Файл: Введение сущность сейсморазведки Сейсмическая разведка (сейсморазведка).doc
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 19.03.2024
Просмотров: 32
Скачиваний: 0
ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.
, а
- амплитуда отраженной продольной волны Р
, а
- амплитуда отраженной поперечной волны Р
S . Соотношения:
A
=
, A =
, (2.6)
Называются коэффициентами отражения. Они определяют амплитуды отраженных волн сравнительно с амплитудой падающей волны. Коэффициенты отражения сложным образом зависят от угла падения
, скоростей и плотностей в средах, прилегающих к границе раздела. В случае нормального падения, когда луч перпендикулярен границе и, следовательно, =0 коэффициенты отражения соответствуют следующим выражениям:
A =
, A =0. (2.7)
Произведение
называют волновым сопротивлением или акустической жесткостью среды. Из уравнения (2.7) видно, что отраженная волна образуется при условии:
. (2.8)
Следовательно, отраженные волны образуются на границах пластов с различными волновыми сопротивлениями. Такие границы называют отражающими. Чем больше различие волновых сопротивлений по обе стороны отражающей границы, тем больше амплитуда отраженной от неё волны. Из формулы (2.7) видно, что при нормальном падении луча
( =0), возникают только монотипные отраженные волны. Обменная отраженная волна образуется, когда угол падения отличен от нуля. Существуют специальные таблицы и графики, при помощи которых можно определить коэффициенты отражения волн при различных углах падения.
2.3. Закон преломления
Определим положение фронта проходящей волны, воспользовавшись принципом Гюйгенса. Рассмотрим два пласта разделенные плоской границей R (рис. 2.3). Скорость волны в среде I равна V , в среде II - V
. Плоскийфронт падающей волны составляет угол с границей R.
Рис. 2.3. Преломление волны
В момент времени t фронт падающей волны - L достиг границы в точке С
. Найдем положение фронта в последующий момент времени t = t +∆t. Согласно принципу Гюйгенса, следует рассмотреть произвольные точки С , С , С 
принадлежащие изохроне L и являющиеся элементарными источниками колебаний. Определим радиусы элементарных фронтов волн, т.к. V =constрадиусы одинаковы и равны 
=
.
Так как точка С находится на границе и одновременно принадлежит, как верхней так и нижней среде, она будет являться источником злементарных колебаний в среде II. Радиус полусферы равен 
. Проведя огибающую ко всем полусферам, построим положение фронта L на момент времени t . Как видно из рисунка на границе фронт преломлен. Обозначим угол преломления β, который составляет фронт проходящей волны с границей раздела. Рассматривая прямоугольные треугольники с общей гипотенузой, получим:
С E =
. (2.9)
Подставив значения = и , получим закон преломления (закон Снеллиуса):
или 
. (2.10)
Закон преломления в данном виде справедлив как для монотипных, так и для обменных волн.
Связь между амплитудами b - продольной проходящей волны P
, b - поперечной проходящей волны 
и продольной падающей волны - а
определяет коэффициенты прохождения (прозрачности):
B =
, B
. (2.11)
В частном случае, при падение луча по нормали к границе ( =0) справедливы соотношения:
B =
, B
. (2.12)
Как и в случае отражения, при нормальном падении, не возникает обменных проходящих волн. Они образуются только при углах , отличающихся от нуля.
2.4. Образование головных (преломленных) волн
Для сейсморазведки особый интерес представляет явление полного внутреннего отражения. Это явление может иметь место только при условии, когда скорость V во второй среде больше скорости V в первой среде. Тогда угол падения =i, который называется критическим углом или углом полного внутреннего отражения.При выполнении первых двух условий угол преломления β становится равным 
. Согласно закону преломления формула
(2.10) будет иметь следующий вид
i=
. (2.13)
В результате во второй среде вдоль границы раздела распространяется скользящая волна - P со скоростью V (рис. 2.4). Начальная точка формирования скользящей волны – Nназывается критической,
аскорость распространения этой волны получила название граничной. В силу принципа Гюйгенса фронт скользящей волны будет формировать в верхней среде вторичные, так называемые головные или преломленные - P
волны. Фронт этой волны будет плоским и наклонным к границе раздела под постоянным углом, а лучи взаимно параллельны и составляют с нормалью к границе угол i. Границу, на которой образуются головные волны, называют преломляющей.
