ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 262
Скачиваний: 0
распределение глубин в живом сечении: у берегов скорость меньше,
в центре потока она наибольшая. Линия, соединяющая |
точки на |
поверхности реки с наибольшими скоростями, называется |
с т р е ж - |
н е м. Знание положения стрежня имеет большое значение при ис
|
|
|
пользовании |
рек для |
це |
||||
|
|
|
лей водного транспорта и |
||||||
|
|
|
лесосплава. |
|
Наглядное |
||||
|
|
|
представление о |
распре |
|||||
|
|
|
делении |
скоростей |
в жи |
||||
|
|
|
вом сечении можно полу |
||||||
|
|
|
чить |
построением |
изо- |
||||
|
|
|
тах—-линий, соединяющих |
||||||
|
|
|
в живом сечении точки с |
||||||
|
|
|
одинаковыми |
скоростями |
|||||
|
|
|
(рис. 67). Область макси |
||||||
|
|
|
мальных |
скоростей |
рас |
||||
|
|
|
положена обычно |
на |
не |
||||
|
|
|
которой |
глубине |
от |
по |
|||
|
|
|
верхности. |
Линия, |
соеди |
||||
|
|
|
няющая |
по длине |
потока |
||||
|
|
|
точки |
отдельных |
живых |
||||
|
|
|
сечений |
с |
наибольшими |
||||
|
|
|
скоростями, |
|
называется |
||||
Рис. |
66. |
Эпюры скоростей. |
д и н а м и ч е с к о й |
о с ь ю |
|||||
а — открытое русло, |
б — перед препятствием, |
п о т о к а . |
|
|
скорость |
на |
|||
ледяной |
покров, г — скопление шуги. |
Средняя |
|
||||||
|
|
|
вертикали |
|
вычисляется |
делением площади эпюры скоростей на глубину вертикали или при наличии измеренных скоростей в характерных точках по глу-
Рис. 67. Изотахи в живом сечении речного потока.
бине (Упов, Уо,2, Уо.6, Уо,8, Удон) ПО одной из эмпирических формул, например
^ср. верт— 0 > 5 ('Уо,2Я- І~'% 8я )- |
0 1 8 ) |
§ 118. Средняя скорость в живом сечении. Формула Шези
Для вычисления средней скорости потока при отсутствии непо средственных измерений широко применяется формула Шези.
Выделим в потоке объем воды, ограниченный двумя равными се чениями со (рис. 68). Велчина объема У= соДх, где А х — расстоя ние между сечениями. Выделенный объем находится под влиянием равнодействующей силы гидродинамического давления Р, действия силы тяжести F' и силы сопротивления (трения) Т. Сила гидродимического давления Р = 0, так как силы давления Рі и Рг при ра венстве сечений и постоянном уклоне уравновешиваются. Силу тя жести
Р'=^ш Ах, |
(119) |
где у — удельный вес воды, разложим на две составляющие: па раллельную дну F'x=y(ù Ах sin а и нормальную ко дну F' =
=YCl) Ах cos а.
Поверхность
Рис. 68. Схема к выводу уравнения Шези (по А. В. Караушеву).
Движение потока, как указывалось ранее, осуществляется под влиянием F ' . При установившемся равномерном движении эта сила
уравновешивается силой гидродинамического сопротивления (тре ния). Величина силы трения пропорциональна поверхности трения
%Ах и квадрату скорости |
потока ц2с р (х — смоченный периметр). |
|||
Таким обазом, T = F ' , |
или |
|
|
|
/CxA^cp=Tü)Axsina, |
|
(120) |
||
где К — коэффициент пропорциональности, |
принимаемый |
равным |
||
Y |
|
|
|
|
— , a С — некоторая переменная. |
|
|
|
|
L1 |
|
|
|
|
Примем sina = -^^r= / |
(уклон), а — =R |
(гидравлический |
ра- |
|
АХ |
X |
|
|
|
1 |
|
|
|
|
диус). Тогда сГ-н2с р ==/?/. Решая уравнение |
относительно |
цср, |
по- |
лучим
v cp- = C Y R I ,
или |
|
v cp= C V J 7 ^ ï , |
(121) |
где Hср — средняя глубина. |
|
Это уравнение известно как уравнение Шези. |
постоянной. |
Величина коэффициента С не является величиной |
Она зависит от глубины и шероховатости русла. Для определения
С существует несколько эмпирических формул. |
Приведем две |
|
из |
них: |
|
|
формула Манинга |
|
|
с = 4 - ^ ’/в. |
о 22) |
|
формула H. Н. Павловского |
|
|
1 |
(123) |
где |
п — коэффициент шероховатости, находится |
по специальным |
таблицам М. Ф. Срибного. Переменный показатель в формуле Павловского определяется зависимостью.
у = 2 ,5 1 /д + 0 ,1 3 -0 ,7 5 V R {Ѵп — 0,\).
Из формулы Шези видно, что скорость потока растет с увеличе нием гидравлического радиуса или средней глубины. Это происхо дит потому, что с увеличением глубины ослабевает влияние шеро ховатости дна на величину скорости в отдельных точках вертикали
итем самым уменьшается площадь на эпюре скоростей, занятая малыми скоростями. Увеличение гидравлического радиуса приводит
ик увеличению коэффициента С. Из формулы Шези следует, что скорость потока растет с увеличением уклона, но этот рост при тур булентном движении выражен в меньшей мере, чем при ламинар ном (см. формулу Дарси, § 92).
