Файл: Шумоподобные сигналы в системах передачи информации..pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 183
Скачиваний: 0
где т2 ( ) — второй (начальный) момент случайной величины. Оги бающая выбросов отклика, т. е. модуль огибающей ФАК, кроме мо мента согласования, и ФВК, имеют случайную величину, распределен ную по закону Релея, причем из (2.8.5) следует, что параметр этой функции oR6 та 0,65/і Б~ .
Рассмотрим теперь особенности сигналов в виде реализаций шума с точки зрения законов их «формирования». Из (2.8.1) следует, что шум можно рассматривать как гармоническое колебание с модулированны ми по случайному закону амплитудой и фазой (или частотой). Вероят ностное описание этих случайных функций хорошо изучено и подроб но рассмотрено в ряде работ, например в [2.31. Это дает возможность
Рис. 2.8.1. |
Рис. 2.8.2. |
воспользоваться выражениями, опустив их вывод. Функции распреде ления амплитуды, фазы и отклонений частоты (производной начальной фазы) для узкополосного шума имеют вид
A А2 _п |
(2.8.6) |
w(An)--=^z- nl °n, |
|
ш(ф„)=1/2я, |
(2.8.7) |
w(d<fjdt)=-- [1 + (d(fn[dt)2/ö(a2r3/2/2^, |
(2.8.8) |
где
dx2 т - о
Вид функций распределения w (cp;i) и w (Ап) не требует пояснений. Функция распределения отклонений частоты шума от средней w (dtpjdt) дана на рис. 2.8.1 для случая шума с равномерным спектром в полосе частот 2AÙV При этом
ôw = 2A<an/\/"Ï2 fa 0,7Acon.
Для выявления законов формирования случайного сигнала имеет зна чение не только характер отклонений, но и их быстротечность, описы ваемая, например, энергетическим спектром. Энергетические спектры
4 Зак. 1302 |
97 |
огибающей, фазы и частоты выражаются сложно, поэтому ограничимся рис. 2.8.2, заимствованным из [2.3], где приведены указанные энерге тические спектры в относительных координатах для случая шума с равномерным спектром в полосе частот 2Аып.
Как видно из результатов, шум можно рассматривать как колеба ние с наиболее вероятной амплитудой, равной ап, сложно модулиро ванное по фазе или по частоте. Если рассматривать его как колебание, модулированное по фазе, то, пренебрегая высокочастотными состав ляющими энергетического спектра фазы, можно считать, что через интервалы времени т^ф œ 1/А/„ осуществляется манипуляция фазы, при которой она принимает равновероятные значения в пределах от О до 2я. Если рассматривать его как колебание, модулированное по час тоте, то можно считать, что частота колебания принимает значения в определенной области частот, зависящей от Ао)п . Энергетическому спектру изменений частоты, приведенному на рис. 2.8.2, соответствует в первом приближении нормированная функция корреляции значений частоты, имеющая вид [2.3]
Rdvn/dt |
= ехр |
m i (Tdw/dt) |
(2.8.9) |
|
|
|
|
где |
|
|
|
Щ {Tä%ldt) |
=--= |
= — і — « 0,2 - 1 - |
(2.8.10 |
— средний интервал времени изменений частоты.
Следовательно, манипуляция частоты шума происходит неболь шими сравнительно с Л/„ «шагами» со случайной величиной интервала.
В рассмотренных выше сигналах в виде реализаций шума нежела тельным фактором является наличие случайных изменений амплиту ды, так как обычно это связано с уменьшением средней мощности пере датчика. Можно показать, что случайные изменения амплитуды не являются обязательными для обеспечения необходимых свойств сиг нала. В связи с этим рассмотрим свойства случайного процесса, про шедшего через идеальный ограничитель. При этом сохраняются слу чайные изменения только фазы или частоты (амплитуда становится постоянной). Ограничимся рассмотрением ФАК идеально «ограничен ного» шума при очень продолжительной реализации. Для этого вос пользуемся известным выражением для ФАК случайного процесса, подвергнутого нелинейным преобразованиям [2.7]. Рассматривая слу чай прохождения через идеальный ограничитель нормального узкопо
лосного шума, для которого известна нормированная |
ФАК гп (т) = |
||||
= Rn (т) cos (о„0і, можно |
записать |
|
|
|
|
|
|
2k |
1 |
|
|
Г |
0 0 |
[(2&—З)!!]2 |
|
) |
|
Ьп СО = 4 R» ( т ) + |
2 |
- I T T " R*k~ |
' <т ) c o s |
м »о т. (2.8.11) |
|
2 [ |
~ , ( 2 * - 1 ) ! 2 2 * - 2 |
|
J |
|
98
В выражении (2.8.11) учтены только члены, группирующиеся около несущей частоты сол „. Ряд в выражении (2.8.11) быстро сходящийся, тогда
ад |
1 |
{/?д (г)|-0,17/?Х(т)}. |
(2.8.12) |
2я |
|
Найдя В~(т), легко получить G~(co), применив преобразование Фурье.
