Файл: Китайгородский А.И. Введение в физику учеб. пособие для студентов высш. техн. учеб. заведений.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 321
Скачиваний: 0
реакциях, |
где сталкиваются |
миллиарды |
молекул или |
ядер в |
ко |
||
роткие |
промежутки времени), |
можно в принципе указать число |
А, |
||||
которое |
будет, |
грубо говоря, |
характеризовать долю встреч частиц |
||||
в «удобной» |
для |
превращения |
ситуации. |
|
|
|
|
Однако |
требование надлежащей ориентировки, |
разумеется, |
не исчерпывает условия превращения. Поскольку частица устой чиво существует и, следовательно, обладает минимумом потенциаль ной энергии, необходимо подвести к ней при столкновении некото рую энергию, достаточную для подъема молекулы на борт потен циальной ямы, в которой она находится. Эта минимально необхо
димая энергия носит название энергии |
активации. |
На |
рис. |
241 |
|||||||
и |
|
изображена |
кривая |
потенциаль |
|||||||
|
ной энергии. Частица |
устойчиво |
|||||||||
|
|
существует при г=0, |
где г — не |
||||||||
|
|
который |
параметр. |
|
Для |
того |
|||||
|
|
чтобы произошла |
реакция, |
надо |
|||||||
|
|
сообщить энергию активации <£; |
|||||||||
|
|
в случае, |
показанном |
на |
рисун |
||||||
|
|
ке, |
реакция |
идет |
с |
выделением |
|||||
|
|
тепла. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
К столкновениям |
между |
мо |
||||||
|
|
лекулами |
или между |
ядрами |
|||||||
|
|
(в |
аналогичных |
условиях) |
мы |
||||||
|
|
можем применить |
закон |
Больц |
|||||||
|
|
мана и положить число встреч, |
|||||||||
Рис. |
241. |
приводящих |
к |
превращению, |
|||||||
|
|
пропорциональным |
e - e / k T , |
где |
|||||||
|
|
<§—энергия |
активации. |
|
|
||||||
Очевидно, скорость превращения можно представить в виде |
|||||||||||
произведения Ae—*lkT, в |
котором первый |
множитель |
учитывает |
||||||||
«геометрические» |
условия |
встречи, |
а |
второй — энергетическую |
|||||||
сторону дела. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Принято особо рассматривать две столкнувшиеся частицы в тот момент, когда потенциальная энергия, находится в максимуме. Такой активированный комплекс (так говорят в химии) или проме жуточное ядро (так говорят при изучении ядерных превращений) существует недолгие мгновения. Образовавшаяся система может обратно «свалиться» в потенциальную яму, но может и «перевалить» через борт. В последнем случае превращение произошло и возникла новая система, обладающая новой потенциальной энергией.
Как при химических, так и при ядерных превращениях образо вавшаяся система может быть одной новой частицей (реакция при соединения); может также произойти образование двух новых частиц из двух старых.
Если потенциальная энергия образовавшихся частиц будет больше потенциальной энергии исходных частиц (глубина кратера вулкана глубже подножия горы), то превращение идет с поглоще нием энергии. Поглощенное тепло будет равно разности энергии ак-
тивации и энергии продуктов реакции (рис. 242). Если энергия обра зовавшихся частиц будет меньше энергии исходных, то затрата небольшой энергии активации приведет к выделению большой энергии.
И в химии, и в ядерной физике мы сталкиваемся с превращениями обоих типов. Реакции, идущие с выделением тепла, называются экзо термическими, с поглощением тепла — эндотермическими.
Зачастую превращения (и химическое, и ядерное) сопровожда ются излучением. Однако, как правило, основной энергетический
эффект |
реакции |
заключается |
в превра |
|
|
|
|
|||
щении |
потенциальной энергии |
располо |
|
|
|
|
||||
жения |
атомов в |
молекуле |
(нуклонов в |
|
|
|
|
|||
ядре) в кинетическую энергию частиц. |
|
|
|
|
||||||
Поэтому, |
грубо |
говоря, |
превращения, |
|
|
|
|
|||
в которых выделяется тепло, представ |
|
|
|
|
||||||
ляют собой такие превращения, в кото |
|
|
|
|
||||||
рых встречаются две медленные частицы, |
|
|
|
|
||||||
а расходятся две другие быстрые. |
Разу |
|
|
|
|
|||||
меется, обратное соотношение |
имеет ме- |
|
|
|
> |
|||||
сто в эндотермических реакциях. |
-| |
|
• |
|
||||||
Формула скорости превращения, со- |
|
р и с |
2 4 2 |
|
||||||
держащая |
температуру в экспоненте, де |
|
|
|
|
|||||
лает понятной крайне резкую |
чувствительность |
химических |
пре |
|||||||
вращений к изменению температуры. Чем |
выше температура, |
тем |
||||||||
сильнее удары сталкивающихся частиц. Роль температуры |
для |
|||||||||
химических превращений хорошо |
известна. |
Из-за огромных |
вели |
|||||||
чин энергии связи роль изменения температуры |
для |
ядерных |
пре |
вращений не бросается в глаза. Действительно, энергии актива ции атомных ядер суть величины порядка нескольких МэВ. Повышение же температуры на 3000° увеличит энергию атомного ядра всего лишь на 0,4 эВ.
