Файл: Курганов Р.А. Прогнозирование наклонного рассеивания радиоволн метеорными ионизациями.pdf

дифференциального элемента, ß — угол между мете­ орным следом и плоскостью связи.

Следовательно, метеорный поток, падающий на дифференциальный элемент из пределов полоски не­

ференциальный элемент со всей небесной полусферы, авторы считают плотностью вероятности обнаруже­ ния, являющейся чисто геометрической характери­ стикой эффективности данного элемента /"-плоскости.

hemisphere

Так как полученное выражение вероятности р определяет только относительную часть благоприятно ориентированных следов, то переход к обнаруживае­ мым следам и регистрируемой длительности произ веден следующим образом.

в количестве sec2<t>, и вероятность длительности бу­ дет в эес2 Ф раз больше, чем вероятность обнаруже­

30

Орного потока, создающего следы с линейной электронной плотностью, выше заданной.

В работе Пью [86] допускаются следующие упро­ щения:

1.Видимое распределение радиантов спорадиче­ ских метеоров — равномерное.

2.Геоцентрическая скорость метеоров — постоянна.

3.Отражение от точки максимальной ионизации, расположенной на постоянной высоте Н— 100 км.

4.Пренебрежение влиянием начального радиуса.

Задача определения двумерной плотности числен­ ности решается следующим образом. С элементом опорной плоскости dS = dx-dy связывается элемент объема dV, основанием которого является проекция элемента dx-dy на зеркальную плоскость, проходя­

боковую поверхность, отражающие точки которых находятся между данной боковой поверхностью и плоскостью, проходящей через противоположную бо­ ковую поверхность элементарного объема.

Интегрирование входящего в элементарный объем метеорного потока производится по углу между ме­ теорным следом и плоскостью связи ß и углу X в плоскости, перпендикулярной зеркальной плоскости, проходящей через точку х, у, Н. Пределы интегри­ рования по ß определены по условию, что косинус зенитного угла должен быть положителен.

Предложенная методика определения двумерной плотности численности отражающих точек является ошибочной, так как при интегрировании учитывается только поток, проходящий через одну из четырех бо­ ковых граней элементарного объема. К тому же для элементарных объемов, расположенных вдали от центра трассы, учитываемый поток гораздо меньше потока, входящего через боковые грани, перпендику­ лярные линии трассы. Совершенно не ясно, будет ли выделенный элементарный объем, имеющий перемен-

31

ную высоту и площадь основания, эквивалентен по собираемому потоку объему постоянной формы

dV = b-dx-dy.

Выбор пределов изменения ß от ßmm до ßmi„ + и при­ водит к ошибочному учету при интегрировании не только входящего в элемент объема через боковую грань потока, но и выходящего.

Количество метеорных следов данного направления, создающих на входе приемника сигнал, превышающий пороговый уровень, определяется методом Хайнса (1955 г.), как часть потенциально наблюдаемых следов, пропорциональная

Хайнс и Пью [87], допускают упрощения:

1.Равномерное геоцентрическое распределение ви­ димых радиантов спорадических метеоров.

2.Постоянство геоцентрической скорости метео­

ров.

3.Постоянство высоты отражающих точек, совпа­ дающих с точками максимальной ионизации следа.

4.Справедливость цилиндрической аппроксима­

ции.

5.Пренебрежение влиянием начального радиуса.

32

плоскостью трассы) отражающие точки будут лежать на линии, параллельной оси х. Количество потен­ циально наблюдаемых следов на элемент длины линии dx пропорционально плотности потока метеоров ра­ дианта (ß, ф)- и множителю, учитывающему наклонное падение^ на область потенциальной наблюдаемости

S,(M) - d* -

Затем, представляя регистрируемую - пиковую ампли­ туду Ар = m-S2(x, у, ß) и считая справедливым диф­ ференциальный закон распределения масс

dN ~ m~s -dm,

авторы определяют число частиц с массой выше ми­

пороговый уровень. Тогда количество связанных с dx обнаруженных следов будет

Это выражение получено для точечного радианта, а для перехода к спорадическим метеорам введена плотность распределения SQ{ty, ß). Тогда с элементом длины eke будет связан поток S0(<]>, $)-da-dF, где da —- элемент поверхности небесной сферы. Это выражение является функцией только от dx, rfß, dty, поэтому для определения потока, связанного с элементом dx-dy, авторы производят замену ^ на „у", т. е. считают

dN=S0-dP-sin ß-dß.-^-rfy

dy

d'h

и, определяя — - на основании геометрических соот-

—у 'У } . . с помощью полученной функции распреДе^

G (х, у)

ления построены карты распределения двумерной плотности численности, которые сравнены с картами, полученными по методу Пью без применения цилин­ дрической аппроксимации. Считая высоту отражения постоянной, авторы находят, что распределение дли­ тельностей зарегистрированных сигналов выше задан­ ного уровня будет пропорционально S0-Sl-S2-t и поло­ жив х = т0 -зес2 Ф получают карты распределения дву­ мерной плотности коэффициента заполнения простым умножением карт распределения двумерной плотности численности на значение sec2 0.

Хайнс [88] принимает цилиндрическую аппроксима­ цию и определяет метеорный поток, создающий с элемента горизонтально расположенной над плоской землей площадки, размерами dS = dx'dy, радиоотраже­ ния, превышающие пороговый уровень в точке приема следующим образом. Автор допускает равномерное геоцентрическое распределение радиантов споради­ ческих метеоров, не учитывает влияния начального радиуса, предполагает постоянство высоты точек мак­ симальной ионизации следа, равной \00 км, и не учи­ тывает изменения средней геоцентрической скорости метеоров.

с элемента небесной сферы d%-dty, пересекающих пло­

воряют только метеоры, лежащие в зеркальной к

34