Файл: Быков М.А. Электрические измерения электрических величин [учеб. пособие].pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 150
Скачиваний: 2
Втехнике измерений компенсаторы постоянного тока при меняют обычно в случаях, когда к измерению предъявляются требования повышенной точности, как, например, при поверке измерительных приборов непосредствен ной оценки и других специальных измерениях либо когда необходимо произвести измерение без отбора тока от участка цепи, где действует из меряемая величина.
Вширокой практике для измерения напряжения обычно пользуются вольтметрами, учитывая простоту и доступность этого метода.
Однако измерение вольтметром сопровождается методиче ской погрешностью, вызнанной тем, что вольтметр обладает собственным сопротивлением (не бесконечно большим) и, сле довательно, потребляет энергию из электрической цепи, ока зывая определенное влияние на ее работу.
Допустим, с помощью вольтметра, обладающего собствен ным сопротивлением Rv, требуется измерить напряжение на
сопротивлении нагрузки R (рис. VI-19).
И — 1 І\ — |
Г\ — ———————— , |
Явн + R |
1 + Я»н/Я. |
где Е—э. д. с. источника;
RBH — е г о внутреннее сопротивление.
Рис . ѴІ-19
После подключения вольтметра (см. рис. VI-19, б) на его зажимах окажется (и им фактически измеряется) напряжение U', не равное напряжению U:
U'=I' R v ' R |
= |
Е |
R ' R v |
= |
|
Rv + R |
я |
I R v R |
' R+Rv |
î |
ѣ«- |
|
BH |
Rv+R |
|
' |
R |
Е
R + Rv '
Rv
Из рассмотренного следует, что присоединение вольтметра к какому-либо участку схемы уменьшает эквивалентное сопро тивление этого участка и напряжение на нем. Таким образом,
235
вольтметры всегда показывают несколько меньшее напряже ние, чем то, которое было на участке до присоединения прибо ра. Разность между этими напряжениями будет тем больше, чем меньше собственное сопротивление вольтметра.
Влиянием собственного сопротивления объясняется и то, что вольтметром вообще невозможно измерить э. д. с. источни ка. Действительно, будучи подключенным на зажимы источни
ка с э. д. с. Е, вольтметр |
покажет |
разность |
потенциалов |
U', |
|||||
не равную Е, а меньшую |
на |
величину |
падения |
напряжения |
|||||
на внутреннем сопротивлении источника |
RaA |
от тока /', про |
|||||||
текающего по цепи вольтметра и источника: |
|
|
|
|
|||||
|
|
Jz |
R, |
E |
|
|
|
|
|
|
'Rm |
|
|
|
|
|
|||
|
+ Rv |
|
1 + |
|
|
|
|
||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Следовательно, вольтметр, присоединенный к зажимам |
ак |
||||||||
кумулятора или другого источника энергии, всегда |
измеряет |
||||||||
напряжение, а не э. д. с. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Компенсационный метод |
измерения |
позволяет |
|
устранить |
|||||
эти недостатки. Поясним |
суть метода |
компенсации |
на двух |
||||||
примерах. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
На рис. VI-20 два источника электрической энергии, разви |
|||||||||
вающие э. д. с, Ех |
и Е, |
включены |
навстречу |
друг |
другу. |
В |
|||
случае, если Е = ЕХ, |
гальванометр, |
включенный |
последова |
тельно в эту же цепь, покажет отсутствие тока, так как в цепи произойдет компенсация: э. д. с. неизвестного источника скомпенсируется (уравновесится) равной по величине и про тивоположной по направлению э. д. с. Е.
Рис. VI-2Ü Рис. vi-:і
Таким образом, по отсутствию тока в гальванометре можно судить о равенстве двух э. д. с.
На рис. ѴІ-21 э. д. с. источника Е заменена падением на пряжения на сопротивлении, по которому протекает ток изве стной величины. При некотором значении тока / падение на пряжения U.à6 на сопротивлении R станет равным э. д. с. Ех.
Если при этом |
Ех |
и Ua6 |
направлены навстречу друг |
дру |
|||||
гу, то гальванометр покажет отсутствие тока |
в |
цепи: Ех |
бу |
||||||
дет |
скомпенсирована |
падением |
напряжения |
на |
сопротивле |
||||
нии |
І^. |
|
|
|
|
|
|
|
|
Таким образом, по отсутствию тока в гальванометре |
мож |
||||||||
но судить о равенстве э. д. с. и напряжения |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
EX = U06 |
= IR. |
|
|
(ѴІ-41) |
||
Любая из трех величин, связанных формулой |
(ѴІ-41), мо |
||||||||
жет |
быть определена |
методом |
компенсации, |
если |
известны |
||||
две другие. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Особенностью |
каждой из |
рассмотренных |
схем |
является |
отсутствие тока в измерительной части цепи и в гальванометре в момент измерения, а поскольку ток отсутствует, измеритель ная установка не вносит никаких искажений в цепь измеряе мой величины.
Таким образом, важным свойством метода компенсации яв ляется отсутствие потребления тока от цепи измеряемой вели
чины |
в момент ее измерения |
(т. е. в момент достижения ком |
||
пенсации) и, следовательно, |
отсутствие |
влияния |
измеритель |
|
ного прибора на измеряемую электрическую цепь. |
|
|||
На рис. ѴІ-22 приведена принципиальная схема компенса |
||||
тора |
постоянного тока. Схема состоит |
из трех |
контуров — |
|
/, //, |
/// . |
|
|
|
Рис. ѴІ-22
В контур /, называемый контуром нормального элемента,
входят Ен—глаьванический, или «нормальный», элемент, э. д. с. которого известна с точностью до 4—5 знаков, RH — нормальное сопротивление, общее для контура / и ///, Г — гальванометр.
