ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 23.07.2024
Просмотров: 128
Скачиваний: 0
Контактные напряжения и коэффициент скольжения, полученные математической обработкой картин муара, хорошо согласуются с экспериментальными результата ми, полученными при горячей прокатке стали, что свиде тельствует об удачном моделировании процесса в ходе эксперимента.
Результаты расчета нормальных напряжений, дейст вующих вдоль оси ОУ, приведены в табл. 2. Распределе ние напряжений по сечению образца неравномерно: у контакта напряжения ах , Gz сжимающие, по направле нию к оси образца они возрастают, причем нормальные напряжения, действующие в направлении, параллельном плоскости контакта ох (тангенциальные), на оси образ ца становятся растягивающими и чем меньше степень обжатия, тем больше по величине на оси образца это напряжение. Напряжения, действующие в направлении, перпендикулярном плоскости контакта oz (радиальные), также увеличиваются с уменьшением степени обжатия: при степени обжатия 1,20; 1,14; 1,10 они являются сжи мающими, при степени обжатия 1,05 — растрягивающими.
В данной работе, так же как и принято в исследовл ниях, посвященных теории пластичности, растягивающие
6
1,05
1,10
1,15
1,20
1,05
1,10
1,15
1,20
1,05
1,10
1,15
1,20
Нормальныенапряжения
а х
OZ
о у
Т а б л и ц а 2
|
|
|
OY |
|
|
|
|
0 |
1 |
2 |
3 |
4 |
5 |
6 |
7 |
1,83 |
1,75 |
1,52 |
1,25 |
0,69 |
—0,25 —1,51 —2,41 |
||
1,38 |
1,34 |
1,16 |
0,87 |
0,31 |
—0,43 —1,53 —2,47 |
||
1,02 |
0,84 |
0,67 |
0,51 |
0,02 |
—0,64 —1,53 - 2 ,5 2 |
||
0,76 |
0,59 |
0,48 |
0,24 —0,22 |
—0,87 —1,55 - 2 ,5 9 |
|||
0,21 |
0,03 |
—0,19 —0,46 —0,79 |
—1,25 —1,51 —1,51 |
—0,22 —0,37 —0,54 —0,87 —1,13 —1,38 - 1 ,4 3 —1,43 —0,72 —0,74 —0,96 —1,18 —1,31 —1,35 —1,38 —1,38 —0,74 - 0 ,7 8 —0,94 - 1 ,1 2 —1,25 —1,28 - 1 ,3 0 —1,30
1,02 |
0,89 |
0,67 |
0,40 |
—0,05 —0,75 —1,51 —1,96 |
|
0,58 |
0,49 |
0,31 |
0 |
—0,41 —0,91 —1,48 —1,95 |
|
0,15 |
0,05 |
—0,15 —0,34 —0,65 —1,00 |
—1,46 —1,95 |
||
0,01 |
—0,10 —0,23 —0,44 —0,75 —0,08 |
- 1 ,4 3 —1,95 |
30.
напряжения принимаются положительными, а сжимаю щие — отрицательными.
Известно, что при плоском деформированном состоя нии осевое нормальное напряжение оу равно гидростати
ческому. Распределение |
гидростатического |
давления в |
|
поперечном сечении образца |
при степени |
обжатия б= |
|
= 1,15 показано на рис. |
12, а. |
Аналогичная картина на |
блюдается при всех степенях обжатия, когда реализуется центрированное, проникающее на ось образца поле; наи большее по величине напряжение действует на оси об разца, а наименьшее — у контакта в той его части, где металл входит в очаг деформации. С увеличением степе ни обжатия гидростатическое давление на оси уменьша ется (рис. 13, б, кривая 2).
Рис. 12. Распределение гидростатического давления (а) и ин тенсивность скорости деформации сдвига (б) в поперечном се чении образца при поперечной прокатке
Рис. 13. Распределение накопленных деформаций по сечению ■образца (а) и зависимости (б) показателя напряженного со стояния (2) и накопленной деформации на оси образца за цикл нагружения при поперечной прокатке (/)
31
б
Компоненты |
скоростей |
деформации |
Т а б л и ц а 3
OZ
0 1 2 3 4 5 6 7
1,05 |
|
0,12 |
0,14 |
0,21 |
0,35 |
0,40 |
0,47 |
0,00 |
—0,36 |
1,10 |
1 |
0,22 |
0,31 |
0,35 |
0,40 |
0,38 |
0,27 |
0,01 |
—0,54 |
1,15 |
0,35 |
0,39 |
0,44 |
0,47 |
0,35 |
0,20 |
—0,21 |
—0,72 |
|
1,20 |
|
0,57 |
0,50 |
0,68 |
0,87 |
0,77 |
0,44 |
0,02 |
—0,36 |
1,05 |
|
0,23 |
0,25 |
0,31 |
0,40 |
0,82 |
1,32 |
1,78 |
1,96 |
1,10 |
|
0,46 |
0,42 |
0,48 |
0,63 |
1,02 |
1,51 |
2,03 |
2,27 |
1,15 |
|
0,63 |
0,64 |
0,72 |
1,04 |
1,33 |
2,00 |
2,47 |
2,78 |
1,20 |
|
1,05 |
1,17 |
1,28 |
1,49 |
1,87 |
2,34 |
3,52 |
3,81 |
Таким образом, в процессе поперечной прокатки рас пределение напряжений по сечению образца характери зуется значительной неравномерностью, а на оси образца реализуется такая схема напряженного состояния, кото рая способствует разрушению: при степенях обжатия до 1,15 тангенциальное ох и осевое оу нормальные напряже ния являются растягивающими, радиальное oz — сжи мающим; при степенях обжатия 1,20 тангенциальное нор мальное напряжение Ох на оси образца — растягиваю щее, осевое оу равно нулю, радиальное oz — сжимающее.
