ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 10.04.2024
Просмотров: 151
Скачиваний: 0
где /— механический |
эквивалент теплоты; |
с—удельная теплоемкость. |
|
Подставляя вместо рв |
выражение рв — а InA-fb, полу |
чаем зависимость теплового эффекта для данного спла ва от вытяжки:
AT = т (a In I + b) = а2 In К + bk. |
(90) |
Экспериментальную проверку теплового эффекта про цесса гидростатического прессования проводили иа мед ном сплаве Бр.Х0,5 калориметрическим методом. На рис. 60 приведена схема калориметрического метода оп ределения теплового эффекта и графики зависимости теплового эффекта от логарифма вытяжки для иссле дуемой группы сплавов. Графики строили на основании теоретических формул. Для сплава Бр.Х0,5 нанесены экспериментальные точки, которые весьма близки к рас четным.
7. ВЛИЯНИЕ ПРОТИВОДАВЛЕНИЯ
Важнейшим результатом исследований физики высо
ких давлений является |
вывод о том, что пластичность — |
не свойство материала, |
а его состояние. Все исследования |
в этой области указывают на то, что рост давления повы шает пластические характеристики. Этот вывод и опре делил направление развития технологии обработки низко пластичных материалов. Противодавление как способ по вышения давления сжатия в очаге деформации стали при менять тогда, когда обычное прямое прессование не обес печивало способность материала к остаточным деформа циям без разрушения. В разное время были начаты раз работки технологических процессов прессования в усло виях высоких гидростатических давлений. В СССР в 1949 г. Л. В. Прозоровым и Д. И. Бережковским [19] был предложен и испытан способ прессования слитков с низкой пластичностью в конических контейнерах.
При гидропрессовании достаточно просто и стабильно можно поддерживать противодавление любой необходи мой величины. На изделиях из хрупких материалов, кото рые выдавливали в жидкость, находящуюся под более низким давлением, трещины полностью исчезали.
Рассматривая физику влияния давления выдавлива ния иа свойства металлов, определение критического дав ления у выхода матрицы можно свести к задаче отыска-
пия такого давления, которое, с одной стороны, доведет энергию атомов (ионов) до состояния схватывания, т. е. залечивания уже имеющихся дефектов в материале, а с другой стороны, нейтрализует дополнительные растяги вающие напряжения в очаге деформации, т. е. приведет к схеме напряженного состояния: неравномерное всесто роннее сжатие тем самым ликвидирует возможность об разования новых дефектов в очаге деформации.
Очевидно, что для залечивания (проявления схваты вания) трещин необходимо, чтобы энергия контактирую щих вдоль трещин атомов (ионов) поднялась выше како го-то уровня для данного материала, который можно назвать энергетическим порогом схватывания.
В литературе отмечается, что полное залечивание невозможно даже при давлениях порядка 100000 ат, если оно приложено равномерно, гидростатически. Однако при холодной обработке цветных металлов (Си, А1) заме чается сварка поверхностей при давлении 96 кГ/мм2. В процессе же обработки металлов давлением залечива ние неокисленных пор и трещин наблюдается при давле ниях 20—30 кГ/мм2 в зависимости от материала и усло вий деформации. Основной причиной этого следует счи тать преимущественное перемещение одной части метал ла относительно другой. Вследствие этого происходит не только уменьшение радиуса и закрытие пор, но и повы шение температуры соприкасающихся поверхностей, что способствует залечиванию [9] .
Экспериментально доказано, что образование трещин на выдавливаемых изделиях из хрупких материалов, кроме других факторов, в значительной мере зависит от степени деформации, т. е. коэффициента вытяжки. В ра боте [51] описаны опыты по гидростатическому выдавли ванию изделий из висмута и магния. Изделия не имели трещин как при довольно низких вытяжках (около 1,2), так и при вытяжках более 4. При промежуточных же вы тяжках изделия потрескались. Были проведены исследо вания напряженного состояния в очаге деформации при гидропрессоваиии с различными коэффициентами вы тяжки. Результаты свидетельствуют о том, что в очаге деформаций появляются значительные дополнительные осевые растягивающие напряжения. Очевидно, эти напря жения и приводят к образованию трещин.
