Файл: Санкин Н.М. Принципы технического планирования передающих сетей телевизионного и УКВ ЧМ вещания информационный сборник.pdf

нормального распределения её значений при медленных зами­ раниях со стандартным отклонением, примерно равным 8 дб, и рэлеевского распределения —• при быстрых колебаниях поля; высокие значения напряжённости поля, имеющие место в те-

й3 тис. нм

Рис. 9

чение малых процентов времени (1 и 10%), являются резуль­ татом появления в тропосфере слоёв с резкими скачками ди­ электрической проницаемости воздуха. В этом случае рэлеевский закон распределения напряжённости поля уже не имеет места -и её значения определяются на основании только лога­ рифмического нормального закона распределения.

Данные, использованные для построения этих кривых, явля­ ются экспериментальными и получены при использовании не­

больших высот подъёма передающих антенн (высота подъёма передающей антенны равна 50 м). Кривые напряжённости поля для больших высот антенн могут быть получены при использо­ вании высотного множителя, на который необходимо умножить напряжённость поля при h\ = 50 м. Этот множитель [21]

Рис.. 10

между передающим и приёмным пунктами (440 и 200 км) при­ ведено на рис. 11 [12]. Из рисунка видно, что для расстояния 440 км при высоте антенны от 10 до 2000 м напряжённость по­ ля почти не меняется; для 200 км при высоте от 20 до 500 м на­ пряжённость поля мало меняется.

На рис. 12 приводится сравнение кривых напряжённости по­ ля ОИР [41] с кривыми, предлагаемыми различными авторами.

количество точек приёма, напряжённость поля в которых на 2, 4, 6, 8 и т. д. дб выше и ниже этих средних значений.

На рис. 14 показаны кривые изменения напряжённости поля для 1, 50 и 99% мест приёма. Такие же измерения необходимо проводить и по другим радиальным направлениям от передатчи­

ка, после чего следует произвести усреднение. Измерения сле­ дует производить в различные времена года, чтобы иметь воз­ можность определить усреднённые значения рассеяния.

Более поздние работы лаборатории CRPL [20]' свидетельст­ вуют о наличии частотной зависимости местностного распреде­ ления, а также о значительном отклонении от логарифмического нормального распределения, особенно для малых процентов при­ ёмных точек. Так, для частоты 67,25 Мгц величина рассеяния для 1% приёмных точек соответствует рассеянию для 10% точек, взятому из более ранних материалов. В статье Knopfel [39] при­ водятся данные, полученные на территории ФРГ, дающие зна­ чения рассеяния (8,8' — 11) дб для II диапазона.

Сравнение местностных распределений, полученных из ука­ занных выше материалов, приведено на рис. 15 (кривая 1, 2

[20], 4 [39]).

На рис. 16 [41] приводятся графики местностного распреде­ ления, полученные Производственной лабораторией радиовеща­ ния и телевидения — Кольберг ГДР и рекомендованные Между­ народной организацией радиовещания. На графиках дана зави­ симость местностного распределения от рельефа местности для 1 и 10% точек приёма относительно медианного значения. Дан-

Рис. 16

ные были получены экспериментально на территории ГДР, для наиболее часто встречающихся неровностей рельефа (Д h) 300-г-400 м относительно среднего уровня местности, для дру­ гих высот данные экстраполировались.

Как указывалось выше, расчёт напряжённости поля в слабо­ пересечённой местности на определённом расстоянии от пере­ датчика в течение заданного процента времени для определённо­ го процента пунктов приёма производится по ф-ле (4).

Однако в сильнопересечённой местности этот расчёт напря­ жённости поля для сплошного обслуживания территории, пре­ дусматривающий возможность приёма только в определённом проценте мест (50%), неприменим. Население, в этом случае, распределено по территории неравномерно и сосредоточивается главным образом в горных долинах, вдоль берегов рек, где ус­ ловия приёма, зависящие от расположения передатчика, могут оказаться весьма плохими.

В случае сильнопересечённой местности, расчёт напряжён­ ности укв поля следует проводить для конкретных направлений

массы населения.

Расчёт напряжённости укв поля в горах сильно затруднён за счёт явлений интерференции и дифракции. Для расчёта напря-

Рис. 17

жённости поля метровых и дециметровых волн на трассах с пре­ пятствиями предложен ряд приближённых методов [43, 44 и 45].

Японским учёным Фуруцу [44] ца основе волновых уравне­ ний Максвелла получены строгие формулы для расчёта напря­ жённости поля за горами, имеющими любые конечные радиусы кривизны вершин и любые электрические свойства. В общем ви: де напряжённость поля в пункте приёма хп рассчитывается по формуле

i=l i=I

где х0, хп— соответственно пункты передачи и приёма

(рис. 17),

Е0 (х0, хп)— напряжённость поля в пункте приёма, оп­ ределяемая для условий распространения волн в свободном пространстве между пунктами передачи и приёма,