Файл: Новая геодезическая техника и ее применение в строительстве учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 88
Скачиваний: 0
волны). Это свойство электромагнитных волн, называемое ди сперсией, особенно резко выражено у световых волн. Скорость света в воздухе уменьшается с уменьшением длины волны.
Так как при измерениях практически пользуются смешанным по спектральному составу световым потоком, то вычисляют так называемую групповую скорость света и
v — cln, |
(1.1) * |
где п — показатель преломления воздуха для групповой скорости света.
В зависимости от состояния воздушной среды при решении геодезических задач показатель преломления представляют в виде
|
n |
{nojm-X)P |
_ |
55 • Ю-о |
|
|
||
|
|
(1 + |
at) |
760 |
1 + at |
|
4 |
|
где п.0,760 — показатель преломления для групповой скорости |
света |
|||||||
при температуре |
воздуха t = |
0° С, давлении Р = 760 |
мм рт. ст. и |
|||||
влажности |
е = 0 |
мм рт. ст.; |
а = 1/273— объемный |
коэффициент |
||||
расширения |
воздуха. |
|
|
|
|
|
|
|
Величину и0,7бо в зависимости |
от длины волны света вычисля |
|||||||
ют по следующей |
формуле |
|
|
|
|
|
|
|
По,7бо = 1 + [2876,04 |
+ |
(48,86/Х?) |
- j - (0,68At)] Ю"7 |
(1.3) |
где Xv —длина волны света (в микронах), соответствующая мак симуму спектральной чувствительности приемника излучения.
Волновые свойства света широко используются в инженерной геодезии при решении задач методами интерференции, дифрак ции, двойного лучепреломления и поляризации.
§ I. 2. Основные законы распространения света
При объяснении основных законов распространения света используют понятия светящейся точки и светового луча. Светя щейся точкой называется геометрическая точка, являющаяся источником световых колебаний. Световым лучом называется линия, по которой распространяется свет от источника. Раздел оптики, который изучает распространение света, пользуясь при веденными понятиями светящейся точки и светового луча, назы вается геометрической оптикой.
Геометрическая оптика базируется на следующих законах распространения света:
1)в однородной прозрачной среде свет распространяется пря молинейно;
2)лучи света распространяются независимо друг от друга;
3)лучи света могут отражаться, т. е. изменять первоначаль ное направление на обратное, на границе раздела двух сред.
7
Отражение может быть правильным (зеркальным), если неров ности на границе двух сред меньше длины волны падающего све та; в этом случае виден сам источник света, а граница раздела не видна; угол I падения луча равен по абсолютной величине углу — i отражения и обратен по знаку. Отражение может быть непра вильным (диффузным), если неровности на границе двух сред больше длины волны света. При диффузном отражении видна граница двух сред, а источник света не виден. Угол падения и угол отражения при этом не равны друг другу и распределяются по закону случайных величин;
4) лучи света могут преломляться, т. е. изменять направление распространения на границе раздела двух сред, скорость распро странения в которых различна. При этом отношение синуса угла падения ц к синусу угла преломления i2 для данных двух сред есть величина постоянная и равная отношению показателей пре ломления «2 и ti\ этих двух сред:
sin ix: sin i2 — n2: |
nx. |
(1.4) |
Показатели преломления двух сред обратно пропорциональны |
||
длине волн в этих средах |
|
|
\ : Х2 = пг: пг. |
|
(1.5) |
Преломленный свет сохраняет ту же |
частоту колебаний, |
что |
и падающий. Среда с большим показателем преломления счита |
||
ется оптически более плотной. |
|
|
Явление отражения сопровождается |
частичным, а иногда |
и |
полным внутренним отражением от границы раздела двух сред. Если луч переходит из среды оптически более плотной п в среду оптически менее плотную п', то угол преломления /' будет больше угла падения L Увеличивая угол падения/, можно получить такое значение угла преломления, при котором преломленный луч будет
скользить вдоль поверхности |
раздела |
двух сред, образуя |
угол |
преломления i', равный 90°. Тогда |
|
|
|
s i n t ' = l ; |
sin i = |
n'/n. |
(1.6) |
Угол V называется углом полного внутреннего отражения; преломление прекращается и остается лишь отраженный луч. При этом отражение происходит под углом, равным углу паде ния. Явление полного внутреннего отражения замечательно тем, что отраженный луч несет в себе полную энергию падающего лу ча. Поэтому полное внутреннее отражение широко используется в оптических геодезических приборах.