P начальный лучP
iiфронт головной
V i волныV 
V
N 
P
V
Рис. 2.4. Образование головной (преломленной) волны
- амплитуда отраженной продольной волны Р , а - амплитуда отраженной поперечной волны Р S . Соотношения:A
= , A = , (2.6)Называются коэффициентами отражения. Они определяют амплитуды отраженных волн сравнительно с амплитудой падающей волны. Коэффициенты отражения сложным образом зависят от угла падения
, скоростей и плотностей в средах, прилегающих к границе раздела. В случае нормального падения, когда луч перпендикулярен границе и, следовательно, =0 коэффициенты отражения соответствуют следующим выражениям:A
= , A =0. (2.7)Произведение
называют волновым сопротивлением или акустической жесткостью среды. Из уравнения (2.7) видно, что отраженная волна образуется при условии: . (2.8)Следовательно, отраженные волны образуются на границах пластов с различными волновыми сопротивлениями. Такие границы называют отражающими. Чем больше различие волновых сопротивлений по обе стороны отражающей границы, тем больше амплитуда отраженной от неё волны. Из формулы (2.7) видно, что при нормальном падении луча
(
=0), возникают только монотипные отраженные волны. Обменная отраженная волна образуется, когда угол падения отличен от нуля. Существуют специальные таблицы и графики, при помощи которых можно определить коэффициенты отражения волн при различных углах падения.2.3. Закон преломления
Определим положение фронта проходящей волны, воспользовавшись принципом Гюйгенса. Рассмотрим два пласта разделенные плоской границей R (рис. 2.3). Скорость волны в среде I равна V
, в среде II - V . Плоскийфронт падающей волны составляет угол с границей R. Рис. 2.3. Преломление волны
В момент времени t
фронт падающей волны - L достиг границы в точке С . Найдем положение фронта в последующий момент времени t = t +∆t. Согласно принципу Гюйгенса, следует рассмотреть произвольные точки С , С , С принадлежащие изохроне L и являющиеся элементарными источниками колебаний. Определим радиусы элементарных фронтов волн, т.к. V =constрадиусы одинаковы и равны
=
.Так как точка С
находится на границе и одновременно принадлежит, как верхней так и нижней среде, она будет являться источником злементарных колебаний в среде II. Радиус полусферы равен . Проведя огибающую ко всем полусферам, построим положение фронта L на момент времени t . Как видно из рисунка на границе фронт преломлен. Обозначим угол преломления β, который составляет фронт проходящей волны с границей раздела. Рассматривая прямоугольные треугольники с общей гипотенузой, получим:С
E = . (2.9)Подставив значения
= и , получим закон преломления (закон Снеллиуса): или . (2.10)Закон преломления в данном виде справедлив как для монотипных, так и для обменных волн.
Связь между амплитудами b
- продольной проходящей волны P , b - поперечной проходящей волны и продольной падающей волны - а определяет коэффициенты прохождения (прозрачности):
B
= , B . (2.11)В частном случае, при падение луча по нормали к границе (
=0) справедливы соотношения:B
= , B . (2.12)Как и в случае отражения, при нормальном падении, не возникает обменных проходящих волн. Они образуются только при углах
, отличающихся от нуля.2.4. Образование головных (преломленных) волн
Для сейсморазведки особый интерес представляет явление полного внутреннего отражения. Это явление может иметь место только при условии, когда скорость V
во второй среде больше скорости V в первой среде. Тогда угол падения =i, который называется критическим углом или углом полного внутреннего отражения.При выполнении первых двух условий угол преломления β становится равным . Согласно закону преломления формула (2.10) будет иметь следующий вид
i= . (2.13)В результате во второй среде вдоль границы раздела распространяется скользящая волна - P
со скоростью V (рис. 2.4). Начальная точка формирования скользящей волны – Nназывается критической,
аскорость распространения этой волны получила название граничной. В силу принципа Гюйгенса фронт скользящей волны будет формировать в верхней среде вторичные, так называемые головные или преломленные - P
волны. Фронт этой волны будет плоским и наклонным к границе раздела под постоянным углом, а лучи взаимно параллельны и составляют с нормалью к границе угол i. Границу, на которой образуются головные волны, называют преломляющей. P начальный лучP iiфронт головной V i волныV V N P V
Рис. 2.4. Образование головной (преломленной) волны
