Файл: Стабилизация параметров транзисторных усилителей..pdf

ВУЗ: Не указан

Категория: Не указан

Дисциплина: Не указана

Добавлен: 29.02.2024

Просмотров: 311

Скачиваний: 2

ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.

Нестабильность оценивалась по отношению разности величин соответствующих параметров при температурах +60 и +20 °С к зна­ чению этого параметра для данного транзистора при температуре +20 °С и рассчитывалась по формулам:

 

Лс20вС 100%;

Л<20 “С

 

 

•2dX t

-^dx 20 «С

'w —

Z

100%;

вх 20 °C

— /Су20вс

Йi/n t—

v

 

• 100%;

‘KUi

к,U20 *C

 

 

К к

^/20 вс

,

JKH -

^ -------------100%.

К

120 вС

 

Знак плюс в табл. 8-16 означает возрастание, а знак минус — уменьшение соответствующего параметра при температуре + 60°С.

При последовательно-параллельной ООС стабильность параме­ тров усилителей при замене транзисторов и колебаниях температуры окружающей среды заметно повышается, что видно из результатов измерении, приведенных в табл. 8-17.

 

 

 

 

 

 

 

Т а б л и ц а 8-17

 

 

Каскад с фиксирован­

 

5=21,1

 

5=г!0,9

Параметр

ным смещением

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

+20 °С

+60 °с

+ 20 °С

+60 "С

+20 °С

60 *С

^KtPDi

игл

5 ,7

8,95

6,0

 

7 .7

8,0

9 ,4

•/. °/о

79

60

31,7

 

29

21

19,3

%

25

— 17,2

17,0

 

- 2 . 6

8 .4

—2.3

55

14,8

18,2

 

2,3

8,6

3,0

^KU’

°/°

 

49

—8,15

30,0

 

— 1,6

15.3

1.8

®К/>

%

 

В р а с с м а т р и в а е м о м с л у ч а е и м е е т м ес т о с у щ е с т в е н ­

ное

п о в ы ш е н и е

с т а б и л ь н о с т и

п а р а м е т р о в

у с и л и т е л ь н ы х

к а с к а д о в н е т о л ь к о п р и к о л е б а н и я х т е м п е р а т у р ы о к р у ­ ж а ю щ е й с р е д ы , н о и п р и н а л и ч и и з н а ч и т е л ь н о г о п р о и з ­ в о д с т в е н н о г о р а з б р о с а п а р а м е т р о в т р а н з и с т о р о в .

Р а с ч е т р а б о ч е г о - р е ж и м а и п а р а м е т р о в к а с к а д о в с п а р а л л е л ь н о й и л и п о с л е д о в а т е л ь н о й О О С , в в о д и м о й р а з д е л ь н о , н е п р е д с т а в л я е т к а к и х - л и б о з а т р у д н е н и й и м о ж е т б ы т ь в ы п о л н е н п о ф о р м у л а м , п р и в е д е н н ы м в с о о т в е т с т в у ю щ и х р а з д е л а х гл . 4 и 5.


Д вухтактн ы е

уси ли тели

п ер ем ен н о го

т о к а

н а и б о л е е

часто

и спользую тся

д л я

у си л ен и я

с и гн а л о в

б о л ь ш и х

уровней.

Э то

п р и вод и т

к

н ео б х о д и м о сти

у ч и т ы в а т ь

н е ­

линейность входной

и

вы ход н ой

ц еп ей

т р а н з и с т о р а

и

д елает

непригодны м

п ри м ен ен и е

д л я

р а с ч е т а

т а к и х у с и ­

лителей

х ар актер и сти ч ески х п а р а м е т р о в ; п о л у ч а е м ы х

Рис. 8-6. Зависимость коэффи­

циента передачи

тока базы

транзистора типа П4Б

от тока

коллектора

при UK= 5

в.

! — среднее

значение;

2— границы

зоны 80%-ного разброса.

Рис. 8-7. Зависимость тока коллектора от тока базы тран­

зистора

типа

П4Б

в схеме

с общим

эмиттером.

 

/ — экспериментальная

кривая;

расчетные

точки,

полученные по

формуле (8-42), отмечены крести­ ками.

на основе

п р ед ставл ен и я т р а н зи с т о р а

в ви д е

л и н е й н о г о

четы рехполю сника.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Н елинейность

вы ходной

цепи

о б у с л о в л е н а

з а в и с и ­

м остью

■коэффициента п ер ед ач и

то к а т р а н з и с т о р а

о т

в е ­

личины тока

к о л л екто р а . Д л я

и л л ю с тр а ц и и н а

р и с .

8 -6

п ри веден а зави си м ость

p = (p ( ïK)

д л я т р а н з и с т о р а

т и п а

П 4 Б в

схем е с общ им эм и ттер о м .

