ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 147
Скачиваний: 0
2.8. Методы радиационного давления (метод радиометра) |
81 |
нием звукового давления р, скоростью с в среде с плотностью р равно [37]
В звуковых полях, которые эквивалентны суперпозиции двух или более плоских бегущих волн, радиационное давление равно средней плотности суммарной энергии.
Когда звуковой пучок падает на границу раздела, отраже ние или поглощение на ней приводят к тому, что плотность энер гии на разных сторонах границы различна. Следовательно, на границу раздела действует разность радиационных давлений, или результирующая сила. Предположим, что на идеально по глощающую плоскую граничную поверхность нормально падает звуковой пучок с плотностью энергии Е. Тогда рг=Е с одной стороны и рг= 0 с другой. Полная сила, действующая на гра ничную поверхность, равна ЕА, где А — площадь граничной по верхности. Если граничная поверхность является идеальным отражателем, а не поглотителем, то плотность энергии на пе редней, или отражающей, стороне, усредненная по времени и пространству, удвоится, так что полная сила будет равна 2ЕА. Если сама среда поглощает часть энергии звукового пучка, то плотность энергии и радиационное давление будут уменьшаться с увеличением расстояния от источника. Разность давлений бу дет создавать потоки, т. е. течение жидкости, от излучателя, если только источник не заключен в трубу, где циркуляционное течение не может существовать.
При использовании радиационного давления для градуи ровки измеряют статическое радиационное давление на отража ющую или поглощающую границу и по (2.56) вычисляют зву ковое давление. Разница между звуковым давлением и радиа ционным давлением очень велика. Например, для создания радиационного давления в 0,1 Па требуется звуковое давление 15000 Па, и разница составляет 103,5 дБ. Поэтому для измере ния силы, создаваемой радиационным давлением, нужны очень чувствительные механические рычажные или пружинные си стемы. Поэтому данный метод применяется только для звуков высокой интенсивности.
Метод радиометра наиболее пригоден для высокочастотных звуков, имеющих сравнительно большую интенсивность, какие встречаются при изучении кавитации, в медицинской и промыш ленной ультразвуковой технике. Обычно считают, что в ближ ней зоне сфокусированного пучка, который создается поршне вым источником, имеющим диаметр в несколько длин волн, распространяются плоские волны. Эти волны в действительности не являются плоскими, так как давление в ближней зоне
б Заказ № 730
82 |
Гл. If. Методы и теория |
меняется от точки к точке; однако при использовании средних давлений результаты эквивалентны истинным плоским волнам.
Один из вариантов промышленного прибора [38], основанного на принципе радиационного давления, схематически показан на рис. 2.35. Отражающая поверхность наклонена по отношению к падающему звуку, чтобы избежать образования стоячих волн или воздействия отраженных волн на излучатель. Отражатель эквивалентен плоскому поглотителю в отношении вертикальных
сил, и сила, действующая вниз, равна
|
F = p rA = E A , |
(2.57) |
||
|
где А — площадь |
поперечного |
||
|
сечения, нормальная к пучку. |
|||
|
Тогда среднее среднеквадра |
|||
|
тичное звуковое давление пло |
|||
|
ской волны равно |
|
|
|
|
p = (Ep)42c = ( F PIA)'h c. (2.58) |
|||
|
Сила F измеряется на рис. 2.35 |
|||
|
весами, хотя шкала может |
|||
|
быть отградуирована в едини |
|||
|
цах давления или интенсивно |
|||
|
сти. Сам прибор градуируется |
|||
|
путем помещения грузов из |
|||
|
вестной величины на отража |
|||
|
тель. |
|
|
|
|
Прибор, подобный показан |
|||
Р и с. 2.35. Измеритель радиацион |
ному на рис. 2.35, |
градуирует |
||
ного давления. Мембрана служит для |
излучатель |
в том |
смысле, что |
|
предотвращения потоков. |
измеряется |
среднее |
давление |
|
|
или интенсивность |
в |
ближнем |
поле. с>ти параметры важны для изучения кавитации и ультразвуковых технических приложений, где нет необ ходимости экстраполировать результаты измерений на дальнюю зону свободного поля. Прибор, показанный на рис. 2.35, исполь зуется в частотном диапазоне 50 кГц — 5 МГц.
Другую разновидность метода радиометра иллюстрирует рис. 2.36 [39]. Здесь измеряется чувствительность в режиме при ема пьезоэлектрической пластинки. Эта же пластинка играет роль почти идеального отражателя. Поскольку здесь не оцени ваются параметры излучателя, то наличие стоячих волн не влияет на измерения. Что касается влияния на гидрофон, то на нем всегда происходит удвоение давления, как на почти идеаль ном отражателе. Вблизи пластинки выполняется условие для возникновения стоячей волны независимо от того, полностью или нет захватываются волны в промежутке излучатель—при-
2.8. Методы радиационного давления (метод радиометра) |
83 |
емник. Условие стоячей волны позволяет получить |
высокие |
плотности энергии без использования высокой энергии на выходе излучателя в установившемся режиме. Стоячие волны запасают энергию, поэтому при постоянной выходной мощности излуча теля можно получить более высокие плотности энергии, чем в случае плоской бегущей волны.
