Файл: Абузяров З.К. Морские гидрологические информации и прогнозы учеб. для гидрометеорол. техникумов.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 25.06.2024
Просмотров: 133
Скачиваний: 0
методика расчета течений в данном случае аналогична методике расчета элементов ветровых волн. При этом расчет можно вести, когда течения отсутствуют (от нуля) н когда течения развились к моменту наблюдения.
Пример 1. |
Р а с ч е т |
д р е й ф о в ы х |
течен ии |
д л я |
с л у ч а я , |
к о гд а |
в |
н ач ал ь н ы й |
м о м ен т |
|||||||||||||||||||||
в то ч к е |
Р |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
течен и е о т с у т ст в о в а л о . |
Н а ч и н а я |
с это го |
м о м ен т а |
во зн и к |
ветер |
со |
с к о |
||||||||||||||||||||||
р о сть ю |
24 у з л а |
п |
д у л |
с п о сто я н н о й |
ск о р о ст ь ю |
6 ч а со в |
|
н а р а зго н е |
50 м и ль . |
С л е |
||||||||||||||||||||
д у е т оп р ед ел и т ь |
ск о р о сть |
течен ия . |
ск о р о сть |
д р е й ф о в о го |
течен ия |
с уч ет о м |
п р о |
|||||||||||||||||||||||
П о |
н о м о г р а м м е |
о п р ед ел я ем , |
что |
|||||||||||||||||||||||||||
д о л ж и т е л ь н о ст и |
|
(6 ч а со в ) |
с о с т а в л я е т |
0,32 |
у з л а , |
а |
с |
учетом |
р а зг о н а |
0,40 |
у з л а . |
|||||||||||||||||||
В д а н н о м |
с л у ч а е |
р азв и т и е |
течения |
о г р ан и ч и в а ет ся |
|
п р о д о л ж и т е л ь н о ст ь ю |
д е й |
|||||||||||||||||||||||
ств и я |
в е т р а , |
п о э т о м у |
в ы б и р аеСкоростм ск о р о сть |
ь теченветраия, |
узлы0,32 у з л а . |
|
52 |
Ю5 |
|
|
|
|||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
8 |
12 |
16 |
|
20 |
24 28 |
32 |
36 |
|
40 |
44 |
43 |
|
|
|
|||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
2550 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
75 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
100 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
150 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
200 |
^ |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
300 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
W0 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
500 |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
600 |
? |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
700 |
g |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
500 |
Sä |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
^ |
|
|
|
|
|
Р и с . |
34. |
Н о м о г р а м м а |
|
д л я |
|
р асч е т а |
д р е й ф о в ы х |
|
течен ий |
1000 |
|
|
|
|||||||||||||||
|
|
|
|
|
(по |
|
|
|
||||||||||||||||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Д ж е й м с у ) . |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
Пример 2. |
Р а с ч е т |
д р е й ф о в ы х |
течен ий |
д л я |
с л у ч а я , |
к о гд а |
в |
н ач ал ь н ы й |
м о м ен т |
|||||||||||||||||||||
в точке |
Р |
|
|
|||||||||||||||||||||||||||
|
с к о р о ст ь |
течен ия |
с о с т а в и л а 0 ,2 5 |
у з л а . |
Т а к о е |
|
течен и е |
за 6 |
ч а со в |
в ы зв а л |
||||||||||||||||||||
ветер |
со |
ск о р о ст ь ю |
14 у зл о в . |
|
|
ветр а |
б ы л а |
|
28 |
у зл о в . |
П о |
н о м о г р а м м е |
о п р е |
|||||||||||||||||
В |
с л е д у ю щ и е |
б ч а со в |
ск о р о сть |
|
||||||||||||||||||||||||||
д е л я е м , |
ч т о |
течен ие |
со |
ск о р о ст ь ю |
0,25 |
у з л а |
при |
ветр е |
28 |
у зл о в у ст а н о в и т ся |
||||||||||||||||||||
з а 4 |
ч а с а . |
С л е д о в а т е л ь н о , |
4 ч а с а — |
это |
эк в и в а л е н т н а я |
п р о д о л ж и т е л ь н о ст ь , |
т. е. |
|||||||||||||||||||||||
о д н а |
и |
та |
ж е |
ск о р о ст ь течен ия |
с о з д а е т ся |
в етр о м |
14 у зл о в |
|
з а |
6 ч а с о в , |
а |
ветр ом |
