ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 158
Скачиваний: 0
2.14. Коэффициент полезного действия |
115 |
Тогда к. п. д. равен
4кг2 pi
(2. 101)
Pl R*?ci2R<
Если г выбрано равным 1 м, то отношение pr/i есть чувстви тельность по току в режиме излучения 5 и (2.101) упрощается:
(2. 102)
Соотношение (2.102) удобно применять, если используется си стема единиц МКС. Если используется смешанная система из практических единиц и акустических единиц СГС, то
|
|
£ 2 |
-з |
|
|
|
• |
(2.103) |
|
|
|
1 0 |
||
|
|
'Я*Я, "pc’ |
|
|
Полагая |
К =(4я/рс) |
• 10~ 3 и записывая уравнение |
(2.103) в де |
|
цибелах, |
получаем |
|
|
|
|
^ B= 2 |
0 1 g 5 - D <-1 0 1 g /?, + 101gA'. |
(2.104) |
Постоянная lOlg/C зависит от свойств среды. Для морской воды при 20° С, солености 35% 0 и атмосферном давлении К ——70,9 дБ. Для измерений в пресной воде в зависимости от температуры и давления постоянные немного отличаются:
10 I g к
5 ° с |
15 ° с |
о О |
|
сч |
О |
Атмосферное давление |
-7 0 ,5 |
-7 0 ,7 |
-7 0 ,7 |
70 -105 Па |
-7 0 ,6 |
-7 0 ,8 |
-7 0 ,8 |
Выходную мощность преобразователя можно измерить также реверберационным методом [56]. Однако последний не приме ним к обычным измерениям к. п.д., так как сопротивление из лучения преобразователя в реверберационной камере не равно сопротивлению излучений' преобразователя в свободном поле.
2.14.2. Импедансный метод
Динамический импеданс преобразователя с электрической связью на резонансной частоте равен нулю, и эквивалентная схема рис. 2.51, а переходит в схему на рис. 2.55, где Rm — ме ханическое сопротивление, a Rr — сопротивление излучения. К. п. д., очевидно, равен отношению мощности, рассеиваемой на
8*
116 |
|
|
Гл. II. Методы и теория |
|
|
Rr, |
к |
полной |
мощности, |
рассеиваемой во |
всей цепи. |
Из |
рис. |
2.52, в |
и 2.55 можно |
видеть, что диаметр |
окружности |
динамического адмитанса при нормальной нагрузке на воду дается формулой Dw = (p2/(Rm+Rr)- Если преобразователь ра ботает в воздухе, то Rr равен нулю во всех практических слу чаях и диаметр окружности динамического адмитанса для воз
духа равен Da = 4 2IRm. С |
помощью обычной теории цепей по |
|||
лучаем, что к. п. д. равен |
|
|
||
„ |
?Т* Я |
Dw (Da - D w) |
(2.105)' |
|
1 |
№ |
GDa |
||
|
где G — полная проводимость при резонансе.
Rm/fz
Rr/?2
Рис. 2.55. Эквивалентная схема электроакустического преоб разователя, когда динамический импеданс j(X m+ J r)/<p2 равен нулю.
Аналогично для преобразователей с магнитной связью мож но показать, что
Dw (Dg ’ Dw) |
(2.106) |
|
RDa |
||
|
где Dw и Da теперь обозначают диаметры окружностей динами ческих импедансов, a R — полное сопротивление при резонансе.
Импедансный |
метод вычисления к. п. д. следует применять |
с осторожностью. |
Электрические импедансы можно измерить |
с большей точностью, чем акустическое давление, и может сло житься впечатление, что импедансный метод лучше, чем пря мой. Это неверно. Помимо погрешностей измерений, импеданс ный метод основан на исходных предположениях о том, что электроакустический преобразователь точно описывается экви валентной схемой, изображенной на рис. 2.51, в которой импе дансы представляют собой сосредоточенные параметры, неза висимы друг от друга и в системе нет паразитных импедансов. Множество получаемых на практике необычных импедансных
кривых, лишь |
|
в общих чертах |
напоминающих |
кривые на |
рис. 2.52, дает |
достаточное подтверждение того, что часто эти |
|||
предположения |
несостоятельны, в |
особенности для |
магнитных |
2.15. Линейность и динамический диапазон |
117 |
преобразователей. Это также связано с типом самого преобра зующего элемента. Напомним, что многие пьезоэлектрические преобразователи состоят из кристаллов или керамических эле ментов, погруженных в масло и заключенных в резиновый кор пус. Удаление водной нагрузки не уменьшает импеданс излуче ния до нуля. Резина и масло остаются и нагружают кристалл. Если окажется, что слой резины и масла имеет толщину, при мерно равную четверти длины волны, то импеданс излучения в действительности будет выше в воздухе, чем в воде! Более детальное описание теории импедаисного метода можно найти в литературе [45, 54, 55].
Импедансный метод следует применять в случаях, когда удобства применения важнее, чем необходимость получить вы сокую точность.
2.15. ЛИНЕЙНОСТЬ И ДИНАМИЧЕСКИЙ ДИАПАЗОН
Линейность и динамический диапазон являются связанными понятиями, так как оба они относятся к зависимости градуи ровки преобразователя от уровня сигнала.
Понятие «линейность» имеет точный математический смысл. Преобразователь линеен, если его выходная величина пропор циональна входной, т. е. если отношение величин выход/вход постоянно и не зависит от абсолютного значения входной и вы ходной величин. Если выходная величина представлена как функция входной в прямоугольной системе координат с линей ным масштабом, то преобразователь линеен в той области, где график представляет собой прямую линию. Для гидрофона
выходной величиной является |
напряжение |
холостого |
хода, |
а входной — давление свободного |
поля. Для |
излучателя |
выход |
ной величиной является давление свободного поля, а входной — ток или напряжение.