|
Рассмотрим пример, когда шум на входе ограничителя имеет рав |
||||||||||||
номерный |
спектр |
в пределах |
от |
ш„ — А со до |
сод + Асо. Очевидно, |
||||||||
что |
член |
Rn (т) |
даст равномерный |
спектр, |
повторяющий спектр |
||||||||
на |
входе. |
Член |
RI |
даст |
спектр, |
определяемый |
выражением |
||||||
|
|
|
На рис. 2.8.3 |
дано |
изображение |
соответствую- |
|||||||
Acon |
» |
|
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
щих энергетических спектров, из которого |
|
|
|||||||||||
следует, |
что |
они |
отличаются |
мало. Как |
|
|
|||||||
видно, энергетический спектр и, следова |
|
|
|||||||||||
тельно, |
огибающая |
функции |
корреляции |
|
|
||||||||
идеально |
ограниченного шума сохраняют |
|
|
||||||||||
основные свойства этих функций, харак |
|
|
|||||||||||
терные для шума, у которого |
не |
произво |
|
|
|||||||||
дилось ограничения |
амплитуды. Это под |
|
|
||||||||||
тверждается |
также тем, что, как показано |
|
|
||||||||||
в ряде работ, например в [2.3], |
функции |
|
|
||||||||||
распределения |
фазы |
и |
частоты |
мало из |
|
|
|||||||
меняются при |
прохождении |
колебания |
|
|
|||||||||
через ограничитель. Таким образом, |
сигнал |
Рис. 2.8.3. |
|||||||||||
с необходимыми «шумоподобными» свойства |
|
|
ми можно сформировать, изменяя по слож ному закону только его фазу или частоту. Однако такой метод форми
рования ШПС не получил распространения. При этом в передатчике и в генераторе копии сигнала приемника должен формироваться сигнал, модулированный по сложному закону, заложенному в память аппара туры. Причем объем этой памяти должен быть не менее чем Б~ = Б 8 . Реализация таких устройств при больших базах связана со значитель ными техническими трудностями. Формируя ШПС, можно имитиро вать неполностью сложные законы изменения фазы или частоты, ха рактерные для шума, а приближаться к ним, применяя такие псевдо случайные законы модуляции (манипуляции) фазы или частоты, при которых аппаратура формирования сигнала упрощается. Например, у генерируемых с помощью простых устройств (см. гл. 4) ФМн сигналов фаза принимает в простейшем случае два значения: ± л / 2 в соответст вии с псевдослучайным кодом. Очевидно, что особенности формиро вания ШПС должны вызвать некоторое отличие свойств случайных и псевдослучайных сигналов. Свойства ШПС определяются двумер ными функциями авто- и взаимокорреляции, которые могут быть вы числены точно, а для сигналов, сформированных из реализаций шума без их отбора, можно оперировать только с оценками авто- и взаимо корреляции, и уровень боковых выбросов является случайным. Од нако, как правило, свойства ШПС необходимо оценивать при наличии
4* |
99 |
случайных рассогласований по задержке и частоте. При этом отдель ные точки ДФАК и ДФВК уже не дают правильного представления о результатах, и значение модуля выбросов нужно рассматривать как случайную величину и оперировать с их функцией распределения. Подробные исследования, приведенные в гл. 3, показали, что в широкой области рассогласований по частоте и задержке максимальное значение максимумов выбросов апериодических и периодических двумерных нормированных функций авто- и взаимокорреляции составляет не бо лее чем 3/у Б„ (кроме редких случаев, которые можно не учитывать),
|
|
|
|
|
среднеквадратичное |
значе |
||||||
|
|
|
|
|
ние |
максимумов |
выбросов |
|||||
|
|
|
|
|
составляет 0,9/|/Б„. Однако |
|||||||
|
|
|
|
|
для |
более |
полной |
вероят |
||||
|
|
|
|
|
ностной |
оценки |
выбросов |
|||||
|
|
|
|
|
необходимо |
учитывать |
не |
|||||
|
|
|
|
|
только |
их |
максимальные |
|||||
|
|
|
|
|
значения, |
взятые |
через |
|||||
|
|
|
|
|
дискретные |
интервалы |
