Файл: Шумлянский, И. И. Проектирование радиопередающих устройств. Расчет основных режимов при усилении мощности и колебательные системы учеб. пособие.pdf

Скачать файл (3,26Мб)

Заказать решение

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 31.10.2024

Просмотров: 57

Скачиваний: 0

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

недонайряженного, критического, слабо перенапряженного, граничного и сильно перенапряженного режимов показаны на рис. 5. Сохранение высоты импульсов суммарного тока

1 — COS

возможно при постоянстве расчетных амплитуд

/ = S(UC— DUa),

токов покоя

/ n = S [ £ c + D ( £ a - Z : ao)]

и, следовательно, условий отсечки тока

гпч fl — — А. _ _	A + ^	(£а ~ ^ао)	(1)
/ ~	Uc	- D U a	(1)

Последовательность периодически повторяющихся импуль сов содержит различные гармоники. Для недеформированных

Рис. 5. Форма импульсов анодного тока при различной на пряженности режима.

импульсов при разложении в ряд Фурье постоянная состав ляющая анодного тока

/ао = ~ (sin Ѳ— Ѳcos Ѳ).

иамплитуды каждой гармоники

sin [п — 1)6	sin (л +	1) Ѳ
п — 1	п -f	1

Номера гармоник л > 0 определяются числами натурального ряда.

Амплитуды
'	первой гармоники (л= 1)	/ а1=	/
	первой гармоники (л= 1)	/ а1=	— (Ѳ — sin Ѳcos Ѳ),
	второй гармоники (л=-2)	/a2 =	21
	второй гармоники (л=-2)	/a2 =	ö-sin36,
			отг

третьей гармоники (л=3) /а3 = / а2 cos Ѳ, четвертой гармоники (л = 4) Іаі = / а2 (1 — 1,2 sin2 Ѳ),

пятой гармоники (л=5) / а5= / а3 С1 — 1,6 sin2 Ѳ).

Раочет гармоник тока выше третьей дает заметную погреш

ность, связанную с линейной аппроксимацией характеристик лампы.

Относительное значение гармоник оценивают с помощью коэффициентов

ал = 7 — или ß„ =	= “„(1 cos Ѳ).
1 ет	1

При малых сеточных токах в недонаіпряженном и критическом

режимах расчетное значение Іет определяет высоту анодного
импульса. Кривые основных коэффициентов			?■„(Ѳ) даны на
рис. 6. Коэффициент постоянной составляющей
_sin Ѳ— 6cos О
а ° — іг(1 —	COS0)
изменяется монотонно.	_Ѳ— sin Ѳcos Ö
Коэффициент первой гармоники
	ttl тс (1 — cos Ѳ) '

	_	2 sin30
второй гармоники		Зтс (1 — cos Ѳ)’
третьей гармоники	a3 =
		a2 cos Ѳ.
Для импульсов с углом отсечки Ѳ>90° третья			гармоника де-
фазирована и ее коэффициент аз — величина			отрицательная.

Максимальные значения коэффициентов для кратных частот

0,552

удовлетворяют условию ая ^ ------ при оптимальных углах

—------ ‘ Кривые основных коэффициентов ß„ (cos 6) даны на
ТЬ
рис. 7. Коэффициент постоянной составляющей
ßo =	(sin 6 — Ѳcos Ѳ),
первой гармоники ßj =		(Ѳ — sin Ѳcos 6),
	2
второй гармоники ß2 = g^sin30
и третьей гармоники ß3 =		ß2 cos Ѳ.

На участках /гѲ=60—120° кривые ß„(cos0) для первой, вто рой и третьей гармоник мало отличаются от линейного закона

и допускают замену лилейными отрезками.					Числовые значе
ния коэффициентов	а„(Ѳ) и ßn (cos Ѳ)			даны	в табл.	2 прило
жения.		линейно-идеализированных харак
Уравнение статических		линейно-идеализированных харак
теристик
;a = S[ßc + D(<?a - £				a0)]		(2)
и уравнение граничной линии ек на рис. 1,6
	=	^rl^a	^ao)-			(^)
Согласно равенствам	(2) и	(3)	условие критического режима
v (^a	^ao) “	~Ь & (^ao ~ ^ao)-				(4)

Уравнение линии ек на рис.		1,а или 2,а
	К = ~ К	+ 0 (еа0- Д 10)].
В критическом	режиме	потенциал	сетки ес = Ес+ (Jc
и потенциал анода	ея= Ея— U:K.		?

