ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 143
Скачиваний: 0
Зная ХР и длину свободного пути X при комнатной темпера туре и давлении в 1 мм рт. ст., можно определить X для любого давления. Например, для воздуха
ÀP = 4,72 - 10" 3 я«5 - 10" 3 см-мм рт. ст.; Х^^^-см. |
(12) |
Свойства газа зависят от соотношения числа взаимных ударов молекул и ударов о стенки сосуда. В практике вместо этого сравни вают между собой среднюю длину свободного пути X и внутрен ний линейный размер d сосуда, камеры, вакуумпровода и т. п. Состояние газа, когда X > d, принято называть высоким ваку умом; X <^ d — низким вакуумом; X я» d — средним вакуумом. Таким образом, вакуум — понятие относительное, зависящее от соотношения X и d.
Течение газов в трубопроводах
Режимы течения газов. В вакуумпроводах газ течет вследствие создаваемого перепада давлений у его концов. Однако характер движения молекул газа различен и зависит от режима течения, который может быть турбулентным, ламинарным или вязкостным
имолекулярным.
Показателем режима потока является критерий Рейнольдса
|
|
|
|
|
Re |
= |
^ , |
(13) |
где |
D — диаметр |
трубы; |
|
|
|
|
||
|
|
V — скорость течения |
газа; |
|
|
|||
|
|
р — плотность; |
|
|
|
|
|
|
|
т] — динамическая |
вязкость. |
|
|
||||
В |
вакуумной |
технике |
используется |
не скорость течения, |
||||
а количество газа Q, протекающего в единицу времени при дан |
||||||||
ном |
|
давлении. |
|
|
|
|
|
|
Для воздуха |
при |
20° С |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
^ |
= т> |
<13а) |
|
где |
Q измеряется |
в см3/сек; |
D |
— в см. |
|
|||
|
Турбулентный поток характеризуется вихревым движением |
|||||||
газа, |
вызываемым |
перемещением |
частиц |
с большими скоростями |
||||
и инерцией газовой среды. |
|
|
|
|||||
|
Турбулентный |
поток течения |
газа имеется для значений Q > |
>2-105 D.
Ввакуумных системах турбулентный поток возможен в на чальный момент работы установок, когда откачиваются большие массы воздуха с большой скоростью. В дальнейшем режим тече ния меняется.
20
При ламинарном течении отдельные слои протекающей среды имеют различные скорости и скользят один по другому. Лами нарное течение характеризуется всеми значениями Q < 2 - 1 0 5 D .
При достаточно низком давлении молекулы летят прямоли нейно, независимо одна от другой, имеют меньшее число взаим ных столкновений и гораздо чаще сталкиваются со стенками. Средняя длина свободного пути К становится сравнимой с диа
метром |
трубопровода |
D. |
|
|
|
|
|
|||
Переход от вязкостного течения к молекулярному для |
круглых |
|||||||||
трубопроводов определяется из следующего соотношения: |
||||||||||
PcpD ^ |
500 |
мкм |
рт. ст.-см—'вязкостное |
течение; |
|
|||||
PcpD |
|
15 |
мкм |
рт. ст.-см |
— молекулярное |
течение, |
|
|||
где Рср |
— среднее |
давление |
в |
трубопроводе. |
|
|
||||
Так как для воздуха при |
20 |
С средняя длина свободного |
||||||||
пути X = |
-р- |
см, |
то |
при |
К |
щ |
будет вязкостный |
поток, |
,D
апри À Г5> -g молекулярный поток.
Сопротивление |
течению и пропускная способность. Поток, |
т. е. количество |
газа Q, протекающее за единицу времени через |
данное поперечное сечение, является при стационарном режиме
постоянной |
величиной. |
|
|
||
При постоянной температуре и равновесном состоянии ва |
|||||
куумной системы |
Q = РѴ = |
kNT, |
|||
|
|
|
|||
где Q — количество |
газа, протекающее в единицу времени через |
||||
данное |
поперечное |
сечение; |
|||
V •— объем |
газа, проходящего |
через любое сечение системы |
|||
в |
единицу |
времени; |
|
||
Р—давление |
в |
этом сечении; |
|
||
N — число |
молекул, проходящих через сечение в единицу |
||||
времени. |
|
|
|
||
Сопротивление течению |
соединительных трубопроводов (по |
аналогии с металлическими проводниками в случае электросо противления) определяется как падение давления на единицу потока:
|
|
W = |
^ |
= A |
(14) |
где Рх — давление |
на |
входе; |
|
|
|
Р2—давление |
на |
выходе |
участка |
трубопровода, сопротив |
|
ление которого определяется; при этом |
|||||
Величина, обратная сопротивлению, называется пропускной |
|||||
способностью (проводимостью) |
|
|
|
||
|
|
1 |
_ |
Q |
(15) |
|
|
и - w |
|
|
р1-р,- |
21
Следовательно,, пропускная способность есть количество газа, протекающее через данный участок при разности давлений на его концах, равной единице давления.
