Файл: Новая геодезическая техника и ее применение в строительстве учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 89
Скачиваний: 0
MN1 |
MN0 |
+ |
(1/2) X, |
MN% |
MN0 |
+ |
2{l/2)\, |
MN3 |
MN0 |
+ 3(1/2) X, |
Волны, приходящие в точку М от каждой четной зоны (см. рис. 1.2), сдвинуты на половину длины волны по отношению к волнам от каждой нечетной зоны. Колебания от каждой пары (четной и нечетной) смежных зон находятся в противоположных фазах и поэтому суммарная амплитуда колебания, даваемая па рой, равна разности амплитуд колебаний от каждой из зон в от дельности. Суммарная амплитуда А световой волны, приходящей в точку М от всех зон, равна разности двух сумм:
|
1н> |
|
где Ач— |
сумма амплитуд четных зон: Л н — с у м м а |
амплитуд не |
четных зон. |
|
|
При |
отклонении точки М от створа линии QN0 |
изменяются |
условия интерференции и меняется суммарное значение ампли туды А. В случае, изображенном на рис. 1.2, дифракционная кар тина состоит из чередующихся светлых и темных концентриче ских колец.
Дифракционная картина зависит от длины волны, огибающей препятствия. Если использовать немонохроматический свет (бе лый), то дифракционные максимумы интенсивности для различ ной длины волны пространственно разойдутся и возникнут ди фракционные спектры.
Явления интерференции и дифракции находят применение в инженерной геодезии для компарирования длины мерных прибо ров и разбивки створов при установке технологического оборудо вания в проектное положение.
§ I. 4. Поляризация света
Свойство света, характеризующееся пространственно-времен ной упорядоченностью ориентации магнитного и электрического векторов, называется поляризацией света.
По своей природе поляризованный свет является элементар ным: монохроматический луч поляризованного света не разлага ется на составляющие. Работа с поляризованным светом в ряде случаев проще, чем с естественным, у которого магнитный и элек трический векторы хаотически меняют свое направление.
Линейно поляризованным |
|
называется свет, у которого направ |
|||
ления колебаний |
электрического и магнитного |
векторов |
в любой |
||
точке пространства остаются |
неизменными с течением |
времени. |
|||
Поляризованным |
по кругу |
— |
свет, у которого |
электрический и |
магнитный |
векторы |
в любой |
точке пространства равномерно |
|
вращаются, |
а концы векторов |
описывают |
окружности. Эллипти |
|
чески поляризованным |
— свет, |
у которого |
электрический и маг |
нитный векторы в любой точке пространства вращаются, а концы векторов описывают эллипсы.
Плоскостью поляризации называется плоскость, проходящая через электрический вектор и направление распространения элек тромагнитной волны.
Естественный свет, отраженный от гладко полированной по верхности диэлектрика, частично или полностью поляризован. Брюстер установил (1815 г.) закон поляризации света при отра жении при падении его на поверхность среды под углом i, когда tg i = п {п — показатель преломления среды); отраженный свет полностью поляризован, при этом угол между отраженным и преломленным лучами равен 90°. Поляризация при отражении всегда сопровождается наличием преломленного луча.
Угол i падения луча, при котором имеет место полная поля
ризация отраженного луча, называется углом полной |
поляриза |
ции или углом Брюстера. Угол Брюстера различен |
для разных |
участков спектра, так как показатель преломления среды зависит от длины волны.
Если линейно-поляризованный свет поляризован перпендику лярно к плоскости падения и падает на оптически прозрачную среду (например стекло) под углом полной поляризации, то пре ломление и отражение исчезают и свет проходит среду без по терь. Это явление используется в газоразрядных трубках лазеров, где для уменьшения потерь на отражение, связанных с много
кратным |
прохождением лучем света |
разделов «стекло — воздух» |
|||
в оптическом резонаторе, |
«окна» устанавливаются |
под |
углом |
||
Брюстера |
и часто носят |
название |
окна Брюстера |
(см. |
§ 1.7). |
При этом выходящий из лазера свет линейно поляризован, что очень удобно при использовании газовых лазеров в светодальномерах.