§ I. 3. Интерференция и дифракция света
Интерференция — явление, возникающее при сложении двух и более световых волн и проявляющееся в том, что интенсивность результирующего колебания в зависимости от разности фаз скла-
8
дывающихся колебаний может быть больше или меньше суммы
их интенсивностей. Это явление' обусловлено волновой |
природой |
||||||||||||||
света. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Интерференция возникает в том случае, когда существует по |
||||||||||||||
стоянное и не изменяющееся во времени |
(когерентное) |
соотноше |
|||||||||||||
ние между фазами |
световых колебаний. При этом периоды свето |
||||||||||||||
вых колебаний постоянны, а все |
|
изменения фазы, |
происходящие |
||||||||||||
в одном источнике света, |
совершаются |
и в |
других. |
При ин |
|||||||||||
терференции |
происходит |
перераспределение |
световой |
энергии |
|||||||||||
между |
различными |
точками, так |
как |
|
|
|
Экран |
||||||||
усиление света |
в одних |
точках |
|
прост |
|
|
|
||||||||
|
|
|
|
|
|||||||||||
ранства |
сопровождается |
ослаблением |
|
|
|
|
|||||||||
в других. Интенсивность |
результирую |
|
|
|
|
||||||||||
щего колебания |
в зависимости |
от раз |
|
|
|
|
|||||||||
ности фаз либо |
больше, либо |
меньше |
|
|
|
|
|||||||||
интенсивности |
складываемых |
колеба |
|
|
|
|
|||||||||
ний. Разность фаз зависит |
от |
началь |
|
|
|
|
|||||||||
ной |
разности |
фаз |
и |
разности |
пути, |
|
|
|
|
||||||
пройденного |
интерферирующими |
коле |
|
|
|
|
|||||||||
баниями. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||
|
Создать |
два |
самостоятельных |
ис |
|
|
|
|
|||||||
точника |
света, излучения |
которых |
бы |
Рис. |
1.1. |
Интерференция |
|||||||||
ли |
бы когерентны, практически |
|
невоз |
||||||||||||
можно. Поэтому часто на практике для |
|
световых |
волн |
||||||||||||
целей интерференции |
|
используют |
так |
|
|
|
|
||||||||
называемую схему Юнга. Пусть Q (рис. |
1.1) |
источник |
света, ос |
||||||||||||
вещающий в диафрагме два точечных отверстия Ах |
и А2. В соот |
ветствии с принципом Гюйгенса каждое из отверстий, до которых дошла сферическая световая волна, можно рассматривать как самостоятельные источники света, независимо излучающие вторичную сферическую световую волну. Поскольку расстояния 5 Ь 5 2 и А\ Л о неизменны, то вторичные световые волны когерентны, т. е. их колебания сдвинуты по фазе относительно друг друга на постоянную величину. Такие колебания будут интерферировать, и в плоскости экрана можно наблюдать интерференционную кар тину в виде чередующихся темных и светлых концентрических колец. Темные кольца соответствуют разности хода лучей для точки М на нечетное' количество полуволн
Дт = / 2 - / 1 = ( 2 л + 1)(У2), |
(1.7) |
где п — целое число; X — длина волны света; h,l2 |
— расстояния от |
точечных отверстий до точки М. |
|
Светлые кольца соответствуют разности хода лучей на четное |
|
количество полуволн |
|
Дс = /2 — 1г = 2п (А/2). |
(1.8) |
9
Расстояние между серединами двух светлых или темных полос
на экране называется |
шириной полосы |
интерференции. В |
общем |
|
случае это величина переменная, зависящая от расстояния |
5 2 и |
|||
удаления |
от центра интерференционной |
картины. |
|
|
Наиболее ярким будет центральное пятно, носящее название |
||||
нулевого |
максимума, |
менее ярким — первое, далее — второе и по |
следующие кольца, носящие названия максимумов первого, вто рого и т. д. порядков.
Дифракция света — явление отклонения световых лучей от прямолинейного направления при прохождении ими среды с рез кими оптическими неоднородностями, а также при всяком огра-
ничении световых пучков препятствиями. Дифракция обусловлена волновыми
свойствами света.
При прохождении света сквозь щели и отверстия, а также при освещении точеч ным источником света непро зрачных препятствий, разме ры которых соизмеримы с длиной волны света, на эк ране, установленном позади отверстий или препятствий, вместо четко разграничен-
ных областей света и тени будет наблюдаться система максиму мов и минимумов освещенности. Эти же явления возникают и при прохождении света сквозь среду с резко выраженными не однородностями показателя преломления. Наблюдаемая на экра
не система максимумов и минимумов обусловлена |
интерферен |
|||
цией дифрагирующих лучей. |
|
|
||
Для объяснения дифракции света обычно применяется метод |
||||
Френеля разделения фронта световой волны |
на зоны. Фронтом |
|||
называется |
геометрическое |
место точек, до которых |
в данный мо |
|
мент дошла |
световая волна |
в одинаковой фазе |
колебаний. |
|
Пусть от точечного источника света Q (рис. 1.2) |
в однородной |
среде распространяется сферическая монохроматическая волна. Кривая Ф — положение, занимаемое фронтом волны в некоторый момент времени; М — произвольная точка перед фронтом волны.
При прямолинейном распространении света по направлению |
|
QNqM достаточно было бы поставить на пути луча в точке / |
ма |
лый экран, чтобы в точке М наблюдалась полная темнота. Но |
в |
точку М приходят и интерферируют волны не только от точки |
|
волны, но и от всех других точек фронта, которые, по Френелю, рассматриваются как самостоятельные источники излучения. Проведем ряд сфер с центром в точке М радиусами равными со ответственно
10