Распределение приращений деформаций по сечению образца также характеризуется значительной неоднород ностью. Результаты расчета компонента скоростей де формации вдоль оси OZ приведены в табл. 3.
Наблюдается общая тенденция увеличения линейной скорости деформации £ и уменьшения сдвиговой скорости деформации ті по направлению от периферии к центру образца. С повышением степени деформации оба компо нента скорости деформации возрастают.
Известно, что интенсивность скоростей деформации сдвига является одним из основных факторов, влияющих на разрушение материала в процессе пластической де формации, в связи с чем изучение этого параметра пред ставляет значительный интерес. На рис. 12, б показано распределение интенсивности скорости деформации сдви га по сечению образца. Наглядно видно, что от центра к
32
контактной поверхности интенсивность скорости дефор мации сдвига растет и максимальна в этой области у контактной поверхности, где металл входит в очаг дефор мации. С увеличением степени обжатия интенсивность скорости деформации сдвига возрастает.
Так как на оси образца в процессе прокатки металл постоянно находится в очаге деформации, а в остальных областях частицы материала поочередно проходят пла стические и жесткие области, распределение степени интенсивности сдвига за цикл нагружения по сечению образца неравномерно: наблюдаются два максимума в центре и на периферии (рис. 13, а). Зависимость степени интенсивности сдвига на оси образца, накопленной за цикл нагружения, от степени обжатия при поперечной прокатке плоскими плитами показана на рис. 13, б (кри вая 1). С увеличением степени обжатия степень интен сивности сдвига нелинейно увеличивается.
В качестве степени интенсивности сдвига принималась величина
(36)
0
где Н—интенсивность скорости деформации сдвига; t— время.
Математической обработкой результатов эксперимен та также получены экспериментальные поля линий сколь жения при различных степенях обжатия. Следует отме тить, что характер реальных полей линий скольжения находится в хорошем соответствии с теоретическими: при степени обжатия 1,015 реализуется одностороннее поле, при больших степенях обжатия — центрированное, про никающее на ось образца.
3. Клиновая прокатка
Определение напряженно-деформированного состоя ния при клиновой прокатке относится к рбъемным зада чам ОМД, для решения которых в настоящее время не существует достаточно точных теоретических и экспери ментальных методов. Существующие теоретические мето ды используют усреднение напряжений, что приводит к значительным погрешностям, когда требуется оценка локальных параметров. Экспериментальные же методы
3. Зак. 323 |
33 |
позволяют удовлетворительно определить деформирован ное состояние, однако большая трудоемкость и сложность
определения компонентов деформированного |
состояния |
по всему объему очага деформации и низкая |
точность |
найденных величин не позволяют определить |
напряжен |
ное состояние по деформированному в рамках заданной модели и поэтому, как правило, в большинстве случаев приходится довольствоваться только их качественной оценкой.
Значительные трудности при экспериментальном ис следовании вызваны действием растягивающих напря жений в отдельных областях образца. Обычно образцы делаются составными, па их внутренние сечения наносят координатную сетку или другие геометрические фигуры, по изменению элементов которых до и после деформации можно .судить о кинематике течения металла. Если не принять специальных мер для обеспечения сплошности составных частей образца, зазоры между ними под дейст вием растягивающих напряжений раскроются, что в ито ге изменит распределение пластических деформаций. С другой стороны, этим явлением можно воспользоваться для качественного определения областей, в которых дей ствуют растягивающие напряжения.
Исследование деформированного состояния при кли новой прокатке проведено А. Ф. Валиным [5] при помощи винтов с наследственно мелким зерном, которые ввинчи вались в заготовки с наследственно крупным зерном. Таким образом, если в процессе деформации материалы сваривались, на макрошлифе по структуре можно было определить их границу. Величина деформации определя лась по изменению шага резьбового соединения.
В результате исследований установлено, что мгновен ное приращение радиальной деформации максимально у поверхности заготовки и минимально в центре; конечная деформация относительно равномерно распределена по сечению образца. Очаг деформации частично расположен непосредственно под контактом, частично вне контакта — несколько впереди. По зазору между винтом и образцом определена область действия растягивающих напряже ний: в осевой части образца вне контакта все три компо нента напряжений растягивающие, под контактом же на оси образца радиальные и тангенциальные напряжения сжимающие.
