має вигляд2dsіnq = nl, де ціле додатнє число n називається порядком відбиван-
ня, q – кут ковзання надхідного променя (к ут Брегга). У. Б.–В. дозволяє визначати міжплощинні відстані d у кристалі. Ця умова справедлива і при ди-
фракції g-випромінювання, електронів і нейтронів у кристалах (див. також дифра́кціячасти́нок), при дифракції в шаруватих і періодичних структурах випромінювання радіота оптичного діапазонів, а такожзвуку.
у. Відеро́е(рос. условие Видероэ;
англ. Wideroe condition) – те саме, що
умо́вабетатро́нна.
у. межова́Леонто́вича(рос. условие граничноеЛеонтовича; англ. Leontovich boundary condition) – наближене співвідношення, що пов'язує на поверхні добре провідного тіла (середовище2) та- нгенці-альні складові електричного, Е(r)exp(іωt), і магнітного, H(r)exp(іωt), векторів електромагнітного поля в діелектрику (середовище 1). В силу умов неперервності на межі двох середовищ поле поза провідником підкоряється у. м.
Л. Etan = Z[Hν]. Тут прийнятагауссовасистема одиниць, у якій величина Z = (μ2/ ε2)1/2 є безрозмі́рною (ε2 і μ2 – діелектри-
чна та магнітна проникності,ν – нормаль до межі). При цьому припускається, що для комплексного показника заламу n2
провідного тіла виконується умова |n2| >>
n1. у. пласти́чності[умо́вапли́нності] (рос. условие пластичности, условие текучести; англ. plasticity condition, yielding condition) – співвідношення математичної теорії пластичності, що визначає межу, яка відділяє областьпластичного (точніше, пружно-пластичного) стану матеріалу від області його пружногостану.
у. синусів́ (рос. условие синусов;
англ. sine law) – те саме, що закон́
cинусів́ .
умови́ випромін́ юванняЗо́ммерфельда(рос. условия излученияЗоммер-
685
фельда; англ. Sommerfeld radiation conditions) – один із можливих видів асимптотичних умов (межових умов на нескінченності), які виділяють єдині розв'язки крайових задач для рівнянь, що описують стаціонарні коливання. Вперше введені Зомерфельдом для рівняння Гельмгольца u + k2u = f(r). У тривимірному просторі у. в. З. для хвильового
поля u є такими: при r®¥ u ~ r-1, lіm r(¶u/ ¶r – іku) = 0. У двовимірному просторі
при r®¥ u ~r-1/2, lіm r1/2(¶u/¶r – іku) = 0. Для інших еліптичних рівнянь у. в. З. не завжди визначають умови розв'язності крайової задачі.
умо́ви Ло́ренца(рос. условия Лоренца; англ. Lorentz conditions) – додаткові умови, якуприйнято накладати на вирази для векторного та скалярного потенціалів електромагнітного поля, коли при розв'язуванні задач електродинаміки переходятьвід рівнянь Максвеллапершого порядку для напруженостей електричного та магнітного полів до рівнянь другого порядку для потенціалів.
умо́ви норма́льні (рос. условия нормальные; англ. normal condition(s),
standard condition, standard environment) – 1) фізичніумови, зумовлені тискомр = 101325 Па (760 мм рт. ст., нормальна атмосфера) і температурою Т
= 273,15 К (0°C), при яких молярний об'- єм газу
V = 2,2414×10-2 м3/моль. Нормальне прискорення вільного падіння приймають рівним gn = 9,80665 м/с2. 2) умови застосування засобів вимірювання, при яких величини, які впливають на їхні покази (температура, напруга живлення та ін.) мають встановлені (нормальні) значення чи перебувають у межах нормальної області значень.
умо́випочатко́ві(рос. условияначальные; англ. initial condition, starting conditions) – див. зада́чакрайова́.
умо́ви симе́трії Фо́ка[умо́виспівпо́- міру Фока] (рос. условия симметрии Фока; англ. Focksymmetryconditions) –