Файл: Стабилизация параметров транзисторных усилителей..pdf

с а л ь н ы м ,

чем к а с к а д с

п а р а л л е л ь н о й

о т р и ц а т е л ь н о й

о б р а т н о й

с в я зь ю .

Э то в

п е р в у ю о ч е р е д ь

о б у с л о в л е н о

т е м , ч то в нем

с т а б и л и з а ц и и ,

т а к к а к

п р и . ^ '0.с =

оо

S 2 = l ,

а

п р и R 'o.c = 0

И з (4 -1 0 ) и (4 -1 1 ), у ч и т ы в а я , ч то

s„ — 1 =

---------

R О.С +

R\О.С

1 -0С +

R2

Ra

п о с л е п р ео б р азо в ан и й

получаем :

A, =

V

, , +

-£ ( V ' 3 ~

-

(4-12)

П е р е х о д к

к а с к а д у

с ф и кси р о ван н ы м

см ещ ен и ем

м о ­

ж е т бы ть о с у щ е ст в л е н

п ри R r0 с =

0 .

Т а к к а к

в э т о м

слу -

1

т о т о к в ц еп и к о л л е к т о р а

ч а е s 2= j —

что к а с к а д ы ,

сх ем ы

к о то р ы х и зо б р аж ен ы

на

рис. 3-4

и 3 -5, с

то ч к и

з р е н и я

стаб и л ьн о сти

рабочей точки

при

о п р е д е л е н н ы х

у с л о в и я х

я в л я ю т с я

равн оц ен н ы м и .

П ри

это м , о д н а к о ,

н е с л е д у е т

з а б ы в а т ь

о сд ел ан н ы х

р ан ее

о г о в о р к а х ,

к а с а ю щ и х с я р а зл и ч и я

у п ом ян уты х

схем .

С о п р о т и в л е н и я р е зи сто р о в

в

ц еп ях

см ещ ен и я

и

о б р а т н о й

с в я з и м о гу т

б ы ть

р ассч и тан ы

по

следую щ им

ф о р м у л а м :

R ' о.о =

a(Æ — С/К.р — / к,р/?„) .

(4-15)

А.р

^КО

/?'о.с(5г - 1 ) ________ .

(4-16)

,

п

Л ,

Я'о.с \

'

aS2

(52

О

1

П

=

E {S i-

1)

(4-17)

3

^К.Р

S2^K0

К а с к а д ы

с

к о м б и н и р о в ан н о й

0 0 С.

Д л я

каск ад а

— / КО

Я'о.С

Я "0.0 \

(4-18)

/?и

Ян

)

~

Яи '

И з

(4 -18)

коэф ф и ц и ен т

режимной

нестабильности

Я'о.е

. Я",о.с

Яп

Ян

1 4

Я^о.е

(1 ~

“) ( |

R"о.е

Я„

'

Яп

(4-19)

П р и

Я 'о.с =

0 из

(4-19)

S —

(4-20)

С р авн и в

(4-20) с

(4-5),

видим , ч то

они

тож дествен н ы .

В с л у ч а е ж е ,

е сл и

R " 0.c — °°>

s —

А н ал о ги ч н о е

в ы р а ж е н и е

м о ж е т

б ы ть

т а к ж е

п о л у ч ен о

из (4-11) п р и

R “z ~ R a ——00 •

б ы ть р е а л и з о в а н п р и

*Е

+

(

1

>

0

.

'К.р

О т с ю д а п р и с и м м е т р и ч н о м р а с п о л о ж е н и и

р а б о ч е й

‘ то ч к и ,( f ) K.p = 0 ,5 jE )

д л я р е а л и з а ц и и

к а с к а д а

д о л ж н о

б ы т ь в ы п о л н е н о у с л о в и е

R'\о.с

2а — 1

(4 -2 1а)

R*

И з (4-18) и (4-19)

/к == s 'I ко “I"

(4-22)

R* l + ^ - K l - a ) 7^

Ru

Ru

И л и , у ч и ты в а я , ч то

1

л„

Н -2 3 )

. I R'o.a I ,,

ч

R"о.с

= ( « ' —

1) «"о.«

1 + 7 г Г + ( 1 _ о ) _ л 7

получаем :

/ «

= *

' / „

+

^ ( s

' -

1).

