ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 09.04.2024
Просмотров: 134
Скачиваний: 0
44 Гл. II. Методы и теория
Множитель 10~7 возникает в результате использования смешан ной системы единиц, так как размерность J есть В • А/(дин/см2)2. Напряжение и ток измеряются в вольтах и амперах системы МКС. Расстояние, плотность и давление измеряются в системе СГС. Отношение d j d 0 в (2.16) обычно отсутствует, так как про водится корректировка напряжения и оно приводится к значению
на расстоянии di = 100 см, |
и |
тогда di/d0=\; |
или же (difd0) x |
X (2d0/pf) объединяются, т. |
е. |
J определяется |
как 2djpf, а не |
2d0/pf. Когда проводится корректировка напряжения, необхо димо помнить, что напряжение пропорционально звуковому дав лению, а не интенсивности. Следовательно, в сферически расхо дящейся волне напряжение пропорционально расстоянию, а не
его |
квадрату. Предполагая, что di = d0 или J = 2djpf, получим |
из |
(2.16) |
|
(2.17) |
|
Применяя Н как образцовый гидрофон, можно теперь отгра |
дуировать Р и Т вторичными методами градуировки. Если излу чатель Р также является взаимным преобразователем и прове
дено |
дополнительное измерение |
(рис. 2.5, г), то измерения |
(б) |
и (г) составляют проверку взаимности, описанную в разд. |
2.3, |
||
т. е. |
оба преобразователя Р и Т считаются взаимными, если |
||
ертНр = етр11т- Из измерений (а), |
(в) и (г) имеем |
|
|
|
|
(2.18) |
Добавление четвертого измерения к необходимым трем обес печивает и проверку взаимности и некоторую избыточность ин формации, которая увеличивает надежность измерений. Все из мерения в методе взаимности подвержены тем же ошибкам, ко торые описаны в разд. 2.2.1 и 2.2.2 при измерении в свободном поле. Однако квадратный корень в (2.18) немного снижает величину некоторых ошибок.
Из (2.17) можно видеть, что основой градуировки методом взаимности является отношение e/f, или электрический импе данс. Силу тока iT можно измерить по падению напряжения ет на известном импедансе — обычно на активном сопротивлении R. Тогда (2.17) дает
(2.19)
Поскольку четыре напряжения входят в формулу в виде без размерных отношений, их можно измерять некалиброванным вольтметром. Напряжения могут сильно отличаться по ампли
2.3. Методы взаимности |
45 |
туде, и поэтому вольтметр должен быть линейным, или для их сравнения нужно использовать калиброванный аттенюатор.
2.3.2. Метод взаимности с двумя преобразователями
Если два преобразователя имеют одинаковую чувствитель ность и используются в качестве гидрофона и взаимного пре образователя при градуировке стандартным методом взаим ности, то еРт и ерн на рис. 2.5 становятся одинаковыми и фор мула (2.17) упрощается:
(2.20)
Тогда оказывается, что для проведения градуировки нужно всего два преобразователя и одно измерение (рис. 2.5, в). В действительности это не совсем верно, так как для того, чтобы установить, имеют ли два преобразователя равные чувствитель ности, необходимо иметь третий преобразователь и провести еще два измерения. Например, два преобразователя можно срав нить, помещая их в одно и то же звуковое поле, создаваемое третьим, что эквивалентно измерениям (а) и (б) на рис. 2.5. Таким образом, метод двух преобразователей является частным случаем стандартного метода взаимности, в котором два из трех измерений, возможно, были сделаны ранее и в другом месте. Метод двух преобразователей обычно применяется для быстрой проверки или контроля прежних градуировок. Он не является истинно первичным методом градуировки.
2.3.3. Самовзаимность
Метод двух преобразователей становится истинно первич ным методом, если один и тот же преобразователь используется как гидрофон и как взаимный преобразователь. Это можно сделать, заставляя сигнал, излучаемый градуируемым преобра зователем, отражаться обратно к преобразователю, который пе реключается на прием собственного сигнала. Установка для самовзаимности схематически представлена на рис. 2.6. Мнимое изображение преобразователя можно считать вторым преобра зователем. Теоретически отражение должно быть идеальным, чтобы чувствительность в режиме излучения мнимого излучателя была идентична чувствительности реального преобразователя. В первоначальном методе самовзаимности Карстенсена [12] ис пользовалась связанная электронная система для возбуждения преобразователя током силой 7г в режиме излучения и измере ния напряжения холостого хода етн в режиме приема. Исполь зовались импульсные сигналы, етн и iT измерялись отдельно.