Динамический диапазон имеет менее точное определение, чем линейность. В общем случае он является мерой диапазона изменений амплитуды сигнала, в котором гидрофон можно ис пользовать для обнаружения и измерения звукового давления. Обычно динамический диапазон определяют как «разность между уровнем давления перегрузки и уровнем звукового дав ления, эквивалентного шуму».
Термин «перегрузка» не имеет точного смысла ни в качест венном, ни в количественном отношении. Перегрузка может быть вызвана искажением сигнала, перегревом, магнитным на сыщением, повреждением и т. д. Метод определения перегрузки должен быть указан. Любые количественные критерии, напри мер процент содержания гармоник в сигнале, также должны быть определены.
118 |
Гл. II. Методы и теория |
Звуковое |
давление, эквивалентное шуму, — это среднеквад |
ратичное синусоидальное давление, которое создало бы средне квадратичное значение напряжения, равное напряжению, созда ваемому собственным шумом преобразователя при измерении шума в полосе 1 Гц на центральной синусоидальной частоте. Таким образом, звуковое давление, эквивалентное шуму, равно теоретическому порогу, при котором отношение сигнал/шум равно 1, т. е. О дБ. На практике порог, или минимальное значе ние обнаруживаемого сигнала, может быть как выше, так, и ниже давления, эквивалентного шуму. Измерения редко можно проводить в полосе 1 Гц. Обычно используются полосы шире 1 Гц, что приводит к повышению выходного среднеквадратич ного напряжения собственного шума и к маскировке сину соидального сигнала, имеющего такое же выходное средне
квадратичное напряжение, |
как и давление, эквивалентное |
шуму. С другой стороны, |
современные способы обработки |
позволяют обнаруживать и измерять сигналы с уровнями, лежащими намного ниже уровня шума. Измерение уровня
звукового давления, эквивалентного шуму, |
обсуждается в |
разд. 2.16.2. |
|
Уровень перегрузки определяется путем воздействия на гид |
|
рофон монотонно возрастающим давлением |
свободного поля, |
до тех пор пока начинают наблюдаться признаки перегрузки. Поскольку признаки перегрузки выбираются довольно произ вольно, то преобразователь может показать нелинейность, еще не будучи перегруженным. Например, магнитострикционным преобразователям органически присуща нелинейность, и они проявляют нелинейность чувствительности при гораздо более низком уровне сигнала, чем допустимый максимум (или точка перегрузки). Обратное утверждение тоже верно, т. е. преобра зователь может оставаться линейным, даже будучи перегружен ным. Например, перегрузка электродинамического преобразова теля обычно обусловлена нагревом обмотки катушки. Однако отношение «выкодное давление/входной ток» существенно не за висит от нагрева катушки; это значит, что электродинамический преобразователь с нагретой катушкой еще может быть линей ным. В некоторых работах линейность и динамический диапазон считаются синонимами. Это верно только тогда, когда в каче стве критерия перегрузки выбрана нелинейность и когда пре образователь линеен до уровня его собственных шумов. Послед нее условие редко выполняется, так как при низких уровнях сигнала, соизмеримых с уровнем звукового давления, эквива лентного шуму, они интерферируют.
Динамический диапазон не применяется в отношении излу чателей, так как минимальный сигнал, который может создать излучатель, не представляет практического интереса. Важно
2.16. Измерения шума |
119 |
именно ограничение диапазона изменений амплитуды сигнала сверху.
Некоторые преобразователи гидролокационных станций воз буждаются сигналами с уровнями, превышающими диапазон линейности. С возникающими нелинейными эффектами (иска жения и т. д.) мирятся, так как они менее важны, чем другие технические или экономические соображения. Испытания и гра дуировки можно проводить и с нелинейными преобразовате лями, но эти измерения имеют узкое применение. Формальные определения чувствительности по току в режиме излучения, приемной чувствительности в свободном поле, импеданса, к. п.д. и т. д. относятся только к Линейным преобразователям, и эти термины не имеют общепринятого значения при использовании нелинейных преобразователей. Когда измерения проводятся с нелинейными преобразователями, должно быть указано абсо лютное значение по меньшей мере одного из параметров (дав ление, напряжение или сила тока). Поскольку нелинейные иска жения присущи всем нелинейным системам, то необходимо ука зать также, относятся ли данные только к основной частоте или же к суммарному сигналу из основной частоты и гармоник. В общем случае условия измерений для нелинейных преобразо вателей должны быть подробно уточнены, а результаты изме рений нельзя экстраполировать на другие условия.
2.16. ИЗМЕРЕНИЯ ШУМА
Имеются два стандартных определения шума. Согласно пер вому из них, шум — это нежелательный звук. Так, например,, если сигнал одного гидролокатора интерферирует с сигналом второго, то сигнал первого является шумом для второго, даже если он представляет собой синусоидальные колебания. По меха от питания с промышленной частотой тоже является шу мом. Согласно второму определению, шум представляет собой не устойчивое, прерывистое или статистически случайное колебание.
Некоторые шумы могут быть неустойчивыми и прерывисты ми, но при этом все же привязанными к некоторым дискретным частотам. Такой шум имеет линейчатый спектр (этот термин заимствован из оптической спектроскопии). Есть шум, имеющий непрерывный спектр, т. е. его частотные составляющие распре делены непрерывно в некотором диапазоне частот.
При проведении измерений нас интересуют шумы в основ ном второго типа, и мы сосредоточим внимание на шумах с не прерывным спектром.
Можно предположить, что такие шумы являются наложе нием бесконечного числа синусоидальных сигналов с различны ми частотами и случайными амплитудами, распределенными