ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 123
Скачиваний: 0
тронов Ne, соответствующая затуханию более 1 дб/км, получается
в соответствии с |
неравенством |
|
N e> ЮООро/р. |
Например, для |
высот 30 и 60 км концентрации электронов бу |
дут приблизительно равны 7 • 104 и 3 - 10б эл/см3 соответственно. Такие концентрации, разумеется, не дают зеркального отражения сигналов РЛС, помогут их значительно ослабить. Так как толщина ионизированного облака; образовавшегося в результате ядерного взрыва, обычно равна 10 км, то полное затухание сигнала, отра женного от находящейся за ионизированным облаком цели, соста вит 20 дб, что эквивалентно уменьшению дальности действия РЛС более чем в три раза.
При |
взрыве ядерного боеприпаса |
мощностью |
5—25 Мт через |
18 мин |
после взрыва концентрация |
электронов |
достигает уровня |
5 -107 эл/см3. Осколки взрыва образуют «блин» толщиной 16 км и радиусом более 80 км. На частоте РЛС ПАР (442 Мгц) затухание равно 0,66 дб/км, в результате чего ослабление электромагнитной энергии при обнаружении баллистических целей может составить более 20 дб (на высоте около 80 км).
В то время как РЛС ПАР «ослепляется» высотным ядерным взрывом, его воздействие на МСР весьма незначительно, посколь ку на частоте 3000 Мгц затухание составляет около 0,02 дб/км. Последнее свидетельствует о том, что если основные элементы си стемы ПРО (РЛС ПАР и АР «Опартан») не справятся с задачей защиты в условиях помех от ядерных взрывов, то вся ее тяжесть перекладывается на РЛС МСР и АР «Спринт».
Помимо затухания радиолокационный луч может испытывать преломление в пространстве с переменной плотностью электронов, что приводит к дополнительным ошибкам измерения координат цели. Величина рефракции луча прямо пропорциональна измене нию плотности электронов и обратно пропорциональна квадрату частоты сигнала.
В зарубежной печати отмечалось, что наблюдается и противопо ложная МСР тенденция — возвращение к метровому диапазону волн, использовавшемуся в годы второй мировой войны в первых радиолокаторах. Об этом говорят, в частности, противоречивые данные о рабочих частотах РЛС ПАР, а также сообщения о перево де в метровый диапазон ряда других РЛС, участвующих в отработ ке системы ПРО (так, например, сообщалось о перестройке из L-диапазона в метровый диапазон волн РЛС мощностью 30 Мвт на полигоне Уайт-Сандс).
Особое место занимают трудности по защите РЛС ПРО от воз действия избыточного давления наземного ядерного взрыва ГЧ. Так, бетонная стена РЛС ПАР при наземном ядерном взрыве мо жет выдержать избыточное давление 2,1 кгс/см2, РЛС МСР может выдерживать избыточное давление, несколько превышающее 1—2 кгс/ом2, что соответствует взрыву ядерного боезаряда мощно стью 5 Мт на расстоянии около 7 км. Указанная степень проч-
93
пости радиолокаторов несравнима с защищенностью шахт МБР «Минитмен», способных выдерживать давление до 20 кгс/см2.
По мнению многих американских специалистов, средства, рас ходуемые в настоящее время для организации дальнего перехвата ГЧ антиракетами «Спартан», было бы целесообразнее затратить на создание и развертывание сети упрощенных РЛС, более дешевых в серийном производстве. Последнее вызвано тем, что зарубежные ученые сомневаются в способности РЛС типа ПАР, МСР даже с более высокой степенью защищенности выдержать близкий ядер-
ный взрыв ГЧ.
Таким образом, влияние ядерных взрывов на работу РЛС си стемы ПРО принципиально устранить нельзя. Однако это влияние можно уменьшить, оптимизируя выбор рабочих волн радиолокато ров ПРО и высот перехвата головных частей антиракетами.