46 |
Гл. II. Методы и теория |
Чувствительность в свободном поле Мн определяется выраже нием (2.20). Сэбин [13] улучшил эту методику, измеряя отноше ние етнНт как импеданс. В соответствии с теоремой Тевенина преобразователь можно представить схемой, приведенной на рис. 2.7. Полный импеданс ZT этой цепи при возбуждении то ком силой /г и до того, как принят отраженный сигнал етн, ра вен импедансу свободного поля Z/.
Рис. 2.6. Схема градуировки методом самовзаимности.
Когда преобразователь возбуждается и электрически —■то ком силой Тт, и акустически — принимаемым отраженным сиг налом еТн, полный импеданс преобразователя дается формулой
Z T= Z f - \ - eTH\iT- |
(2.21) |
Рис. 2.7. Эквивалентная схема преобразователя, возбуждаемого одновре менно электрически и акустически; iT — ток возбуждения, етн — напряжение холостого хода.
Таким образом, отношение втн/к* получается как разность AZ между двумя измерениями импеданса:
eTH\iT= Z T- Z }= L Z , |
(2.22) |
и чувствительность.по напряжению в свободном -поле равна
Ж я = ( Д г ■ J ) 4 \ |
( 2 .2 3 ) |
2.3. Методы взаимности |
47 |
Для осуществления таких измерений необходимо возбуждать преобразователь, включая его в «неизвестное» плечо импедансного моста, и использовать импульсные звуковые сигналы. Со отношение между ZT, Zf и AZ показано на рис. 2.8. Фаза AZ, или еТнНт, переменна и произвольна, ибо она зависит от рас стояния, проходимого звуковым импульсом, а последнее равно двойному расстоянию от излучателя до отражателя, которое входит в J. Поэтому можно сделать так, чтобы AZ представляло
собой |
простое |
|
изменение |
|
|||
только |
активного |
сопротив |
|
||||
ления (или только реактив |
|
||||||
ного), и свести всю градуи |
|
||||||
ровку к повороту одной руч |
|
||||||
ки на импедансном мосте. |
|
||||||
Влияние |
сигнала |
отражен |
|
||||
ного |
импульса |
на |
импеданс |
|
|||
преобразователя |
приводит |
|
|||||
к тому же эффекту, что и |
|
||||||
стоячая волна в среде. Ме |
|
||||||
тод |
импеданса |
осуществим |
|
||||
только тогда, когда AZ до |
|
||||||
статочно |
велико, |
чтобы |
его |
|
|||
можно |
было измерить |
как |
|
||||
разность |
ZT — Zf. На прак |
|
|||||
тике это условие выполня |
|
||||||
ется в области частот вблизи |
Рис. 2.8. Диаграмма импедансов, пока |
||||||
резонанса |
преобразователя, |
занных на рис. 2.7. |
|||||
где внесенный импеданс мо |
|
||||||
жно |
отделить от |
импеданса |
заторможенного преобразователя. |
В импедансной разновидности этого метода отражателем должна служить гладкая плоская поверхность и расстояние от ражатель—преобразователь должно быть строго постоянным, так как фаза импеданса чувствительна к малым изменениям геометрии. В импульсной разновидности фаза не участвует и геометрия не играет такой важной роли. Кроме того, при исполь зовании импульсов можно произвести несколько измерений и осуществить усреднение. Паттерсон [14] в качестве отражателя в методе самовзаимности использовал поверхность океана, а преобразователь был подвешен на глубине 360 м. Волны на поверхности океана имели высоту 30 см. Длина волны , сигнала была 10 м (1,78 кГц). Было сделано 68 отдельных измерений. Хотя не проводилось'сравнения с другим независимым методом, оценки показывают, что для натурных условий измерений в океане методом самовзаимности можно получить точность градуировки ± 2 дБ.