28 у зл о в за 4 ч а с а . Т а к и м о б р а з о м , э ф ф е к т и в н а я п р о д о л ж и т е л ь н о ст ь б у д е т р ав н а 6 + 4 = 1 0 ч . Э ф ф е к т и в н а я п р о д о л ж и т е л ь н о ст ь н и сп о л ь зу ет ся д л я п р о г н о з а . В ы ч и
сл е н н а я |
п о г р а ф и к у |
ск о р о сть течен ия р ав н а 0,43 у з л а . |
§ |
3. М ЕТО Д Ы |
П Р О Г Н О З А СУ М М А Р Н Ы Х Т ЕЧ ЕН И Й В П Р О Л И В А Х |
Течения в проливах с целью их прогнозирования изучались мно гими учеными. Первая попытка прогнозировать эти течения была сделана Лоидисом в 1901 г. Он связывал проекции градиентов ат мосферного давления над Азовским морем на меридиан с течениями в Керченском проливе. Позднее такие разработки проводились
137
Ю . В. Визе, Т. М . Марютпным, К. П. Васильевым, А. А. Теодорови чем и др. Все разработки сводились к поискам связен между пока зателями атмосферной циркуляции и течениями в проливе. Так, К. П. Васильев в 1949 г. сопоставлял проекции течений на парал лель и меридиан с проекциями градиента давления на эффективное направление (49—229°). Скорости п направление суммарных тече ний получались простым геометрическим сложением вычисленных проекций. Ошибки по скорости составляли 50 см/с, а по направле нию 10°. С. И . Кан и Б. Л. Лагутин, кроме разностей давления, в качестве второго аргумента брали разность уровней между Та ганрогом II Жуковкой. Сопоставление изменения течений с каждым из аргументов показало, что изменения течений запаздывают по сравнению с изменением аргументов примерно на 12 часов. Таким
образом, было построено уравнение регрессии |
|
||||||
|
U = 7 |
ДР + 0,3 |
Ah |
— 99, |
(44) |
||
U |
|
|
|||||
где |
— скорость течения в см/с, ДР |
и |
Ah |
— градиенты |
давления |
||
|
и разности уровней, снятых за 12 часов до измерения уровня. Коэф фициент корреляции составил 0,96. Средняя ошибка по скорости ±21 см/с. Обеспеченность метода 90%.
А . А. Теодорович проверил методы вышеназванных авторов и показал, что ошибки связаны с недостаточно объективной оценкой показателей атмосферного давления, так как они не отражали всех ситуаций. Автор использовал те же аргументы, однако в таком виде, чтобы они полнее отражали синоптические условия, определяющие устойчивые азовские и черноморские течения. Определялась раз ность давления в пяти пунктах: 1) Генпческ, 2) Осипенко, 3) Та ганрог, 4) Феодосия, 5) Анапа, расположенных на побережьях Чер ного и Азовского морей
ДР = у ( Л + Р 2+ Р 3) ----Х- { Р , Л Р ь ) . |
(45) |
Уравнения регрессии для устойчивых азовских и черноморских
течений имеют вид: |
t/аз= ЗАР — 0,3 Д/г+ 35; |
(46) |
|
t/черн = 17 ДР — 0,2 Д/г — 15, |
(47) |
где Ah — разность уровней между северным и южным побережьем моря.
§ 4. П Р О ГН О ЗЫ Т Е Ч Е Н И Й , О С Н О В А Н Н Ы Е НА УЧЕТЕ П О Л ЕЙ А Т М О СФ Е Р Н О ГО Д А В Л Е Н И Я
Метод прогноза течений на основе связи их с барическими по лями, разложенными в ряды по полиномам Чебышева, впервые был разработан Н. А. Белинским и М . Г. Глаголевой для Черного моря в 1960 г.
В 1958— 1959 гг. была организована междуведомственная экспе-
138
диціія на Черном и Азовском морях, которая провела наблюдения за течениями на многосуточных станциях, а также выполнила не сколько повторяющихся через 3—5 диен пятидесятнмильных разре зов с измерениями течении электронно-магнитными измерителями течений (ЭМ ИТ).
Полученные данные позволили проанализировать изменения те чении во времени не только по глубине, но и по площади, а также сопоставить эти изменения с полем распределения атмосферного давления, которое разлагалось в ряды по полиномам Чебышева.
Область аппроксимации полей атмосферного давления, взятых за основные синоптические сроки (3, 9, 15 и 21 час мск), ограничи валась 41 и 45° с. ш. и 29 и 41° в. д. Значения давления в отклоне ниях от 1010 мб снимались в 35 точках, расположенных в узлах пе ресечений параллелей и меридианов, проведенных через 1 и 2° соот ветственно.