На поверхности металлов, даже очень хорошо отполирован ных, поляризации света нет; падающая волна распадается на от раженную и проникающую внутрь — в металл. Величина про шедшей через металл световой энергии исчезающе мала, погло щенная часть энергии превращается в тепло. Можно считать, что в металле нет преломленной волны, а следовательно и отра женная волна (для естественного света) не может быть поляри зована, так как поляризация возникает от неодинакового распре деления компонентов электрического вектора между отраженны ми и преломленными волнами.
Если на металл падает плоская линейно-поляризованная вол на света, то в отличие от прозрачного диэлектрика, при отраже нии от которого происходит поворот плоскости поляризации, здесь отраженные составляющие электрического и магнитного векторов приобретают относительную разность фаз А и в общем
12
случае свет будет эллиптически поляризован. Отраженная волна останется линейно-поляризованной, если разность фаз Д = 0 или А = я, что будет иметь место при падении линейно-поляризован ного света по нормали к отражающей поверхности металла. Это явление используется в отражателях для визуальных светодальномеров (см. § II.6).
Оптические устройства, преобразующие проходящий через них естественный свет в поляризованный, называют поляризаторами. Поляризатор разделяет первоначальный пучок естественного све та на две компоненты: обыкновенный и необыкновенный лучи, имеющие разную скорость распространения и колебания во взаимно-перпендикулярных направлениях. Поляризатор про пускает один из лучей и поглощает или отклоняет другой.
Для поляризаторов, основанных на двойном лучепреломлении, применяются двойные или одинарные призмы из исландского шпа та или кварца. В двойных призмах (Франка-Риттера, Николя, Гласа-Томпсона № др.) обыкновенный луч претерпевает на по верхности раздела между призмами, полное внутреннее отраже ние и отводится в сторону. Необыкновенный же луч проходит сквозь обе призмы и становится линейно поляризованным. Пло скостью поляризации обычно считается плоскость, проходяща-я через оптическую ось кристалла и направление колебаний обык новенного луча.
Поляризационные призмы обладают высоким коэффициентом пропускания и почти полностью поляризуют свет. К недостаткам их относятся малая входная площадь призмы и сравнительно малый (до 15°) апертурный угол поляризации. В связи с этим призмы нужно устанавливать в параллельном световом потоке, что не всегда удобно в конструктивном отношении.
В некоторых узлах геодезических приборов находят приме нение . поляризационные пластинки из двулучепреломляющих кристаллов с разностью хода между обыкновенным и необыкно венным лучами в 'Д и '/г длины волны, называемые соответ ственно четвертьволновыми и полуволновыми пластинками. Эти пластинки изготавливают из кварца, слюды, селенита и др. Не обходимая разность хода лучей достигается подбором толщины пластинки. Так, пластинка из кварца, соответствующая 'Д А, для желтого света должна иметь толщину около 15 мкм, а из слю д ы — около 36 мкм. Изготовлять и эксплуатировать такие тонкие пластинки неудобно, поэтому на практике пользуются, например, четвертьволновыми пластинками, дающими разность хода лучей (N + 'Д) К, где N — целое число.
Если на пластинку в lU% поляризованный свет падает по нор мали линейно так, что главная оптическая ось пластинки и плос кость поляризации падающего луча составляют между собою угол 45°, то свет, вышедший из пластинки, становится поляризо ванным по кругу. Наоборот, эта же пластинка может превратить свет поляризованный по кругу в линейно поляризованный.
13
Если через четвертьволновую пластинку пропустить дважды (в прямом и обратном направлениях) один и тот же поляризован ный свет, то плоскость поляризации светового потока повернется на 90°. Это явление, в частности, используется в светодальномере «Кристалл» для осуществления компенсационного способа наблюдений (см. § II.6).
С помощью пластинки в полволны плоскость поляризации линейно поляризованного света можно повернуть на 90°.
Для получения поляризованного света в новой геодезической технике широко используют поляроиды, представляющие собой слой (или срез) однообразно ориентированных кристаллов, об ладающих дихроизмом, т. е. явлением различного поглощения лучей с различным направлением поляризации, нанесенных на прозрачную основу. Дихроизмом обладают многие вещества и среди них йодистый хинин-геропатпт, названный так по имени английского химика Геропата (1850 г.). Геропатит представляет собою мельчайшие^ кристаллы, имеющие форму иголок, причем ось наибольшего поглощения света в них совпадает с осью иглы. Д л я получения поляроида массу геропатита наносят на подогре тую до состояния размягчения поливиниловую пленку, а затем быстро растягивают ее в длину в 3—5 раз. При растяжении иголь чатые кристаллы геропатита самоориентируются в направлении растяжения пленки. Высушенная пленка заклеивается между двумя защитными стеклами, предохраняющими ее от влаги.
