но считать равной нулю (рис. 7).
Нейтральный в целом нейтрон содержит внутри себя заряженные слои, в которых плотность заряда меняется сложным образом.
Весьма примечательно во всем этом то, что, несмотря на размазанность заряда в пространстве, от него нельзя
отщипнуть |
ни единой крупицы. |
|
Таковы |
первые |
шаги внутрь элементарной частицы. |
В действительности |
структура частиц еще более слож |
на. Не только я-мезоны структурно входят в состав ну клона. Немалую роль должны играть и другие частицы. Но об этом позднее.
Семейства сильно взаимодействующих частиц. Ядер ные силы действуют между нуклонами. Но протон отли чается от нейтрона электрическим зарядом и массой. Приводит ли это к тому, что протон-протонные, нейтроннейтронные и протон-нейтронные силы различны?
Точные эксперименты по рассеянию нуклонов друг на друге показали, что ядерные силы, если - отвлечься от некоторых деталей, одинаковы для любой пары нуклонов. Электрический заряд не оказывает влияния на эти силы.
63
Существует, как говорят, зарядовая независимость ядер ных сил.
Этот важнейший факт позволяет по-новому взглянуть на протон и нейтрон. Если бы не электрический заряд у протона, то как можно было бы их различить? По отно шению к сильным взаимодействиям они ведут себя абсо лютно одинаково. У них одинаковый спин. Даже неболь шое различие в массах и то имеет электромагнитное про исхождение. Исчезни электрические заряды, и массы стали бы одинаковыми. Тогда протон от нейтрона нельзя было бы отличить.
Все это позволяет выразить уверенность, что протон й нейтрон — это, в сущности, не две разные частицы, а од на, но только в различных зарядовых состояниях;
Протон и нейтрон — не единственный пример близне цов, различающихся лишь своими электрическими одеж дами. Три я-мезона отличаются тоже только электриче скими зарядами, и за счет этого заряженные и нейтраль ный мезоны имеют очень мало различающиеся массы. Их тоже можно считать одной частицей в разных зарядовых состояниях.
В дальнейшем мы увидим, что все без исключения сильно взаимодействующие частицы объединяются в группы, так называемые зарядовые мультиплеты. Части цы, входящие в тот или иной зарядовый мультиплет, раз личаются только зарядовым состоянием. Принадлеж ность к тому или другому мультиплету — важнейшая от метка в паспорте элементарной частицы. Объединение отдельных частиц в мультиплеты обнаруживает некото рые элементы единства в слишком уж раздробленной картине элементарных частиц.
Физики, однако, не ограничились объединением час тиц в мультиплеты. Они стремились глубже проникнуть в сущность этого объединения. В процессе решения этой проблемы была введена новая величина — изотопический спин /. Что это за величина и какова ее роль в система тизации элементарных частиц?
Изотопический спин. Каждому зарядовому мульти плету сопоставляется определенное значение изотопиче ского спина. Если мультиплет содержит одну частицу, то изотопический спин считают равным нулю. Мультиплету из двух частиц (например,- дублету нуклонов, состояще му из протона и нейтрона) приписывается изотопический
64
Рис. I. Распад я-э'лементарных частиц в процессе слабого взаимодей ствия, зарегистрированный в пузырьковой камере. В камеру входит отрицательный пи-мезон ( л - ) высокой энергии, полученной на бэватроие. Он сталкивается с протоном жидкого водорода. При столкно вении рождаются нейтральный /(-мезон (/(°) п лямбда-частица (Л°). Не обладая зарядом, эти частицы не оставляют следов. Нейтральный
/(-мезон распадается па отрицательный |
пн-мезон и положительный |
пи-мезон, а лямбда-частица — па протон |
(р) и отрицательный пм- |
мезон. |
|
Рис. II. Распад я- и |л-мезонов в пузырьковой камере. Каждым из трех положительных я-мезоиов распадается на положительный мюон
и нейтрино. Нейтрино трека не оставляет. Мюоиы же регистрируются
ввиде коротких треков. Далее каждый из мюоиов распадается на позитрон, нейтрино и антинейтрино. След оставляет только позитрон.
спин / = - у , мультиплету из трех частиц (например, три-'
плету |
я-мезонов)—изотопический |
спин |
/ = 1 , мульти |
||
плету |
из |
зчетырех частиц |
(квартету)—изотопический |
||
спин/ |
= |
- у И т. д. Таким |
образом, |
если |
в зарядовый |
мультиплет входит п частиц, то ему приписывается изо топический спин
/ = 4 - 1 ) .
Ну а причем здесь спин? Если иметь в виду обычный спин, т. е. собственный вращательный момент, то ни при чем. Сходство ограничивается лишь тем, что формальный математический аппарат, описывающий зарядовую неза висимость сильного взаимодействия с помощью введения
. изотопического спина, такой же, как и для обычного ме ханического спина. Вспомним, что если спин равен '/г в
единицах |
Н, то возможны две его |
ориентации. Проек |
||
ция спина |
на |
любое направление |
принимает |
значения |
-у- и |
у . |
Электрон и другие частицы с тем |
же спи |
ном могут находиться в двух различных спиновых со
стояниях.
Точно так же изотопическому спину / = /2' соответству ет группа из двух частиц, находящихся в разных зарядо вых состояниях. Поэтому ничто не мешает нам приписы вать каждому из членов изоспинового семейства опреде ленное значение «проекции изотопического спина на ось Z». Протону приписать значение проекции Iz=+ /2, а нейтрону — 1 г — —'/г- Правда, речь идет уже о проекциях на координатную ось не обычного пространства, а неко его формального изотопического пространства. Не будем, впрочем, во все это углубляться. Суть аналогии между изотопическим спином и обычным спином, надо надеять ся, достаточно ясна.
л-мезонное семейство характеризуется изотопическим спином / = 1 . Каждому из мезонов соответствует свое зна
чение проекции |
К Для я+-мезона / 2 = + 1,для л°-мезо- |
на / г = 0 , а для |
л~-мезона / 2 = — 1. Здесь мы видим ана |
логию с тем, как частица с целым спином может нахо диться в трех различных спиновых состояниях, которым соответствуют значения проекции спина на ось Z, равные + 1, 0, — 1 в единицах А (рис. 8).
5 |
Заказ 2587 |
65 |