Стоячие волны эквивалентны двум бегущим волнам, распро страняющимся в противоположных направлениях. Средняя по
времени |
и |
пространству |
|
|
||||
плотность |
энергии |
у |
них |
|
|
|||
вдвое выше, чем у плоской |
|
|
||||||
бегущей волны. Отметим, |
|
|
||||||
что, хотя звуковое давление |
|
|
||||||
тоже удваивается на отра |
|
|
||||||
жающей поверхности, интен |
|
|
||||||
сивность |
не |
учетверяется. |
|
|
||||
Звуковое давление на рас |
|
|
||||||
стоянии в */4 длины волны |
|
|
||||||
от отражателя всегда при |
|
|
||||||
мерно равно нулю, и прост |
|
|
||||||
ранственное усреднение при |
|
|
||||||
водит к появлению множи |
|
|
||||||
теля 7гТаким образом, си |
|
|
||||||
ла, |
действующая на |
гидро |
’/ г / // |
|
||||
фон, равна |
|
|
|
|
Изл. |
|
||
|
F = p rA = 2EA, |
|
(2.59) |
Рис. 2.36. Устройство для градуировки |
||||
а звуковое давление в плос |
||||||||
методом радиометра плоских пьезоэлек |
||||||||
кой |
бегущей |
волне |
дается |
трических гидрофонов. |
|
|||
формулой |
|
р = |
{Ер)'и с={Ер\2А)'1гс. |
(2.60) |
||||
|
|
|
Сила определяется путем измерения отклонения d отража теля вверх под действием радиационного давления с последую щим вычислением по формуле F — kd, где k — постоянная пру жины. Выходное напряжение холостого хода еос гидрофона из меряется одновременно с силой, так что чувствительность М
врежиме приема равна
Вэтом случае М представляет собой чувствительность по напря жению в свободном поле, хотя гидрофон не используется и не градуируется в свободном поле. Этот метод использовался в ча
стотном диапазоне 300—5000 кГц.
В еще одной разновидности метода градуировки с помощью ра диометра используется амплитудная модуляция высокочастотного
6*
84 |
Гл. II. Методы и теория |
(около 1000 кГц) |
звукового пучка низкочастотным (около |
1 кГц) сигналом. Радиационное давление колеблется с низкой частотой, создавая псевдозвуковое давление. Этим способом можно получить низкочастотное давление в узком пучке, кото рый характерен только для высокочастотного излучения. Этот интересный метод периодически предлагался в литературе. Эксперименты в Лаборатории ВМС показали, что в этом методе имеется много трудностей, большинство которых вытекает из значительной разницы (100 дБ и более) между высокочастот ным сигналом и низкочастотным модулирующим сигналом, соз дающим радиационное давление. При увеличении амплитуды несущего сигнала кавитация в высокоинтенсивном звуковом пучке начинается до того, как может быть получен измеримый низкочастотный сигнал. Чувствительность гидрофона и прием ного электронного тракта установки должна быть более чем на 100 дБ. выше на модулирующей частоте, чем на несущей. Поскольку радиационное давление пропорционально квадрату звукового давления, то сигнал радиационного давления и моду лирующий сигнал имеют огибающие разной формы. Дифракци онные эффекты реальной низкочастотной звуковой волны не воспроизводятся в точности модулированным радиационным давлением, за исключением случая поршня в бесконечном эк ране. Эти трудности мешают практическому использованию метода.
2.9. ИЗМЕРЕНИЯ В ВОЗДУХЕ
Если акустический импеданс преобразователя достаточно ве лик, так что его импедансом излучения можно пренебречь, и если преобразователь достаточно мал, чтобы можно было пре небречь дифракционными эффектами, то его чувствительности в воде и в воздухе будут одинаковыми. Этим требованиям удов летворяют, например, обычные пьезоэлектрические гидрофоны, содержащие электроакустические элементы с размерами до не скольких сантиметров. Поэтому для градуировки этих гидрофо нов на звуковых частотах можно использовать методы воздуш ной акустики. Один из таких методов — воздушный пистонфон — уже обсуждался. Для градуировки микрофонов также приме няется метод взаимности.
Метод электростатического актюатора представляет собой один из первичных методов воздушной акустики, который нельзя непосредственно применять в гидроакустике; однако его можно использовать для градуировки гидрофонов в воздухе, если гидрофон имеет плоскую металлическую диафрагму. Электростатический актюатор представляет собой устройство, содержащее металлическую сетку или пластинку, которая поме