48 |
Гл. II. Методы и теория |
2.3.4. |
Метод взаимности в цилиндрической волне |
Метод взаимности в цилиндрической волне — это градуи ровка, проводимая в специальных условиях, когда между излу чателем и гидрофоном распространяются только цилиндрические волны. Такое условие выполняется между двумя длинными па раллельными линейными или тонкими цилиндрическими пре образователями (рис. 2.9). Расстояние между двумя линиями
должно быть достаточно малым, чтобы гидрофон находился в ближнем поле излучателя, где зву ковая энергия распространяется, с двумерным расхождением. Звуковое давление на линейном гидрофоне меняется от точки к точке, но дав ление, усредненное вдоль линии, обратно про
|
|
порционально |
расстоянию d. |
Цилиндрические |
|||||||
|
|
волны |
существуют |
в |
|
области |
к/2 < d < L 2/X, |
||||
|
|
где |
— длина |
линии. |
|
Используется |
обычная |
||||
|
|
система трех преобразователей, процедура |
|||||||||
|
|
стандартного метода взаимности (рис. 2.5) и то же |
|||||||||
|
|
соотношение (2.17), но параметр взаимности |
|||||||||
|
|
становится другим. Параметр взаимности для |
|||||||||
|
|
цилиндрической волны выведен Боббером и Сэ- |
|||||||||
Рис. 2.9. Элек |
бином [15]: |
91ri'ltl'/z |
|
|
|
||||||
троакустическая |
|
|
|
|
(2.24) |
||||||
система |
с ци |
|
J,-=~ |
Рс |
• 10~7. |
|
|||||
линдрической |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Чувствительность |
в |
режиме |
приема, |
которая |
|||||||
волной. |
1 —• |
||||||||||
«линейный» |
измеряется, равна |
М = еос]~рс, |
где |
р~с означает |
|||||||
преобразова |
|||||||||||
тель, |
2 — ци |
звуковое давление, усредненное вдоль оси гид |
|||||||||
линдрические |
рофона. |
|
|
|
|
|
|
|
|||
волны. |
Врздействие среднего давления на идеальный |
линейный гидрофон, т. е. на цилиндрический гидрофон бесконечно малого диаметра, в цилиндрической волне неотличимо от воздействия плоской волны, поэтому измеренная чувствительность в режиме приема совпадает с чувствитель ностью гидрофона в свободном поле. Чувствительность в режиме излучения равна pji, и она, естественно, отличается от чувстви тельности по току в режиме излучения в свободном поле.
^Метод взаимности в цилиндрической волне представляет со бой частный метод и имеет ограниченное практическое примене ние. Он нашел применение при градуировке в ближнем поле разработанной Троттом и описанной в гл. IV. Его также можно объединить с методом самовзаимности, и в этом случае формула для чувствительности гидрофона принимает вид
M H= ( A Z J C) |
(2.25) |
2.3. Методы взаимности |
49 |
2.3.5. Метод взаимности в плоской волне
При методе взаимности в плоской волне градуировка про водится в особых условиях, когда между излучателем и гид рофоном распространяются только плоские бегущие волны. Это условие выполняется, например, между двумя большими порш невыми преобразователями, показанными на рис. 2.10. Расстоя ние между двумя преобразователями должно быть достаточно мало, чтобы гидрофон находился в ближнем поле излучателя. В ближнем поле большого поршневого преобразователя звук
Рис. 2.10. Плоские волны между двумя близко расположенными поршневыми преобразователями, диафрагмы которых параллельны.
распространяется нерасходящимся, или коллимированным, пуч ком. Хотя звуковое давление изменяется от точки к точке, сред нее давление в любой плоскости, параллельной излучающей по верхности поршня, одинаково. Следовательно, звуковая энергия в ближнем поле распространяется в форме плоских бегущих волн. Эта эффективная область плоской волны простирается на расстояние й?=г2/А от излучателя, где г — радиус поршня и А, — длина волны. Для некруглых поршней за г можно прини мать половину наименьшего размера. Расстояние d не может быть меньше, чем несколько длин волн, так как применяется импульсный режим для устранения стоячих волн.
Рис. 2.10 соответствует также условиям распространения звука в трубе с жесткими стенками. Преобразователи перекры вают поперечное сечение трубы, и между ними распространяются плоские волны.
И на этот раз при градуировке методом взаимности в плос
кой волне |
используются система трех преобразователей, пока |
||
занная на |
рис. 2.5, |
и формула (2.17). Однако параметр |
взаим |
ности здесь другой; |
он получен Симмонсом и Юриком |
[16]: |
|
|
|
J P= - ■ Ю - 7, |
( 2 .2 6 ) |
4 Зак аз № 730