разработок Ганзена. Различие имеется только в технике вычис лений. Полукаровым не принимались во внимание сила трения, а также приливообразующие силы, определяющие вынужденные колебания, т. е. приложимость схем расчета показана автором только на примере глубокого окраинного моря.
В исходные уравнения движения в море:
ди |
■2i»v= —g |
dl |
~dt |
дх |
dv |
+ 2om = —g 3 |
dt |
|
dy |
и уравнение неразрывности |
|
d(wtf)_ |
|
d(uH) |
dt |
дх |
ду |
подставляются £, и, v в виде:
£ = £i cos a t + t,2 sin at;
u = u i cos a t + U2 sin at;
v = viCos o^+ U2 sin a t.
Последующие выкладки приводят к выражениям для £i, £2, ко торые решаются применительно к реальным морским бассейнам численным методом интегрирования уравнений в частных произ водных.
В настоящее время при планировании и проведении наблюде ний над приливами необходимо учитывать возможности получен ных данных для теоретического их расчета. Это позволит решить задачу надежного освещения приливов по всему Мировому океану, которая долго оставалась невыполнимой как в отношении сбора необходимых данных, так и в расчетном отношении.
§ 47. Основные характеристики распределения приливов в Мировом океане
О характере и величинах приливов в Мировом океане имеются непосредственные наблюденные данные, относящиеся только к его побережью. В открытых районах океанов наблюдений над при ливами нет. Некоторое представление о них можно составить по наблюдениям на островах, расположенных в океанах.
А. И. Дуваниным составлена карта характера и наибольших величин приливов на основе материалов наблюдений над уровнем. Она показывает, что преобладающие приливы в океане — полу суточные. За сравнительно небольшим исключением, они наблю даются почти везде у побережий Атлантического, Индийского и Северного Ледовитого океанов.
Приливы смешанного характера типичны для Тихого океана. Там же отмечается и большинство мест с суточными приливами.