 

 

 

 

 

 

 

О ц ен ка

и скаж ен и й ,

им ею щ и х

м есто

и з -за

н е л и н е й ­

ности

вы ходной

ц епи,

м о ж ет

бы ть п р о и зв е д е н а ,

к а к

э т о

б у д ет

 

п о к азан о

д ал ее,

н а

основе

за в и с и м о ст и

tK= f ( Ï 6 )

(рис. 8 -7 ).

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

П р и н ц и п и ал ьн о

д ву х так тн ы е

у с и л и те л ь н ы е

к а с к а д ы

м огут

п р и м ен яться

в лю бом

из

р еж и м о в ,

’п е р е ч и с л е н н ы х

в § 8-1. О д н ак о

н аи б о льш у ю э ф ф е к ти в н о с ть

п р и

у с и л е ­

нии

си гн ало в п ерем ен н о го

т о к а

они

сп о со б н ы

о б е с п е ­

чи ть

в

р еж и м е,

б л и зко м

В .

П р и м ен ен и е

ч и сто го

р е ж и ­

м а В

 

н ец ел есо о б р азн о

и з -за

п о я в л е н и я т а к н а з ы в а е м ы х

п ереходн ы х

и ск аж ен и й ,

о б у сл о в л ен н ы х

с у щ е с т в е н н ы м


у м е н ь ш е н и е м к о э ф ф и ц и е н т а у с и л е н и я т р а н з и с т о р о в п ри м а л ы х т о к а х к о л л е к т о р а .

И с к а ж е н и я п о д о б н о г о р о д а о с о б е н н о з а м е т н ы в к а ­ с к а д а х с о б щ и м э м и т т е р о м и о б щ е й б а з о й (р и с. 8 -8 ).

Д л я у с т р а н е н и я п е р е х о д н ы х и с к а ж е н и й н е о б х о д и м о о б е сп е ч и ть р а б о т у т р а н з и с т о р о в в д в у х т а к т н о й с х е м е

при

н е к о т о р о м

н а ч а л ь н о м

т о к е

к о л л е к т о р а

/ к.н.

В е л и ­

чина

 

э т о г о т о к а

д о л ж н а

б ы т ь в ы б р а н а

т а к о й ,

ч то б ы

х а р а к т е р и с т и к и о б о и х п л е ч д в у х ­

 

 

 

 

т а к т н о й с х е м ы к а к б ы д о п о л н я л и

л

 

 

 

д р у г д р у г а д о п р я м о й . С о г л а с н о

 

 

 

э к с п е р и м е н т а л ь н ы м д а н н ы м д л я

 

 

 

 

м о щ н ы х к а с к а д о в н а т р а н з и с т о ­

 

 

 

 

р а х

т и п о в

П 2 0 1

и

П 4

н е о б х о д и ­

Рис. 8-8. Типовые иска­

мо,

ч т о б ы

/ к.п ~ 5 н - 2 0

м а .

 

жения формы выходного

 

С т а б и л и з а ц и я

р а б о ч е й

то ч к и

сигнала

 

двухтактного

 

транзисторного

усили­

и

п а р а м е т р о в

д в у х т а к т н ы х к а ­

тельного

каскада,

рабо­

с к а д о в

м о ж е т

о с у щ е с т в л я т ь с я

тающего

в

режиме В.

тем и

ж е

м е т о д а м и ,

ч то

и

о д н о ­

 

 

 

 

т а к т н ы х . П р и э т о м в п о д а в л я ю щ е м б о л ь ш и н с т в е с л у ­ ч ае в д л я р а с ч е т о в ц е п е й с т а б и л и з а ц и и п р и го д н ы ф о р ­ м у л ы , п р и в е д е н н ы е в гл . 3 — 5.

Н е к о т о р ы м у т о ч н е н и я м ч а с т ь у п о м я н у т ы х ф о р м у л д о л ж н а п о д в е р г а т ь с я л и ш ь в с л у ч а я х , к о г д а с т а б и л и з а ­ ц и я т р а н з и с т о р о в о б о и х п л е ч п р о и з в о д и т с я с п о м о щ ь ю э л е м е н т о в , я в л я ю щ и х с я о б щ и м и д л я к а с к а д а в ц е л о м . Д а н н о е п о л о ж е н и е и л л ю с т р и р у е т с я в д а л ь н е й ш е м н а

п р и м е р е д в у х т а к т н о г о

у с и л и т е л ь н о г о к а с к а д а , с х е м а

к о т о р о го

и з о б р а ж е н а

н а

р и с .

8 -9 .

О т л и ч и т е л ь н ы м

сво й -

ство м

э т о г о

к а с к а д а

я в л я е т с я

то ,

ч то с о п р о т и в л е н и е р е ­

з и с т о р а

Я'о.с,

'в к л ю ч е н о в

ц е п и , я в л я ю щ е й с я о б щ е й

д л я

о б о и х

п л е ч .

