Теплообмен между рассматриваемым столбом и мировым прост ранством характеризуется ее радиационным балансом Rs, опреде ляемым соотношением
Rs = Qs(l — as) — Is, |
(10.9) |
где Qs — прямая солнечная радиация, приходящая |
на внешнюю |
границу атмосферы; as— альбедо системы Земля—атмосфера; /s— суммарное длинноволновое излучение в мировое пространство.
Величина Rs считается положительной, когда она характеризует приход тепла к системе Земля—атмосфера.
Приток тепла снизу практически можно принять равным нулю, так как столб взят до глубин, на которых температура воды прак тически не изменяется.
Приток тепла через боковые стенки столба определяется дейст вием горизонтального переноса (течений) в атмосфере и океане (ги дросфере). Разность прихода и расхода тепла вследствие атмосфер ных течений изображена на рис. стрелкой С, а вследствие океа нических течений — стрелкой F.
Кроме теплообмена через поверхность столба необходимо учесть внутренние источники тепла, связанные с конденсацией и ис парением влаги.
Приход тепла от конденсации влаги в атмосфере приближенно может быть принят равным произведению скрытой теплоты паро образования L на сумму осадков г. Расход тепла на испарение с поверхности водоемов, почвы и растительного покрова равен LE, где Е — скорость испарения. Общее влияние конденсации и испаре ния на тепловой баланс столба можно приближенно охарактеризо вать величиной L (Е — г).
Тогда уравнение теплового баланса системы Земля—атмосфера
запишется в форме |
(10.10) |
R .— [C+ F + L ( E — г)] = В„ |
где 5 S— изменение теплосодержания рассматриваемого |
столба, |
проходящего через атмосферу и деятельный слой океана (суши). Все члены, стоящие в квадратных скобках, считаются положи
тельными, если они характеризуют расход тепла.
Для среднего годового периода величина Bs практически может
быть принята равной нулю, и уравнение (1 0 .1 0 ) |
принимает вид • |
Rt = C+ F + L( E — г). |
(10.11) |
Для суши, где величина F близка к нулю, уравнение имеет еще более простую форму
Rs — C+ L ( Е— г). |
(10.12) |
Для всего земного шара в целом и среднего годового периода
Е = г , а Д = С = 0 ,
поэтому уравнение ( 1 0 .1 0 ) приобретает наиболее простую форму tfs=0. (10.13)