Правильный выбор диапазона частот РЛС ПРО крайне тру ден, поскольку приходится удовлетворять нескольким противоре чивым требованиям. Как указывалось выше, надежная селекция и классификация баллистических целей могут быть достигнуты высоким разрешением по углу и дальности, а также измерением амплитуды сигнала от импульса к импульсу. Изменение ампли туды от импульса к импульсу требует обработки большого объема данных, высокое разрешение по дальности — широкого спектра зондирующих импульсов. Для эффективной работы локатора в условиях создания заградительных шумовых помех необходим широкий диапазон частот (500—1000 Мгц). Десятипроцентная по лоса L-диапазона (1000 Мгц) не удовлетворяет этим требованиям, а десятипроцентная полоса S-диапазона (3000 Мгц) в достаточ ной мере к ним приближается. Вследствие этого общей тенденцией использования радиодиапазона для целей ПРО являются освоение более высоких частот для защиты РЛС от «ослепления» ядерным взрывом и многочастотная локация.
3.3.Эффективная площадь рассеяния
Воснове обнаружения и распознавания баллистических целей радиолокаторами ПРО по сигнальным характеристикам лежит явление вторичного излучения, т. е. рассеяния части падающей энергии из-за наличия резкой границы изменения проводимости, диэлектрической постоянной или магнитной проницаемости среды.
Явления вторичного излучения подразделяют на три вида:
— зеркальное отражение, наблюдаемое при облучении больших
поверхностей, размеры которых много больше длины волны РЛС,
аразмеры шероховатостей не превосходят ХДв;
—диффузное отражение, которым обладают большие поверх ности с размерами шероховатостей порядка X (вследствие различ ной ориентации отдельных элементов поверхности электромагнит ные волны отражаются по разным направлениям);
—резонансное вторичное излучение, наблюдаемое у объектов, размеры которых равны или кратны Х/2 (оно обычно обладает
94
большой интенсивностью и зависит от взаимной ориентации цели
инаправления плоскости поляризации).
ВСША исследование характеристик вторичного излучения ГЧ началось в 1950—1952 гг., когда в результате ряда экспериментов была выбрана «оптимальная» величина радиолокационного сече ния носового конуса (головной части) МБР, равная 0,2 мг.
Как показали исследования, геометрическая форма ГЧ, обес печивающая наименьшее радиолокационное сечение в направлении оси симметрии, представляет собой «бесконечный» конус. Поэтому в разрабатываемых в настоящее время головных частях уменьше ние их радиолокационного сечения достигается путем максимально возможной имитации «бесконечного» конуса. Примером такого рода ГЧ может служить экспериментальная головная часть «Рекс» (REX), выполненная в виде удлиненного конуса.
Критическими факторами в снижении радиолокационного сече ния ГЧ являются отражение и дифракция электромагнитной волны у основания ГЧ, на различных выступах и переходах поверхности, которые играют роль уголковых отражателей. Плоское основание (днище, торец) ГЧ с острыми кромками отражает очень большое количество электромагнитной энергии, в то время как полусфери ческое выпуклое днище ГЧ вызывает дифракцию сигнала в на правлении РЛС.
Отражение и дифракция от головной части существенно зави сят от частоты облучающей РЛС. Максимальное количество энер гии отражается в направлении на радиолокатор в том случае, если длина волны и геометрические размеры ГЧ соизмеримы.
Кроме того, отражение от носка конуса и любых кромок из меняется прямо пропорционально длине волны РЛС: чем больше длина волны, тем большее количество энергии рассеивается; чем меньше угол полураствора конуса, тем меньше отражение.
Хотя теоретически наиболее совершенной формой ГЧ является сильно заостренный конус, на практике заостренный носок конуса обычно скруглен. С точки зрения теплозащиты более рациональ ными считаются головные части с конфигурацией параболоида вращения.
