Файл: Виглин, С. И. Генераторы импульсов автоматических устройств учеб. пособие.pdf

В результате лавинообразного процесса лампа отпирается по анодному току, а экранный ток резко уменьшается. Для обеспе­

шается. Чтобы существовала положительная обратная связь, из­

выбором достаточно большого сопротивления /?к> с которого сни­ мается напряжение на третью сетку.

Рассмотрим теперь, каковы причины, приводящие к прекраще­

Некоторое влияние на ход лавинообразного процесса оказы­ вает также перераспределение общего катодного тока между анод­ ной цепью и цепями всех сеток лампы, связанное с изменением напряжений на ее электродах,

234

запускающего импульса замыкается цепь положительной обратной связи. Величины же скачков напряжений и токов зависят от пара­ метров и режима работы схемы.

Возможны и другие способы подачи запускающего импульса. Так, можно запускать схему положительными импульсами, пода­ ваемыми непосредственно на третью сетку.

Начиная с момента t\ происходит линейный разряд емкости С. Так как при этом процессе постепенно повышается, хотя и не­ значительно, напряжение на управляющей сетке, то увеличивается

положительной обратной связи, потому что при линейном разряде емкости С напряжение uS3K изменяется в такой области, где оно практически не оказывает влияния на величину анодного тока из-за малого значения крутизны S3.

Теперь нам предстоит выяснить, какие факторы в схеме при­ водят к прекращению разряда конденсатора С и запиранию лампы Л\ по анодному току. Обратимся к динамическим характеристи­ кам каскада (рис. 19.23). Как только рабочая точка, двигаясь в процессе разряда по линии АВ, достигает точки В на линии кри­ тического режима (момент t2), дальнейший разряд емкости, свя­ занный с уменьшением # а , теперь приводит к уменьшению анод­ ного тока, что, в свою очередь, вызывает уменьшение тока разря­ да ic. Последнее обстоятельство приводит к резкому росту напря­

воздействовать на изменение анодного тока, что приводит к за­ мыканию цепи положительной обратной связи. В схеме возникает лавинообразный процесс, в результате которого ток экранной сет­ ки резко возрастает, и лампа снова запирается по анодному току. Так как подготовка к лавинообразному процессу (уменьшение тока ^с)и сам этот процесс протекают быстро, то на рис. 19.29 приближен­ но показано, что запирание лампы Л\ по анодному току наступает

После запирания лампы Л1 по анодному току происходит вос­ становление исходного состояния схемы, в течение которого заря­

235

тому в промежутке ti—U диод Л2 заперт и не влияет на процесс разряда. Как только конденсатор зарядится до напряжения £/со, когда иа станет равным Еу, отпирается диод Л2 и дальнейший заряд конденсатора С прекращается. Схема возвращается в ис­ ходное состояние.

Если бы восстановление схемы происходило до максимального уровня Е3, то его длительность

При изменении Еу, когда Еу < 7fa , длительность восстановления tB уменьшается.

Следующий цикл работы начинается в момент t3 прихода оче­ редного запускающего импульса. Регулируя величину управляю­ щего напряжения Еу, можно изменить длительность (л линей­ ного разряда, так как при этом изменяется начальное напряжение

Следует заметить, что благодаря наличию катодной связи в схе­ ме (рис. 19.27) ток разряда ic зависит от напряжения на управ­ ляющей сетке

Ug = Us& + UK,

измеренного по отношению к «земле». Поскольку в процессе раз­ ряда емкости С изменяются как напряжение ugK> так и ик, то ток разряда уменьшается с течением времени более сильно, чем в схеме (рис. 19.21). Поэтому фантастрон с катодной связью харак­ теризуется большим коэффициентом нелинейности, чем генератор

236

связью. Разница состоит только в механизме отпирания и запира­ ния лампы по анодному току.

В исходном состоянии лампа Л\ заперта по анодному току за счет подачи отрицательного смещения в цепь третьей сетки. Оно равно разности между напряжением Egs источника смещения и напряжением M R 3 , создаваемым на сопротивлении Rs током, про­ текающим через делитель напряжения R2—Яз- В момент ti при­ хода запускающего импульса, как указывалось выше, уменьшает­ ся ток экранной сетки, что создает положительный перепад на­

Схема с экранной связью характеризуется меньшим коэффи­ циентом нелинейности, чем схема с катодной связью, но она име­ ет более сложную конструкцию вследствие наличия дополнитель­ ного источника смещения Eg3.

Следует отметить, что схема с экранной связью иногда исполь­ зуется в автоколебательном режиме. В течение длительности ли­ нейного разряда емкости С на экранной сетке существует положи­

можно использовать для запирания лампы Л\ по анодному току.

схеме будет состоять из двух тактов: такта ть в течение которого

нем разряда емкости С, а длительность х2 — временем разряда конденсатора Сс в .

Недостатком рассмотренных схем генераторов линейно пада­ ющего напряжения является слишком большое время восстанов­ ления схемы, определяемое постоянной времени

Хз = Я а С.

Для уменьшения времени восстановления используют схему с катодным повторителем (рис. 19.32). В этой схеме конденсатор С включается между управляющей сеткой лампы Л\ и катодом лам­ пы Лз. Так как режим работы катодного повторителя выбирается таким, что напряжение между управляющей сеткой и катодом

237

лампы Лз примерно равно нулю, то в схеме соблюдается приблизительное равенство между напряжением ил лампы Л\ и напряжением ик лампы Лз. Поэтому условия разряда коиденсагора С остаются прежними.

Но после запирания лампы Л\ заряд конденсатора С чроисходит теперь через тампу катодного повторите­ ля Лз, а не через сопротив­ ление Ra> что приводит к резкому уменьшению посто­ янной времени заряда.

Несколько изменяется также механизм регулиро­

(рис. 19.32) видно, что ток разряда ic протекает по цепи: источник питания Еа — сопро­

ние напряжения на сетке, анодного тока и, следовательно, напря­ жения на катоде лампы Л 3 . С катода лампы через емкость С по­

Схемы фантастронов широко используются в устройствах плав­ ной задержки импульсов. Для этого к катоду лампы Лх присое­ диняют укорачивающую цепь, с выхода которой снимают импуль­ сы « у , показанные на рис. 19.29. Положительные импульсы, воз­ никающие в момент U окончания разряда, оказываются задержан­ ными относительно импульсов запуска и3. Время задержки при­ мерно равно г?л. При изменении Еу изменяется длительность ли­ нейного разряда, а значит, и задержка положительных импульсов, причем имеет место почти линейная зависимость времени задерж­ ки от напряжения Еу.

Стабилизация длительности линейного разряда.

запирания лампы по анодному току. Это приводит к колебаниям времени задержки импульсов.

238