§ 119. Скорость течения горных и равнинных рек
Течение равнинных рек значительно более спокойное, чем гор ных. Водная поверхность равнинных рек сравнительно ровная. Пре пятствия обтекаются потоком спокойно, кривая подпора, возникаю щего перед препятствием, плавно сопрягается с водной поверхно стью вышерасположенного участка.
Горные реки отличаются крайней неровностью водной поверх ности (пенистые гребни, взбросы, провалы). Взбросы возникают перед препятствием (нагромождением валунов на дне русла) или при резком уменьшении уклона дна. Взброс воды в гидравлике но сит название г и д р а в л и ч е с к о г о (водного) п р ы ж к а . Его можно рассматривать как одиночную волну, появившуюся на вод ной поверхности перед препятствием. Скорость распространения
одиночной волны на поверхности, как известно (см. § 52), c = ~]/gH, где g — ускорение силы тяжести, Н — глубина.
Если средняя скорость течения цср потока оказывается равной скорости распространения волны или превышает ее (ѵср^ с ) , то образующаяся у препятствия волна не может распространиться вверх по течению и останавливается вблизи места ее возбуждения. Формируется остановившаяся волна перемещения.
Пусть Ѵср— с. Подставляя в это равенство значение из предыду щей формулы, получим УСр = У g H , или
-^ ■ = 1 - |
024) |
Левая часть этого равенства известна как число |
Фруда (Fr). |
Это число позволяет оценить условия существования бурного или спокойного режима течения: при F r e i — спокойный режим, при Fr > 1 — бурный режим.
Таким образом, между характером течения, глубиной, скоро стью, а следовательно, и уклоном существуют следующие соотно шения: с увеличением уклона и скорости и уменьшением глубины при данном расходе течение становится более бурным; с уменьше нием уклона и скорости и увеличением глубины при данном рас ходе течение приобретает более спокойный характер.
Горные реки характеризуются, как правило, бурным течением, равнинные реки имеют спокойный режим течения. Бурный режим течения может быть и на порожистых участках равнинных рек. Пе реход к бурному течению резко усиливает турбулентность потока.
§ 120. Поперечные циркуляции
Одной из особенностей движения воды в реках является непараллельноструйность течений. Она отчетливо проявляется на за круглениях и наблюдается на прямолинейных участках рек. На ряду с общим параллельным берегам движением потока в целом имеются внутренние течения в потоке, направленные под различ ными углами к оси движения потока и производящие перемещения водных масс в поперечном к потоку направлении. На это еще в конце прошлого столетия обратил внимание русский исследова тель Н. С. Лелявский. Он следующим образом объяснил структуру внутренних течений. На стрежне вследствие больших скоростей на поверхности воды происходит втягивание струй со стороны, в ре зультате в центре потока создается некоторое повышение уровня. Вследствие этого в плоскости, перпендикулярной направлению те чения, образуются два циркуляционых течения по замкнутым кон турам, расходящиеся у дна (рис. 69 а). В сочетании с поступатель ным движением эти поперечные циркуляционные течения приобре тают форму винтообразных движений. Поверхностное течение, направленное к стрежню, Лелявский назвал с б о й н ым, а донное расходящееся — в е е р о о б р а з н ы м .
На изогнутых участках русла струи воды, встречаясь с вогнутым берегом, отбрасываются от него. Массы воды, переносимые этими
отраженными струями, обладающими меньшими скоростями, накладываясь на массы воды, переносимые набегающими на них следую щими струями, повышают уровень водной поверхности у вогнутого берега. Вследствие этого возникает перекос водной поверхности, и струи воды, находящиеся у вогнутого берега, опускаются по от косу его и направляются в придонных слоях к противоположному выпуклому берегу. Возникает циркуляционное течение на изогнутых участках рек (рис. 69 б).
Рис. |
69. |
Циркуляционные течения |
на прямолинейном |
(а) |
||
и на |
изогнутом ( б ) |
участке русла |
(по Н. С. Лелявскому). |
|||
J — план |
поверхностны х |
и донны х |
струй, |
2 — ц иркуляционны е |
тече |
|
ния в |
вертикальн ой |
плоскости, |
3 — ви нтообразны е течения. |
Особенности внутренних течений потока были изучены А. И. Лосиевским в лабораторных условиях. Им была установлена зависи мость формы циркуляционных течений от соотношения глубины и ширины потока и выделены четыре типа внутренних течений (рис. 70). Типы I и II представлены двумя симметричными цирку ляциями. Для типа I характерно схождение струй у поверхности
ирасхождение у дна. Этот случай свойствен водотокам с широким
инеглубоким руслом, когда влияние берегов на поток незначи тельно. Во втором случае донные струи направлены от берегов к се
редине. Этот тип циркуляции характерен |
для глубоких потоков |
|
с большими скоростями. Тип III с односторонней |
циркуляцией на |
|
блюдается в руслах треугольной формы. |
Тип |
IV — промежуточ- |