 

 

 

 

 

 

П р и р а с ч е т а х п а р а м е т р о в д в у х т а к т н ы х у с и л и т е л ь н ы х

к а с к а д о в д о л ж н ы б ы т ь у ч т е н ы н е к о т о р ы е и х о с о б е н ­ н ости .

В о - п е р в ы х , с о п р о т и в л е н и е п о т е н ц и о м е т р а с м е щ е ­ н и я Я ь п о д к л ю ч а е м о г о п а р а л л е л ь н о в х о д у т р а н з и с т о р а в о д н о т а к т н ы х к а с к а д а х , в д в у х т а к т н ы х к а с к а д а х в к л ю ­ ч а е т с я п о с л е д о в а т е л ь н о в х о д у (р и с . 8 - 9 ). Э т о з н а ч и т , что д ан н о ,е с о п р о т и в л е н и е д л я у м е н ь ш е н и я п о т е р ь с и г ­ н а л а во в х о д н ы х ц е п я х д о л ж н о и м е т ь п о 'в о зм о ж н о с т и м ен ь ш у ю в е л и ч и н у и о б л а д а т ь д в у с т о р о н н е й п р о в о д и ­ м о стью (с у щ е с т в е н н о п р и с т а б и л и з а ц и и р а б о ч е й т о ч к и с п о м о щ ь ю т е р м о р е з и с т о р о в ) -


В о-вторы х,

рези стор

R'o.c

в

м о щ н ы х

д в у х т а к т н ы х

каскад ах , к ак

п р ав и л о ,

им еет весьм а

н е з н а ч и т е л ь н о е с о ­

противление

 

(п о р яд к а н еско л ьки х

о м , а

и н о гд а д а ж е

долей о м а ),

что п р акти чески

и с к л ю ч а ет

в о з м о ж н о с т ь

ком пенсации

потерь

уси лен и я

д а ж е

при

п р и м е н е н и и

конденсаторов очень больш ой ем кости .

 

 

 

Р асч ет

рабочего

р еж и м а

и

п а р а м е т р о в

м о щ н ы х

двухтактны х

к аск ад о в

м о ж ет

б ы ть

вы п о л н ен

г р а ф о ­

Рис. 8-9. Схема двухтактного усилительного каскада с последовательной ООС.

аналитическим

или ан ал и ти ч ески м

м ет о д а м и ,

п о з в о л я ю ­

щ ими

наиболее

просто учесть н ел и н ей н о сти

во

в х о д н о й

и вы ходной

цепях

тр ан зи сто р о в

при

р а б о т е

и х

в р е ж и м е

больш их си гн алов [Л . 62, 63, 92].

 

 

 

 

 

 

 

 

П ервы й

из

уп ом ян уты х м ето до в

о сн о в ан

н а и с п о л ь ­

зован и и

усредненны х

стати ч ески х

х а р а к т е р и с т и к

т р а н ­

зисторов,

второй — на

ап п р о к си м ац и и

д а н н ы х

х а р а к т е ­

ристик и -получении на

этой

о сн ове

н е о б х о д и м ы х

р а с ­

четны х ф о р м у л .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Г раф о -ан али ти чески й

м етод

р а с ч е та .

П о с л е д о в а т е л ь ­

ность

р асч ета

гр аф о -ан ал и ти ч еск и м

м ето д о м

р а с с м а т р и ­

ва е тс я п ри м ен и тельн о

к

д в у х так тн о м у

у с и л и т е л ю ,

с х е м а

которого

и зо б р а ж е н а

н а

рис.

8-9. П р и

это м

з а д а н ы

м о щ ­

ность

си гн ал а

на

вход е

( Р Вх );

со п р о ти в л ен и е

н а г р у з к и

(Zu);

 

м ощ н ость

си гн ал а

на

вы ходе ( Р 0тд);

с о п р о т и в л е ­

ние

ген е р ат о р а

си гн ал а

(Z r) ; вел и ч и н а

к о э ф ф и ц и е н т а

н ели н ей н ы х и скаж ен и й

(K f) .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

О стан о в и м ся

 

б о л ее п од р о б н о н а

р а с ч е т е

к о э ф ф и ц и ­

ен та

 

н ели н ей н ы х

и с к аж ен и й .

 

 

 

 

 

 

 

 

 

П р и р аб о те т р а н зи с т о р о в в р е ж и м е б о л ь ш и х с и г н а ­

лов

р асч ет

у п о м ян у то го

к о эф ф и ц и ен та

п р о щ е

в с е го м о ­

ж е т

 

бы ть

вы п олн ен

гр аф и ч еск и м

м ето д о м ,

п о л у ч и в ш и м