237
В контур //, называемый контуром измеряемой э. д. с, вхо дят Ех или Ux—измеряемые э. д. с. или напряжение, R—пя тиили шестидекадный магазин, общий для контуров / / will, и гальванометр Г.
В контур ///, называемый главной |
цепью |
компенсатора, |
||||
входят /?,,—нормальное сопротивление, |
общее |
для |
контуров |
|||
/ / / и /, R—'Пяти- |
или шестидекадный магазин, общий для кон |
|||||
туров // / |
и //, |
RBcn —(вспомогательный |
магазин сопротивле |
|||
ний, Ев.п—'вспомогательная |
аккумуляторная батарея. |
|||||
Методика измерения э. д. с. или напряжения |
на |
компенса |
||||
торе постоянного тока заключается в следующем. |
Согласно |
|||||
формуле |
(ѴІ-41) |
для определения э. д. с. (или |
напряжения) |
необходимо знать в момент компенсации величину сопротив ления, параллельно которому она включена, и протекающий
по сопротивлению ток. |
Поэтому первый этап работы — это |
установка определенной |
величины рабочего тока в главной |
рабочей цепи компенсатора, т. е. в контуре ///. Переключате
лем / / гальванометр |
включают в контур 1, где в качестве ис |
|||||
точника образцовой э. д. с. включен нормальный |
элемент. Из |
|||||
меняя сопротивление |
RBCIl, |
добиваются такого |
значения ра |
|||
бочего тока /р в главной цепи, |
при котором |
падение напряже |
||||
ния |
Ua6 на сопротивлении |
Ru |
становится |
равным Е„. В мо |
||
мент |
компенсации, когда |
ток в гальванометре |
равен нулю, |
справедливо уравнение
Отсюда
(ѴІ-42)
Величина э. д. с. нормального элемента определяется ГОСТ. Для насыщенных элементов, применяемых обычно с ла бораторными компенсаторами (при температуре 20°С), она может находиться в пределах 1,0185—1,0187 е. При повыше нии температуры до t°C величина Ен рассчитывается по фор муле
ЕН = |
ЕѴР — 0,00004(^ — 2 0 ) - 0 , 0 0 0 0 0 1 (t — 20)2 . |
|
|||||
Величина |
/?„ в формуле |
(ѴІ-42)—это переменное |
сопро |
||||
тивление, известное |
с высокой степенью точности. |
Значение |
|||||
RH выбирается обычно таким, чтобы оно выражалось теми же |
|||||||
цифрами и |
в той |
же последовательности, |
что и |
значение |
|||
э. д. с. Е„. При таком выборе величин рабочий ток Ір |
полу |
||||||
чается кратным 10", что удобно для расчетов. |
|
|
|
||||
Например, |
Ен =4,0187 в (задано паспортом элемента). Вы |
||||||
бираем # „ = 1 0 187 ом. Тогда |
|
|
|
|
|||
|
|
Е,lî |
1,0187 |
= 1,0000-10"4 |
а. |
|
|
|
|
R,н |
10187 |
|
|
|
|
238
Таким образам, в главной цепи компенсатора в момент компенсации устанавливается рабочий ток в одну десятиты сячную ампера, причем величина его известна с точностью до пяти знаков, т. е. до 0,001%.
Второй этап |
измерений |
на компенсаторе — это |
определе |
ние неизвестной |
э. д. с. или |
напряжения. Для этого |
гальвано |
метр переключателем П включают в контур //. Изменяя сопро тивление участка Ь—с магазина R, с которого снимается ком пенсирующее напряжение, вновь добиваются отсутствия тока в
гальванометре. В момент компенсации Ех |
будет скомпенси |
||
рована |
падением напряжения на сопротивлении участка |
||
«Ь—с»: |
|
|
|
|
Ex |
= IpR.c- |
( Ѵ І - 4 3 ) |
В формуле (ѴІ-43) ток известен, так как |
он установлен на |
||
первом |
этапе измерений, |
а сопротивление |
Rtc отсчитывается |
по положению ручек компенсатора с точностью до пяти или шести знаков в лабораторных компенсаторах и с меньшей точностью — в технических.
Поскольку для каждого типа компенсатора рабочий ток — величина вполне определенная и точно установленная, пока зания магазина R надписаны на нем прямо в значениях на пряжения, т. е. в вольтах (в момент компенсации равного зна чению измеряемой э. д. с ) .
Из сказанного следует, что устройство магазина R должно отвечать неокольким требованиям, а именно:
1. Компенсирующее напряжение Uec должно сниматься с участка Ь—с магазина R, причем должна обеспечиваться мак симально возможная плавность регулировки сопротивления этого участка от минимального до значения, соответствующе го верхнему пределу измерения компенсатора.
2. Общее |
сопротивление |
магазина R, |
т. е. сопротивление |
||
его между точками Ь и d, должно |
всегда |
оставаться строго |
|||
неизменным, |
что необходимо |
для |
сохранения постоянства ра |
||
бочего |
тока |
/ р , установленного |
в результате компенсации |
||
э. д. с. |
нормального элемента. |
|
|
|
Качество компенсатора в целом в значительной степени зависит от схемы и конструкции магазина R, которые весьма разнообразны.
Одна из простейших схем сопротивления R состоит из однодекадного магазина сопротивлений (ступенчатая регули ровка) и реохорда (плавная регулировка). Компенсирующее напряжение снимается с движков С и С (рис. ѴІ-23); оно до статочно плавно регулируется, в то время как сопротивление между точками b и d, т. е. полное сопротивление магазина R, включенное в рабочую цепь, остается постоянным.
239