Появление растягивающих напряжений в очаге дефор-
маци и можно объяснить некоторыми особенностями рас пространения деформаций по сечению прутка. Дефор мация центральной части прутка при небольших вытяж
ках значительно |
меньше де |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
формации периферийной ча |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
сти. На рис. 61 изображена |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
возможная |
эпюра |
|
скоро |
|
|
|
|
|
|
||||||||
стей. Из рассмотрения |
эпюр |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
видно, |
что |
промежуточный |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
кольцевой слой |
|
/ |
приобре |
|
|
|
|
|
|
||||||||
тает |
|
максимальную |
ско |
|
|
|
|
|
|
||||||||
рость |
и |
оказывает |
|
как бы |
|
|
|
|
|
|
|||||||
«волочащее» действие па пе |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
риферийные |
3 и |
централь |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
ные 2 слои. Это связано |
с |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
локализацией |
радиальных |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
деформаций |
в |
|
периферий |
|
|
|
|
|
|
||||||||
ных |
слоях |
и |
проявлением |
|
|
|
|
|
|
||||||||
пассивных сил |
контактного |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
трения. |
Поэтому |
в |
|
зависи |
|
|
|
|
|
|
|||||||
мости от условий |
контактно |
|
|
|
|
|
|
||||||||||
го |
трения |
разрушающие |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
растягивающие |
напряжения |
Рис. 61. |
В о з м о ж н а я эпюра |
рас |
|||||||||||||
могут появиться |
раньше ли |
||||||||||||||||
пределения |
скоростей |
при |
прес-' |
||||||||||||||
бо в |
периферийных |
слоях, |
совании |
с |
небольшими |
вытяж |
|||||||||||
|
|
ками |
|
|
|||||||||||||
либо в центральных или од |
|
|
|
|
|
|
|||||||||||
новременно. |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
|
||||
При |
Х > 4 радиальная деформация по сечению вырав |
||||||||||||||||
нивается, что приводит к выравниванию |
скоростей |
тече |
|||||||||||||||
ния, и указанный выше фактор теряет свою силу. |
|
||||||||||||||||
Для |
радиального |
напряжения аг |
при прессовании с |
||||||||||||||
противодавлением |
Л. В. Прозоров получил |
выражение |
|||||||||||||||
М / - в , 0 ) = |
- |
р |
п |
+ |
^ |
° |
, |
|
|
|
|
|
(91) |
||||
где |
|
р п — противодавление; |
|
|
|
|
|
|
|||||||||
|
|
т) — вязкость |
металла; |
|
|
|
|
|
|
||||||||
|
|
vn |
— скорость течения на оси симметрии; |
|
|
||||||||||||
fo> Гв — радиусы у входа и выхода |
матрицы. |
|
|
||||||||||||||
Выражение |
(91) |
позволяет |
определить |
оптимальное |
значение давления у выхода матрицы. Величину проти водавления определяют из условия:
<*г<0,
откуда
(Рп). |
(92) |
'опт |
|
Вданном случае сложность задачи заключается в оп ределении вязкости металлов.
Вработе [114] приведен показатель напряженного
состояния (о/Т), где Т—'интенсивность касательных на пряжении. Для каждого металла существует некоторое
свое отношение (<*/Т)кр, |
при котором происходит |
переход |
||||||
из |
пластического |
в |
хрупкое |
состояние, и наоборот. |
||||
По |
диаграммам |
пластичности |
был |
определен |
пока |
|||
затель (о/Т)кр |
для |
Zn |
(—0,4) |
и Be |
(+0,5). |
(cf/T) |
||
|
Аналитическое |
|
выражение |
для |
определения |
|||
имеет следующий вид: |
|
|
|
|
||||
|
а |
(Рв |
+ |
Рп) |
|
|
|
(93) |
|
|
0,58стх |
|
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|||
где |
рв —давление |
выдавливания. |
|
|
Из этого выражения можно определить минимальное потребное противодавление:
(94)
Недостаток формулы (94) в том, что необходимо пред варительно определить показатель (а/Т)кр .
8. ХАРАКТЕР ТЕЧЕНИЯ МЕТАЛЛА ПРИ ГИДРОПРЕССОВАНИИ
Равномерный характер истечения металла при гидро статическом прессовании можно наблюдать при исследо вании макроструктур продольных разрезов прутков. На рис. 62 показана макроструктура продольного разреза прутка сплава АМц, полученного методом гидростатиче ского прессования с вытяжкой Л = 4 через матрицу с уг лом конуса сс=10 град. Выдавливание осуществляли во дой, на заготовку наносили слой гипоидной смазки. Прес сованный пруток подвергали отжигу при температуре 370—400° С в течение 1 ч. Пруток был отпрессован с при менением заглушки, поэтому он имел небольшой прессостаток металла, заполнявшего конус матрицы.
9. РАСЧЕТ ОПТИМАЛЬНОГО КОЛИЧЕСТВА ЖИДКОСТИ ДЛЯ ОСУЩЕСТВЛЕНИЯ ПРОЦЕССОВ ГИДРОПРЕССОВАНИЯ
Для осуществления процесса гидростатического прес сования, при котором вне очага деформации заготовка окружена средой, передающей на нее давление по зако нам гидростатики, а в очаге деформации между заготов кой и матрицей существует жидкостное трение, требуется определенное, количество жидкости.
Очевидно, что сумма объемов жидкости и заготовки равна объему рабочей зоны контейнера:
Q« + = Q«, (95)
где Q; K — объем жидкости; Q3— объем заготовки;
QK— объем рабочей зоны контейнера.
Вводя понятие «коэффициент заполнения контейнера
жидкостью К»: |
|
К = — |
(96) |
QK |
|
или |
|
/ С = 1 - £ - ; К = \ - - Щ - , |
(97) |
можно установить, что чем больше коэффициент |
К, тем |
больше избыточной энергии накапливает жидкость и тем больше скорость выстрела. Существует какой-то наи меньший объем жидкости (<2ж )т і„, при котором возмож но протекание процесса гидростатического прессования без распрессовки заготовки. При заливке меньшего объе ма прессшайба коснется торца заготовки, давление жидкости еще будет недостаточно высоко, чтобы обес печить боковой подпор, предотвращающий осаживание заготовки. Для определения (Q>K)min необходимо знать коэффициент сжимаемости жидкости при рабочих значе ниях температуры и давления. Коэффициент сжимаемо
сти жидкости |
|
определяют по формуле |
|
до |
|
я&юі |
|
(3 = |
= |
2, |
(98) |
<?ж Др |
|
<2ж4рв |
|
из