Пропускная способность трубопроводов при различных режимах
течения |
[12, 26, |
69]. При |
расчетах |
и конструировании вакуум |
|||||||||
ных |
систем |
необходимо |
учитывать |
сопротивление |
трубопрово |
||||||||
дов |
разной |
геометрической |
|
формы |
при различных |
режимах |
те |
||||||
чения. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Пропускная |
способность |
|
длинных |
круглых трубопроводов |
при |
||||||||
ламинарном |
течении. |
При |
этом |
режиме пропускная |
способность |
||||||||
трубопроводов |
определяется |
уравнением |
|
|
|||||||||
|
|
|
|
|
|
//_ |
~ |
|
р |
|
|
(16) |
|
где |
D — диаметр; |
и |
|
128л/ |
с р ' |
|
|
||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
||||||
|
/ — д л и н а трубопровода; |
|
|
|
|
||||||||
|
т] — динамическая вязкость |
газа; |
|
|
|||||||||
Рср — среднее |
давление |
|
в |
трубопроводе. |
|
|
|||||||
Для |
воздуха |
при |
20° С |
|
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|
1) = |
0,Ш^-Рср, |
|
|
(16а) |
где D и I в см, а Рср в мкм рт. ст.
Это уравнение справедливо для случая, когда средняя длина свободного пути X щ .
На рис. 8 показана пропускная способность круглых трубо-
проводов различных диаметров в зависимости от отношения
рассчитанная для воздуха при 20° С по уравнению (16а). Значение пропускной способности для различных газов можно
получить |
умножением |
пропускной |
способности |
для |
воздуха на |
||||
коэффициент ü^s>. Например, |
|
|
|
|
|||||
|
|
Чгаз |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Um |
= |
0,58Ue03d; |
|
|
|
|
|
|
|
UHE |
= 0,93ивозд; |
|
|
||
|
|
|
|
UN, |
= |
l,0Weo3d; |
|
|
|
|
|
|
|
Uh2 |
= |
2, |
lUeo3d. |
|
|
Поток |
через |
тонкие |
малые |
диафрагмы при |
ламинарном тече |
||||
нии. |
Пропускная |
способность |
диафрагмы (в см3/сек) |
определяется |
|||||
из |
выражения |
|
|
|
1У Г |
|
|
||
|
|
|
|
|
|
ѵ - 1 |
|
гPiî
X
22
где F — площадь отверстия;
Pi—давление |
перед |
отверстием; |
|
|
|||
Р9 2 |
— давление за |
отверстием; |
|
|
|
||
m |
м$сса |
молекулы; |
|
|
|
|
|
|
Ср |
отношение |
удельных |
теплоемкостеи |
^газа |
при |
|
|
Сѵ |
||||||
|
постоянном |
давлении СР |
и постоянном |
объеме |
Сѵ; |
||
Т |
— абсолютная |
температура в области Р±; |
|
|
|||
k — постоянная |
Больцмана. |
|
|
|
л/сек
0,2 0,3 Ofi 0,5 0.7 1 |
3 U 5 6 78910 И, см |
Рис. 8. Зависимость проводимости трубопроводов от диа метра для различных отношений 1/D (ламинарное течение)
Для воздуха |
при |
20° С: |
|
i x |
л/сек |
U = |
76,6 |
(fcfY |
Pi |
||
|
|
|
0,288 |
|
|
|
|
|
|
Pi |
|
|
|
при |
0,525; |
|
(17а) |
U |
^ 2 0 |
F =- л/сек |
при Р |
g 0,525; |
(176) |
|
|
I _ ±Л- |
|
1 |
|
|
U-. |
Рі |
Р |
.0.1. |
(17в) |
|
20F л/сек |
||||
|
|
при |
s= |
|
23
Следовательно, при Р2 < ; 0,ІРі пропускная способность диаф рагмы (при вязкостном режиме) не зависит от давлений и их отношения и может использоваться в качестве расчетного пока
зателя. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Пропускная |
способность |
трубопроводов |
при молекулярном |
ре |
||||
жиме |
течения. |
Средний |
свободный |
путь |
молекул |
соизмерим |
||
с линейными размерами трубопровода |
(камеры), при |
этом |
отсут |
|||||
ствует |
соударение молекул |
между собой, |
а |
имеется |
соударение |
со стенкой трубы. Принимается преимущественно диффузионное отражение молекул от стенки так, что попавшая на стенку мо лекула адсорбируется на ней, после чего вылетает в другом на правлении.
В трубопровод попадает тем больше молекул, чем больше площадь его поперечного сечения. Количество отраженных мо лекул пропорционально поперечному сечению F. Доля отражен ных в обратную сторону молекул будет тем меньше, чем меньше поверхность трубопровода ВІ, где В — периметр, а / — длина трубопровода. Пропускная способность (в л/сек) трубопровода круглого сечения радиусом г и длиной /
(18)
Для молекулярного режима течения газа пропускная способ ность не зависит от среднего давления.
Для воздуха
U= 12,1 ~ . |
(18а) |
Приведенные формулы справедливы для труб с отношением ^ > 2 0 .
На рис. 9 показана зависимость проводимости U цилиндри ческого трубопровода для воздуха при молекулярном течении
от диаметра для различных соотношении -^-.
При коротком трубопроводе следует учитывать влияние про пускной способности входного отверстия. Влияние изгибов и колен трубопроводов при молекулярном режиме течения газов учитывается специальным коэффициентом, т. е. в расчетную формулу подставляется осевая длина 10, несколько большая геометрической /:
10 = / + 1,33D, |
(19) |
где D—диаметр |
трубопровода. |
24