Рис. 6. Коэффициенты ап{0) для постоянной составляющей, первой, вто рой и третьей гармоник.

iJbn

Рис. 7. Коэффициенты ß„ (cos 0) для постоянной составляющей, первой, второй и третьей гармоник.

Согласно соотношению (4) амплитуда анодного напряжения

UaK= Е.л ~ ем — -U [£'с Н- Uc + D (еа0 — Еа(>)]

Из равенства (3), заменяя

;а = /т, еа= Е а{1 - у и ;0= 1 - - ^ ,

Е'Л

получим коэффициент использования

с	U m	t	(5)
*>к —	ß	— ‘•О SrE:t	(5)

В перенапряженном режиме амплитуда Ua> ІІЯК. Согласно соотношению (4), заменяя ес = Ес + £/ссозф и ел — Еа —

— Uacos ф, найдем условие образования седловины

ПГ1„ л._UqЧ- у UaK

COS? = ,Г , гт ■

■Uc+ v U a

Высота анодного импульса Im— S rEa(S0 Расчетная амплитуда тока

I = S rEa £„ — ? cos ф cos ф—cos 0

•

; c'Os ф).

. .

(6)

(7)

В области седловины мгновенные значения тока изменя ются быстрее, чем в недонапряженном режиме. Крутизна спа дающего участка дина минеокой характеристики пропорцио нальна параметру

П =	с	и.л _	,	cos ф	cos О
		г /	'	5„ — ScösdT

Для большинства		современных			триодов еа0 — Ü и £0 = 1.

Упрощение расчетных соотношений возможно также для мно гоэлектродных ламп, характеристики которых аппроксими

руются согласно рис.	2,6.	Для таких ламп		коэффициент ис
пользования
	-к— I		Е	(5м)
условие образования седловины
		cosy =	-5*	(6м)
и параметр перенапряженного режима'
п	_ е .c o s ф — .cos Ѳ
И — t		1 _	é

1’к

Вслаібо перенапряженном режиме (£<Ы коэффициенты разложения анодного импульса

;0 — £ cos 0 ,

= Р«(в) — (1 -Ь П) СФ) == э„(в) ■ L — ісовф ft, ОН- (8)-

и амплитуды гармоник анодного тока

І.ш = S[(U C- DUa)Vn[0) - ( ^ + * и я) т ь

В сильно перенапряженном режиме (^>ёо) условие раздвое ния импульса

COS О

(9)

Коэффициенты разложения в ряд Фурье


8« — Ря(ѳ) — f l -I-п ) Ря(ф) + П Ш				(10)
и аміплитуды гармоник анодного тока
і.лп = S\(UC-	о и а) ш	• (krc + Vѵ м ± ) \ + З Д		? » .
Резонансные	усилители	мощности попользуют 'первую гар
монику тока. Сопротивлением нагрузки генератора			Ra — -Ц*~
служит резонансное сопротивление контура R:i =			pl	• 1Ü'!,
где L и С — реактивные параметры ів мкГн и пФ;
<рж2— коэффициент включения;

г— внутреннее активное сопротивление с учетом ■реакции нагрузки и собственных потерь.

Колебательная мощность в анодной цепи						Рк —	Под
водимая мощность постоянного тока					РѴ=	І.МЕ.Л.	Потери мощ
ности		на	аноде	лампы Р.( Рц—	Р к. К.п. д.		анодной щели
т, =	Р„		К
т, =	■о" —ту По гДе коэффициент использования анодного тока
У) =	Р»	^		I
У) =	/	>	І.Для	1
	-р-	>	І.Для	повышения к.п. д.„анодной цепи уменьшают