за |
|||||
|
|
|
|
|
держки |
и |
частоты, но все, |
|||||
|
|
|
|
|
в том числе |
и промежуточ |
||||||
|
|
|
|
|
ные, значения. |
При этом |
||||||
|
|
|
|
|
максимальное |
|
значение |
|||||
|
|
|
|
|
максимума |
выброса |
не |
из |
||||
|
|
|
|
|
меняется, среднеквадратич |
|||||||
|
|
Рис. 2.8.4. |
|
|
ная величина непрерывных |
|||||||
|
|
|
|
значений |
модуля |
|
огибаю |
|||||
|
|
|
|
|
|
|||||||
|
|
|
|
|
щей |
выбросов |
составляет |
|||||
0,7Л|/Б8 . |
Если |
предположить, |
что |
функция |
распределения |
|
модуля |
|||||
огибающей выбросов близка |
к |
релеевской (исключая |
большие откло |
|||||||||
нения), то параметр оХ б ~ |
0,5/)/Б 8 . |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Для сравнения ШПС и сигналов, сформированных из реализаций |
||||||||||||
шума, на |
рис. 2.8.4 при Б„ = |
Б - приведен примерный вид |
функции |
|||||||||
распределения |
значения модуля |
огибающей |
выбросов |
ДАФАК — |
||||||||
w(\ Rs(r, |
Q) I) и |
ДАФВК — w(\ # б в і в а ( т , й)|) |
для |
ШПС |
и функция |
|||||||
распределения модуля огибающей выбросов ФАК и ФВК |
случайного |
|||||||||||
сигнала, полученная при использовании (2.8.5), w(\R6~ |
|). |
|
Там |
же |
||||||||
дана гистограмма и w(RGs) |
значений модуля |
выбросов АФАК. |
Как |
видно, у ШПС в среднем выбросы близки к выбросам случайного сигнала, но их максимальное значение ограничено, в то время как у случайного сигнала имеется конечная вероятность больших выбро сов. Такое сравнение может вызвать возражения, так как никакого от бора реализаций шума не производится, а в качестве ШПС использует ся ограниченное количество наиболее «удачных» последовательностей. Если осуществлять отбор реализации шума, то можно предположить, что результаты будут еще более близкими. Таким образом, по своим свойствам ШПС близки к удачно отобранным реализациям шума, но законы и аппаратура их формирования много проще.
100
Г л а в а |
т р е т ь я |
СВОЙСТВА И ХАРАКТЕРИСТИКИ ШУМОПОДОБНЫХ СИГНАЛОВ
3.1. Характеристики и понятия, описывающие свойства шумоподобных сигналов
Шумоподобные сигналы целесообразно характеризовать следующими параметрами.
1.Правило (закон) формирования.
2.Число различных сигналов Ns при некоторой базе сигнала Б 8 .
3.Вид двумерной функции корреляции % (т, Q) и ее сечений вдоль временной оси (функция автокорреляции) и частотной оси.
4.Взаимокорреляционные характеристики ансамбля сигналов.
Число |
квазиортогональных |
сигналов NK0. |
5. |
Вид спектра сигнала |
§ s (/со). |
6. |
Сложность генераторов ШПС и приемных устройств. |
В зависимости от назначения радиосистемы ее разработчиков могут интересовать и другие параметры ШПС.
При дальнейшем изложении будут рассматриваться функция не определенности одиночных сигналов, которую называют импульсной или апериодической функцией неопределенности, представляющей мо дуль двумерной апериодической функции автокорреляции (ДАФАК), и функция неопределенности периодической последовательности сигна лов, которую называют непрерывной или периодической функцией неопределенности, представляющей модуль двумерной периодической функции автокорреляции [3.49]. Численно автокорреляционные свой ства сигнала удобно характеризовать уровнем боковых выбросов в про центах по отношению к основному выбросу, но часто их оценивают уровнем боковых выбросов, выраженных в количестве элементов, опре деляющих их величину [3.40]:
Ѵмакс = |Хб максИ0°%>
m ( Y ) = m 1 ( | x 6 | ) - 1 0 0 % ,
где Хб макс — значение максимального бокового выброса двумерной нормированной функции автокорреляции; т(\%с>\) — математиче ское ожидание модуля выбросов:
I w 6 макс I= = = f 5Сб макс I ^ а »
m ( | u 6 | ) = m ( | x 6 | ІѴ„).
loi