Ядерные превращения могут быть убыстрены лишь повышением
температуры не на тысячи, |
а на миллионы градусов (см. ниже). |
§ 216. |
Радиоактивность |
Радиоактивный распад является простейшей ядерной реакцией.
Он заключается в выбрасывании из атомного ядра |
а-частицы. |
|
Так |
как а-частица состоит из двух протонов и двух нейтронов, |
|
то ее символ изображается 2 Не 4 и схема а-распада |
может быть за |
|
писана |
следующим образом: |
|
где Эл — символ какого-либо химического элемента. Эта реакция распада, как и другие ядерные реакции, которые мы рассмотрим на стр. 530, подчиняется закону сохранения заряда (сумма нижних индексов в правой части равенства должна равняться Z) и закону сохранения массового числа (сумма верхних индексов).
У родоначальников естественных радиоактивных рядов периоды лежат в пределах 108 — 1010 лет. С другой стороны, промежуточные продукты распада, а также искусственные радиоактивные элементы могут иметь периоды, составляющие ничтожные доли секунды.
Количество радиоактивного вещества можно было бы, разуме ется, выразить в граммах. Однако проще и удобнее характеризовать массу радиоактивного вещества его активностью — числом актов
распада в одну секунду. Исторически возникшая единица |
измерения |
1 кюри соответствует 3,7-101 0 распадам в секунду. Для |
лаборатор |
ной практики эта единица велика и часто пользуются ее тысячной
долей, |
1 милликюри. |
Имеет распространение и другая единица, |
1 резерфорд, равный |
106 распадов в секунду. Следовательно, 1 мкю- |
|
ри=37 |
резерфорд. |
|
Если период Т известен, то нетрудно подсчитать начальную радиоактивность вещества. Доля вещества, распадающегося за 1 с, равна
или, так как X — малое число,
N |
. |
" |
0,693 |
|
|
—~— |
Если речь идет об m граммах вещества с атомным весом А, то его активность найдется по формуле
0,693 |
m |
распадов |
|
А-1,66- |
10~2 4 |
Принято считать, что за сто дней работы ядерного реактора (см. ниже) в нем образуются радиоактивные продукты в количестве 1 кюри на 1 Вт. Количество продуктов распада равно примерно 500 г на 500000 кВт, т. е. Ю - 6 г на 1 Вт. Сред ний атомный вес продуктов деления примем за 100; тогда по написанной выше формуле найдем средний период распада радиоактивных продуктов равным 105 с, т. е. около суток.
Указания периода и активности еще недостаточно для описания свойств радиоактивного вещества. Необходимо указать, является ли вещество а- или 6-излучателем, сопровождается ли распад у- излучением. Для еще более точной характеристики нужны данные об энергии выбрасываемых из ядра частиц и выделяющегося излу чения. Свойства а-частиц, излучаемых различными радиоактивными материалами, колеблются в незначительной степени. Их начальные скорости лежат в пределах 15 000—20 000 км/с; число пар ионов, образуемых а-частицей в воздухе, лежит в пределах (1-=-2)-105. Энергии Р-частиц, выбрасываемых при распаде, непрерывно распре делены в пределах от нуля до сотен или тысяч килоэлектрон-вольт. Энергия у-лучей также различна у разных радиоактивных веществ, однако порядок величины этой энергии одинаков для всех эле ментов.
Альфа-распад представляет собой просачивание а-частицы через потенциальный барьер с последующим электростатическим оттал киванием. Вид потенциальной кривой ядра изображен на рис. 243. Имеется потенциальная яма, барьер, а за барьером спад электроста
тической потенциальной энергии по гиперболическому |
закону. |
Для одного из радиоактивных элементов было доказано |
опытами |
по рассеянию а-частиц ядрами этого элемента, что высота потен циального барьера во всяком случае выше 9 МэВ. В то же время
частицы, имеющие энергию всего лишь 4 МэВ, вылетают из ядра путем туннельного перехода.
Указанная картина делает по нятной огромные вариации во вре мени полураспада различных ра диоактивных элементов. Достаточно незначительного изменения разни цы между энергией а-частицы в ядре и высотой потенциального барьера, чтобы вероятность проса чивания а-частицы резко возросла (ср. формулу на стр. 452).
Г |
|
Картины а- и Р-распада |
без |
||
|
труда согласуются с формулой |
рас |
|||
|
пада во времени: N=N0e~lt. |
|
Дей- |
||
р и с 2 4 3 |
ствительно, |
распад каждого |
|
ядра |
|
|
|
является |
самостоятельным |
собы |
тием, никак не отражающимся на поведении других ядер. Все ядра обладают одинаковыми вероят ностями распада. Положим, что через время t половина ядер распа лась. Но оставшаяся половина находится в тех же условиях, что и первоначальное собрание атомов, и, следовательно, половина от оставшейся половины распадается за то же самое время. Незави симость распада каждого отдельного ядра от поведения его соседей приводит к утверждению: в данный промежуток времени At будет всегда распадаться одинаковая доля от наличного количества ато мов AN/N.
Это утверждение записывается в виде
ANN =—ш,
что после интегрирования и дает экспоненциальный закон рас пада.
Полезно запомнить, что столь частые встречи в курсе физики с экспоненциальным законом и происходят по той причине, что он представляет собой математическое выражение убывания по рас пространенному правилу: при одинаковых изменениях аргумента функция убывает на одинаковые доли своей величины.