Кроме геропатитовых поляроидов известны и другие, состоя- «' щие из дихроичных молекул, «выстроенных» в ряд. Преимуще ство поляроидов — удобная форма, большие размеры (до 300 мм в диаметре), больший чем у призм апертуриый угол поляризации и дешевизна изготовления.
Недостатком поляроидов является несколько большее, чем у призм, поглощение света и неодинаковая степень поляризации в пределах видимой области спектра. Поляроиды не выдерживают нагревания более 80° С.
Пропускная способность поляризующих устройств для есте ственного света не превышает 50%. Учитывая же поглощение в поляризаторе как темном фильтре и отражение на разделах стек
л о — воздух, |
пропускная способность поляризующих призм из |
исландского |
"шпата составляет 42—46%, а поляроидов — |
32—40%. |
|
§ I. 5. Оптические детали и системы, применяемые в геодезических приборах
Совокупность оптических деталей, установленных в положе ние, заданное расчетом и конструкцией, составляет оптическую систему прибора. В геодезических приборах используются сле дующие оптические детали: линзы, зеркала, призмы, клинья, све тофильтры, дифракционные решетки и др.
14
Л и н з а м и называются детали из оптически прозрачных ма териалов, ограниченных двумя преломляющими поверхностями, из которых хотя бы одна является поверхностью тела вращения. По преломляющему действию линзы делятся на положительные (собирательные) и отрицательные (рассеивающие). В свою оче- ч редь собирательные линзы делятся на двояковыпуклые и плоско выпуклые, а рассеивающие — на двояковогнутые, плосковогну тые и вогнутовыпуклые.
Прямая, соединяющая центры сферических поверхностей линз, называется оптической осью. Радиус кривизны преломляю щей поверхности, толщина и показатель преломления линзы определяют ее оптические свойства. Величина, обратная задне
му фокусному |
расстоя |
|
|
|||||
нию, |
называется |
опти |
|
|
||||
ческой |
силой |
линзы |
и |
|
|
|||
определяется |
из |
выра |
|
|
||||
жения |
ф = 1 If. Единицей |
|
|
|||||
оптической силы |
явля |
|
|
|||||
ется |
диоптрия — |
опти |
|
|
||||
ческая |
сила |
линзы |
с |
|
|
|||
фокусным расстоянием, |
|
|
||||||
равным |
1 м. |
|
|
|
|
|
|
|
Ц и л и н д р и ч е с- |
|
|
||||||
к и е л и н з ы . |
|
В |
тех |
Рис. 1.3. Развертывание |
изображения точеч |
|||
случаях, когда |
необхо |
|||||||
димо |
получить |
изобра |
ного источника света в полосу с помощью ци |
|||||
линдрической |
линзы |
|||||||
жение в виде линии или |
|
|
||||||
полоски, а также |
рав |
|
|
|||||
номерное бесструктурное |
изображение, применяются цилиндри |
ческие линзы (рис. 1.3), обладающие в двух взаимоперпендику лярных сечениях различными оптическими свойствами.
Пусть свет от точечного источника А, расположенного на |
ко |
|
нечном расстоянии, падает |
на линзу. Длина изображения А' |
А" |
зависит от длины линзы Dm |
и линейного увеличения. Полоса Л ' Л " |
|
практически криволинейна |
и обращена выпуклостью к линзе, |
Если цилиндрическую линзу установить перед плоскостью пред мета, то можно получить оптическое сопряжение предметов, рас положенных на разных расстояниях друг от друга в разных сече ниях. Положительная цилиндрическая линза, установленная вблизи плоскости изображения, вызывает ее сужение, а отрица тельная— расширение.
Цилиндрические линзы нашли применение для развертки ла зерного луча в горизонтальной или вертикальной плоскости, а в светодальномере МСД-1 используются для устранения влияния
фазовости поля на результаты измерений. |
|
П р и з м ы . Изменение направления оси системы при |
переходе |
от пространства предмета к пространству изображений, |
поступа- |
15