34
Описанный выше метод испытаний имеет некоторые недостатки. О деформированном состоянии судят по ко нечным изменениям размеров. Если этим методом опре делять деформацию на оси образца после одного оборота при плоско-деформированной схеме поперечной прокат ки, она может показаться равной нулю, так как последо вательно происходящие сжатие и растяжение взаимно поглотят одно другое. Изменение кинематики течения металла при раскрытии зазора между винтом и телом образца вызывает дополнительные погрешности.
Использование же метода муара позволяет не толь ко установить кинематические особенности, но и при соот ветствующей обработке экспериментального материала перейти к раскрытию напряженного состояния во всем очаге деформации. Специфика процесса клиновой про катки вызвала необходимость несколько изменить мето дику проведения эксперимента, описанную выше.
Образцы из теллуристого свинца прокатывали на клиньях с различной геометрией и при различных степе нях обжатия, а затем они попарно сфрезеровывались до половины по меридиальной плоскости параллельно и перпендикулярно калибрующей плоскости контакта. На сфрезерованных плоскостях на инструментальном микро скопе УИМ-21 царапались два семейства растров, парал лельных и перпендикулярных оси образца. Затем обе половинки образца спаивались сплавом Вуда. После этапной деформации образец распаивался и фотографи ровался. Наложением па фотографию деформированно го образца исходного растра получали поле проекции смещений (рис. 14).
В связи с тем что картины муара определялись в двух взаимно перпендикулярных плоскостях, в принципе представляется возможным определить с учетом условия несжимаемости три составляющие скорости частиц ме талла вдоль осей образца: Vх, Vy, Vz. Известно [33], что для малых деформаций (в эксперименте это условие вы полнялось) связь между скоростью течения и скоростью деформации записывается
|
дѴх |
|
|
дѴу |
|
|
дХ |
’ |
|
dY ’ |
|
%у |
дѴк |
, |
дѴу |
’ ^YZ ~ |
|
ÖY |
+ |
дХ |
|||
|
|
дѴу
dZ
dVz
dZ ’
~r |
Qj32 |
1 |
|
(37)
з* |
35 |
^ZX “ |
dVz |
dV>L |
|
dX |
' az |
По скоростям деформации нетрудно определить ин тенсивность скорости деформации сдвига вдоль оси образца: __
Н = |
\Х — I y ? + (Iy — I z f + ( l z — I x |
(38)
Рис. 14. Картина полос муара для процесса клиновой прокатки
Результаты экспериментально найденной зависимости степени интенсивности сдвига от степени обжатия и гео метрии инструмента показаны на рис. 12, б. С увеличени ем степени деформации, угла заострения и уменьшением угла наклона боковой грани клина степень интенсивности сдвига на оси прокатываемого образца увеличивается.
Деформацию металла в процессе клиновой прокатки условно можно разделить на деформацию вытяжки и тангенциальную деформацию (аналогичную плоской деформации при поперечной прокатке). Известно [42], что в случае равномерного линейного растяжения зави симость интенсивности деформации сдвига от степени деформации описывается формулой
Л - 2 у з In б, |
(39) |
где б — степень обжатия.
36-
Эта зависимость представлена на рис. 15, а (кривая /). На этом же рисунке наглядно видно соотношение сла гаемых деформаций — деформацир вытяжки и танген циальной деформации — в зависимости от степени обжа тия и геометрии инструмента. С повышением степени обжатия, уменьшением угла заострения клина, увеличени ем угла наклона боковой грани клина доля деформации вытяжки в общей деформации растет.
Картины муара позволяют установить некоторые качественные закономерности течения металла в очаге деформации.
1. На наклонной поверхности контакта имеется грани ца раздела течения металла, идущего в вытяжку и в набор диаметра наплыва.
Скорость деформации сдвига (38) определена при этапном деформировании, т. е. при прокатке образца с поворотом на угол 5—10°. Подсчитав количество циклов нагружения, нетрудно определить и накопленную мате риальной точкой на оси образца деформацию за все время ее пластического формоизменения. С увеличением степени обжатия часть объема металла, идущего в вы тяжку, в общей доле возрастает.
2. Деформированное состояние в очаге деформации вблизи оси образца приближается к однородному.
Рис. 15. Зайисимости условной накопленной деформации (а)
на оси |
образца при клиновой прокатке (1 — линейное |
растя |
|||
жение; |
2 — а = 45°, |
ß= 5°; 3 — а = 30°, |
ß = 5°; 4 — а = 30°, |
ß = 7°; |
|
5 — а = 15°, ß=5°; 6 — а = 30°, ß = 10°) |
и показателя напряжен |
||||
ного состояния (б) |
(1 — а=45°; 2 — 30°; 3 — а=15° при |
про |
|||
катке с «жестким» концом; 4 — а=30° при выходе очага |
де |
||||
|
формации на торец детали) от степени обжатия |
|
|
37