Так как над Черным морем имеют место сравнительно простые барические ситуации вследствие его небольших размеров, то для их характеристики оказалось достаточным вычислить лишь шесть пер вых коэффициентов разложения: А оо, А lOj Аои А а, А іо, /1о2При этом коэффициент /Іоо представляет собой среднее отклонение атмосфер ного давления над морем; коэффициенты Ао\ и Аог определяют по токи воздуха вдоль параллели, направленные в зависимости от знаков с запада на восток пли с востока па запад; коэффициенты Лю, Лоо определяют потоки воздуха вдоль меридианов, направлен
ные с юга на север или с севера на юг, а коэффициент |
учитывает |
сходимость пли расходимость потоков воздуха. |
|
А и
Нетрудно видеть, что наибольший удельный вес будут давать коэффициенты, которые более соответствуют реальной барической ситуации. Например, при равномерном меридиональном потоке воз духа решающую роль будут играть коэффициенты Лю и Л2о. Однако если барическая ситуация сложна, развитие течений будет в основ ном определяться тем коэффициентом, в поле влияния которого на ходится данная точка.
Было показано, что течения не зависят от местного ветра, а фор мируются под влиянием ветрового режима над всем морем. По этому, казалось бы, поле течений должно вполне соответствовать полю ветра над морем. Однако в действительности течения по-раз ному изменялись как по скорости, так и по направлению в различ ных точках моря. Это объясняется тем, что поле ветра и поле тече ний имеют неустаноБившийся характер, т. е. они непрерывно ме няют свою интенсивность и направление, вследствие чего поле течений не успевает приспособиться к полю ветра. Кроме того, на кладываются и локальные особенности физико-географических ус ловий. Из сказанного следует,, что для учета влияния барического поля на развитие течений в каждой конкретной точке характер ба рического поля должен рассматриваться специально. Поэтому, для отдельных точек были построены зависимости вида
«> ü = f( Z M ö ) . |
(48) |
139
где и и V — проекции течении на генеральное |
направление берега |
||
и перпендикулярное ему направление,и |
|
^ A—; j |
сумма коэффициен |
тов разложения, взятая с соответствующим весом. |
|||
Коэффициенты корреляции между |
и |
|
оказались в преде |
лах 0,72—0,91. Несколько меньшие значения коэффициентов корре
ляции (0,65—0,86) получились для случая связи |
ѵ |
и |
£ A i j . |
Коэффи |
|
На рис. 35 приведена зависимость между |
и |
и |
Л А ц . |
||
|
|
|
|
циент корреляции в этом случае равен 0,85. С помощью таких за висимостей, построенных для точек, в которых проводились наблю дения за течениями, были рассчитаны поля скоростей течений и оценены их изменения во времени. При этом получилось хорошее соответствие между фактическими н вычисленными течениями.
В дальнейшем рассмотренный выше метод нашел применение
при получении |
зависимостей для |
прогнозов |
течений в других |
|||
u |
|
районах. |
|
|
|
|
|
|
С . И. Кан получила прогно |
||||
|
стические зависимости для Кер |
|||||
|
|
ченского пролива. |
|
|
||
|
|
Е. М . Саускан разработала |
||||
|
|
метод краткосрочного прогноза |
||||
|
течений для районов Северной |
|||||
|
|
Атлантики. В результате того, |
||||
|
что время, проходящее между |
|||||
|
изменениями барического поля |
|||||
|
|
в атмосфере и течений в океане |
||||
Рис. 35. Зависимость проекции скорости |
составляет 12 часов для слоя |
|||||
0—25 м и 24 часа на глубин |
||||||
течения от суммы |
коэффициентов ряда |
ных горизонтах, оказалось воз |
||||
Чебышева (восточный район Черного |
||||||
моря). |
можным прогнозировать |
тече |
||||
|
|
ния на |
12 |
часов |
вперед |
в по |
верхностном слое и на 24 часа — на глубине. |
получены |
для районов |
||||
Уравнения для прогноза течений |
были |
с различной изменчивостью течений. В районах, где отсутствуют по стоянное течение и наблюдаются вихреобразиые движения воды, прогнозируются проекции течения на меридиан и параллель, что дает возможность получить величину скорости и направление тече ния. В районах относительно постоянного потока типа струи Гольф стрима, где направление за сутки меняется мало, прогнозируется только величина скорости без учета направления.
Общий вид уравнений |
f |
(іІнач> |
A i j ) , |
U |
(ф, л )— |
|
|
|
|
|
где и„ач — начальная скорость (или проекция скорости); и — про гнозируемая скорость течения (или проекция скорости); Л,-,- — ко эффициенты разложения поля атмосферного давления по ортого нальным функциям. Такие уравнения получены для горизонтов от 25 до 1000 м. По ним можно последовательно рассчитывать течения в отдельных точках на 3—5 суток вперед.
140