ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 20.03.2024
Просмотров: 4
Скачиваний: 0
Перелік контрольних питань для модульної атестації №1
з дисципліни «Фізика електронних процесів»
1. Властивості електрона як частинки.
Маса електрона м =9,1*10-31 кг.
Заряд електрона е=1,6 *10-19Кл.
Момент обертання навколо власної осі +-1/2
власний магнітний момент електрона Ме
Згідно до теорії Ейнштейна маса будь-якого електрона не є постійною велечиною, а залежить від швидкості руху тіла.
Таким чином на дуже великих швидк. маса електрона суттєво зрост, при цьому, зі збільш. енергії електрона темп зростання швидк. уповільнюється і на дуже великих енергіях маса та швидк. компенсують друг-друга, тобто на енергію порядка сотень кидлелектронвольт кеВ потрібно врах. релятивістські ефекти.
2. Класична модель руху електрона у довільному потенціальному полі. Межі застосовності цієї моделі.
З т. зору класс. фізики електрон представл.
у вигляді матеріальної точки – найпростіша
модель будь-якого тіла.(кулька малого
розміру). Має тіло з массою, координатами,
та імпульсом, що визначають характер
подальшого руху
модель може бути точно застосована, якщо силове поле=0.
3. Квантовий підхід до розв’язання задачі руху електрона.
Відповідно до теорії деБройля електрон може мати хвильові властивості і довижну лямда. Власт. проявляються лише тоді, коли порядок довжини хвилі звідповіднимим хар. просторового масштабу зміни поля. (рух електрона в кулонівському полі з ядром атома або в кристалі в періодичному полі багатьох ядер або атомних залишків тоді як інтерференція , дифракція)
Стан електрона можна описати за допомогою ф-ції хвилі або монокрист. хви. деБройля
у 8 амплітуда А0 має такий фіз. зміст: квадрат амплітудной зар. імовірність знаходж. електрону в однорідному об’ємі данній обл.. простору, тобто дає ГУСТИНУ ЙМОВІРНОСТІ
Висновок: в квант. моделі говоримо лише про ймовірність знаходження електрона в певній обл.. простору. При цьому, якщо частинка руху в обл.. просторі. то розвязки задовольняють умові 11 лише при строго визнач. дискретних значеннях повної енергії відповідно до власної хвильвої ф-ції.
4. Рівняння руху електрона в електричному та магнітному полі у вакуумі.
Хар. ел. поле
Ф-ла 18 дозв. знайти: рівн. траектроії
електрона, тому можна буде знайти
координату та швидк. електрона в кожен
момент часу, але для цього ще потрібно
знати поч.. умови: - поч.. координати; -
поч. швидкість (велечина і напрямок); -
картину поля
Для електор. і магн. поля на електрон відрізн. під дією змін кінет. енергії електрона (швидкість), а під дією магн. поля змін. лише нарям руху (кінет. енергія і модуль швидкості не змін.)
Можна представии, що електрон здобув. енергію при пороговій різниці потенціалів. Якщо поле однорідне, то напруженість або індукція в кожній т. простору однакова. Якщо поле стаціонарне, то не залежить від часу.
20а викор. при русі одиночних електронів або потоків з малою густиною. 20б при русі потоків з достат. густ. В аг. випадку знайти аналітично будь-яку хар. поля неможливо, тому викор. різні чисельні методи і методи моделювання.