Ориентирование головных частей на траектории относительно РЛС ПРО предусматривает установку на ГЧ специальной аппара туры (что стало возможным сравнительно недавно). Так, головные части Мк.4, устанавливавшиеся на МБР «Атлас», «Титан-1», при полете на внеатмосферном участке траекторий вращались случай ным образом, представляя собой хорошие радиолокационные цели с ЭПР от 1 до 4 м2. Стабилизировались они естественным образом лишь при входе в плотные слои атмосферы. В настоящее время все ГЧ стратегических ракет США оборудуются системой ориен тации.
Основной целью использования радиопоглощающих покрытий является снижение энергетических уровней отраженного сигнала. При этом структура диаграммы вторичного излучения практически не искажается (т. е. спектральные и поляризационные характери-
стики, вид интегральных кривых распределения вероятностей эффективной площади рассеяния существенных изменений не полу
чают). „„„
Уместно отметить, что в США в 1963 г. были проведены лет ные эксперименты с целью проверки способов снижения радио локационного сечения ГЧ. Для проведения их использовались
а 2жЩК
2 яИ /\
|
------- металлический нонус, |
|
.------ диэлектрический конус; |
|
л -полистирол (е -2J55); |
|
v - тефлон (£ =2,1); |
|
• -нейлон ( 1 =2,85); |
|
х - металл |
Рис. 3.4. ЭПР конуса |
с плоским основанием и углом при вершине 25° |
(вертикальная поляризация). Облучение: |
|
а =*• со стороны вершины; |
6 — перпендикулярно продольной оси; в — со стороны |
Л |
основания |
ГЧ «Рекс», оснащенные ферритовым радиопоглощающим покры тием и ориентировавшиеся носком в направлении радиолокатора. Эксперименты показали, что головная часть «Рекс» имеет умень шенное радиолокационное сечение и большой баллистический коэффициент, а следовательно, и большие, чем обычно, тепловые нагрузки.
Важным методом снижения ЭПР головной части на внеатмо сферном участке траектории полета является замена материала
96
металлического корпуса ГЧ на диэлектрик. Так, например, были проведены исследования по определению ЭПР носовых конусов из нейлона. Измерения, проведенные на частотах 9 и 10 Ггц, позво лили сделать вывод о том, что радиолокационное поперечное сече ние диэлектрических конусов при облучении их со стороны вер шины по мере уменьшения угла приближается к ЭПР металличе ских конусов (при увеличении ракурса
облучения ЭПР диэлектрического ко |
0/А2 |
I |
I--- 1---1— 1— |
||||||||
нуса снижается). Результаты, |
исследо |
тоГ I |
|||||||||
ваний (рис. 3.4 и 3.5) показывают, |
что |
|
— м е т а л л и ч е с ки й ко н у с |
||||||||
|
- — |
н е й л о н о в ы й к о н у с |
|
||||||||
при облучении диэлектрических |
кону |
|
о,• го р и з о н т а л ь н а я |
|
|||||||
сов со стороны основания и перпенди |
|
|
п о л я р и з а ц и я , |
|
|||||||
|
+,аве р т и ка л ь на я |
|
|||||||||
кулярно их продольной оси возможно |
W |
|
п о л я р и з а ц и я |
|
|||||||
|
|
|
|
||||||||
снижение |
радиолокационного |
попе |
|
|
|
|
|
||||
речного сечения ГЧ на 10—15 дб |
(по |
|
Ж |
|
|
|
|||||
сравнению с металлическим конусом). |
|
|
|
|
|||||||
Характер |
кривых |
существенно |
не ме |
0,1 |
|
|
|
|
|||
няется и при горизонтальной, |
и |
при |
|
|
|
|
|||||
|
|
|
|
|
|||||||
вертикальной поляризациях |
облучаю |
|
|
|
|
|
|||||
щих сигналов. |
|
изучалась |
воз |
|
|
|
|
|
|||
С 1962 г. в США |
001 |
|
|
|
|
||||||
можность уменьшения радиолокацион |
ю |
го зо во so во го° |
|||||||||
ного сечения ГЧ |
на |
конечном |
(атмо |
о |
|||||||
|
Угол при вершине |
|
|||||||||
сферном) участке траектории посред |
|
конуса, град |
|
||||||||
ством уменьшения |
ионизированной |
Рис. |
3.5. |
|
Зависимость |
ЭПР |
|||||
оболочки, из-за которой ЭПР ГЧ су |
от угла |
при вершине |
конуса |
||||||||
щественно возрастает. |
Была даже |
раз |
(основание |
плоское, облучение |
|||||||
работана головная часть LORV, имею |
|
со стороны вершины) |
|||||||||
щая форму удлиненного конуса |
с вы |
|
|
|
|
|
сотой 2750 мм, диаметром основания 815 мм, углом полураствора 8—10°. Корпус ГЧ LORV покрывался специальным теплозащитнорадиопоглощающим материалом, резко снижающим размеры иони зированной оболочки вокруг ГЧ. Развитием программы LORV яв ляется программа RVTO, предусматривающая испытания новых материалов, методов стабилизации ГЧ в целях снижения ЭПР при ее полете вне атмосферы и на участке атмосферного спуска. В пла не этой программы был разработан стеклопластиковый корпус для ГЧ с малым коэффициентом отражения.