(4 -24)

П р и р а щ е н и е т о к а к о л л е к т о р а т р а н з и с т о р а п р и к о ­

л е б а н и я х т е м п е р а т у р ы

Д / " к1 =

5 7 к(Ш. 0 [2 С .-< -г' - 1

1 .

(4-25)

н а п р и м е р , и з

(4 -2 1 )

п р и / к.рЯп = 0 , 5 £

и R ,f0.c =

^ P = 2 a — U .

И л и п ри

а = 0 ,9 8

^'o-c/Z^ii = 0,86 .

П р и п о д о б н о м с о о т ­

н ое

с о п р о т и в л е н и е

к а с к а д а |2вх.о.с| » 2 ,8 /? п. Т а к и м о б р а ­

зо м ,

к а с к а д с

о б щ и м э м и тте р о м

при введ ен и и

к о м б и н и ­

р о в а н н о й

О О С

и

си м м етр и ч н о м

р а с п о л о ж ен и и

р аб о ч ей

точки по

в ел и ч и н е

в х о д н о го со п р о ти в л ен и я и

к о эф ф и ­

д у с о б щ и м к о л л е к то р о м .

В с л у ч а е

ж е

у си л ен и я

с л а б ы х

си гн ало в, ко гд а

си м ­

м е т р и ч н о е

р а с п о л о ж е н и е

р аб о ч ей

точки

не

я в л я е т с я

о б я з а т е л ь н ы м ,

в ы с о к а я

ста б и л ь н о с ть

р аб о ч ей

точки

к а с к а д о в

р а с с м а т р и в а е м о г о

ти п а

м о ж ет бы ть

д о сти гн у ­

та

п р и о д н о в р е м ен н о м

со х р ан ен и и

вы соки х

у с и л и те л ь ­

н ы х с в о й с тв по то к у и н а п р я ж е н и ю .

Н е к о т о р о е о с л а б л е н и е

зав и си м о сти

цепей

см ещ ен и я

от

в е л и ч и и

со п р о ти в л ен и й

р ези сто р о в

R 'ox

и

R " 0.с,

к а к

и

в к а с к а д е

с

п а р а л л е л ь н о й

О О С ,

м о ж ет

бы ть

д о сти г ­

н у то

при

п о д к л ю ч ен и и

п а р а л л е л ь н о

вх о д у

к а с к а д а

р е ­

з и с т о р а Ro

(н а

рис. 3 -6

п о к а за н п у н к ти р о м ).

К о эф ф и ­

ц и е н т

р е ж и м н о й н е с та б и л ь н о ст и в это м

сл у ч ае

а п р и R n = Q й R "o .c = R 3 — в ы р а ж е н и е

д л я ко эф ф и ц и ен ­

т а р е ж и м н о й н е с та б и л ь н о ст и к а с к а д а

с п о с л е д о в а т е л ь ­

н о й О О С .

с л у ч а е и д е н ти ч н о (4 -2 4 ).

Р а с ч е т тр е б у е м о й

вели ч и н ы

s

м о ж е т б ы ть п р о и зв е ­

д е н п о

ф о р м у л а м

(3 -1 0 ), (3 -15)

или (3 -1 6 ).

В е л и ч и н ы со п р о ти в л ен и й

р ези сто р о в,

вк лю чен н ы х

в ц еп и

с м е щ е н и я

и

о б р а тн о й

свя зи , м о гу т

б ы ть

о п р е ­

д е л е н ы с л ед у ю щ и м о б р а зо м .

Н е п о с р е д с т в е н н о

и з ф о р м у л ы

(4 -26) п о л у ч аем

в ы р а ­

ж е н и е