Ослабление ионизированной оболочки может быть также обес печено путем изменения геометрической формы головных частей и использования покрытий из специальных низкотемпературных разрушающихся материалов, которые могут частично поглощать тепловое излучение головных частей при их входе в плотные слои атмосферы, а также путем разрушения ударной волны или ней трализации плазмы с помощью противоположно заряженных ча стиц газа. Специалисты одной фирмы исследовали, например, способ ослабления ионизированной оболочки путем ввода в нее через отверстия в головной части ракеты ионизированных паров натрия или цезия.
97
Перспективным типом головных частей может явиться прочный, но легкий носовой конус, выполненный из циркониевого пенопла ста, пропитанного фенольной смолой.
Иностранные разработчики средств РПД считают, что буду щие достижения в области материалов для ГЧ связаны с исполь зованием слоистого стекловолокна, пределы прочности которого при растяжении и сжатии близки к 17,6 тс/см2 и 10,5 тс/см2 соот
ветственно *.
Ослабление излучения ГЧ на участке атмосферного спуска в инфракрасном диапазоне может быть обеспечено путем охлажде ния ГЧ, использования низкотемпературных разрушающихся по крытий и также путем изменения формы ГЧ.
Изучаются и возможности снижения сечения ГЧ в оптическом диапазоне длин волн.
При изучении структуры отраженных сигналов РЛС в зависи мости от размеров объекта и разрешающей способности РЛС обыч но различают следующие цели:
—одиночные;
—групповые;
—объемно-распределенные, т. е. заполняющие сравнительно большой объем (например, облако дипольных отражателей).
Эффективной площадью рассеивания цели называют площадь поперечного сечения эквивалентной (воображаемой) цели, которая рассеивает всю падающую на нее энергию изотропно, т. е. равно мерно во всех направлениях, создавая при этом в приемнике РЛС такой же сигнал, что и реальная цель.
Эффективная площадь рассеивания для баллистических целей
простейшей формы (бесконечная пластинка, шар, конус, парабо |
|
лоид вращения) может быть вычислена аналитически. |
|
ЭПР цели можно представить через напряженности поля в ме |
|
сте расположения цели Ej и антенны РЛС Е2 в виде |
|
°8 = 4*Д2 |
-^2-’, |
где Д — дальность РЛС — цель. |
принципу Гюйгенса — Кирх |
Отношение E2:E i находится по |
гофа в предположении, что каждый элемент поверхности облучае мой цели становится источником элементарной сферической волны. Поскольку величины Д и Е] в пределах размеров наблюдаемой цели изменяются мало, то при суммировании действия вторичных сферических волн напряженность результирующего поля вторич ного излучения в месте расположения антенны РЛС
_Ёд |
ехр |
4тт d cos 0ds |
АД |
|
|
* Отношение прочности |
к весу |
у слоистого стекловолокна примерно |
в три-четыре раза больше, чем у алюминия и стали,
9а