ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 11.04.2024
Просмотров: 38
Скачиваний: 1
ВНИМАНИЕ! Если данный файл нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам.
4. Дебит (объемный расход жидкости в м3/с) скважины (по формуле Дюпюи) равен
| (4) |
где Q – дебит скважины, м3/с;
k – проницаемость пласта, м2;
h – толщина пласта, м;
μ – динамическая вязкость, Па· с.
5. Закон движения частиц жидкости
| (5) |
где r0 – начальное положение частицы жидкости;
r – текущее положение частицы жидкости.
6. Время движения частицы жидкости от контура питания радиуса Rk до забоя скважины радиуса rc
| (6) |
7. Средневзвешенное по объему порового пространства пластовое давление
| (7) |
-
Радиально-сферическая установившаяся фильтрация однородной несжимаемой жидкости по закону Дарси в однородном пласте.
Данный тип потока имеет место в случае, когда скважина вскрывает только кровлю пласта или глубина вскрытия значительно меньше толщины пласта. При этом траектории движения всех частиц жидкости или газа в пласте будут прямолинейными и радиально сходящимися в центре полусферического забоя.
- уравнение Лапласа в полярных координатах для радиально-сферического установившегося потока.
Схема радиально-сферического фильтрационного потока
Все эти типы потоков относятся к одномерным, поскольку давление и скорость фильтрации являются функциями только одной координаты.
Представим установившуюся фильтрацию жидкости к скважине, вскрывшей однородный пласт весьма большой (теоретически бесконечной) толщины, через полусферический забой, радиус которого равен радиусу скважины rc, пробуренной в однородном по параметрам горизонтальном круговом пласте с внешним радиусом Rк с непроницаемой кровлей пласта, схематически представленного на рисунке 2.
Рисунок 2 – Схема радиально-сферического фильтрационного потока
Характерными особенностями такого потока являются:
- во-первых, частицы жидкости движутся прямолинейно и их траектории радиально сходятся в центре полусферического забоя, в точке О.
- во-вторых, в таком установившемся потоке напор и скорость фильтрации в любой его точке будут функцией только расстояния этой точки от центра забоя скважины, а следовательно поток является одномерным.
Такой установившийся фильтрационный поток называется радиально-сферическим.
1. Распределение приведенного давления в радиально-сферическом фильтрационном потоке несжимаемой жидкости:
| (8) |
где Р* – приведенное давление на расстоянии r от точки О, Па;
P*к –приведенное давление на контуре питания, Па;
P*с –приведенное давление на забое скважины, Па;
rс – радиус скважины, м;
Rк – радиус контура питания, м;
r – текущий радиус, м.
Из формулы (8) следует, что приведенное давление в любой точке пласта обратно пропорционально координате r этой точки. Значит, зависимость приведенного пластового давления от r гиперболическая. Поверхности равного приведенного давления (равного напора) представляют собой концентричные полусферы.
2. Градиент приведенного давления
| (9) |
3. Скорость фильтрации:
| (10) |
где k – коэффициент проницаемости пласта, м2;
μ – коэффициент динамической вязкости жидкости, Па·с;
Формулы (9) и (10) свидетельствуют о том, что градиент приведенного давления и скорость фильтрации в любой точке пласта обратно пропорциональны квадрату расстояния этой точки от забоя скважины. Следовательно, если построить для радиально-сферического потока графики зависимости градиента приведенного давления и скорости фильтрации от текущего радиуса r, то крутизна соответствующей кривой у стенки скважины (при малых значениях r) в радиально-сферическом потоке будет еще больше, чем в плоскорадиальном.
4. Дебит (объемный расход) добывающей скважины радиусом rс
| (11) |
где Q – дебит скважины, м3/с;
k – проницаемость пласта, м2;
μ – динамическая вязкость, Па·с.
Как следует из формулы (11), зависимость дебита от перепада приведенного давления в радиально-сферическом потоке такая же, как и в плоскорадиальном потоке.
5. Закон движения частиц жидкости вдоль их траекторий
| (12) |
где r0 – начальное положение частицы жидкости;
r – текущее положение частицы жидкости.
6. Время движения частицы жидкости от контура питания радиуса Rk до центра забоя скважины радиуса rc
| (13) |
Величиной rс3 пренебрегаем вследствие её малости.
7. Средневзвешенное по объему порового пространства приведенное пластовое давление
| (14) |
-
Установившаяся фильтрация несжимаемой жидкости в неоднородных пластах (причины неоднородности пластов).
Проницаемость в различных точках продуктивных пластов не является строго постоянной величиной. Иногда изменение проницаемости по пласту носит столь хаотичный характер, что пласт можно рассматривать в среднем однородно проницаемым.
Если изменение проницаемости носит не случайный характер, а на значительном протяжении пласта имеют место определенные закономерности в изменении проницаемости, тогда движение жидкостей и газов существенно отличается от движения их в однородных пластах.
Отметим следующие простейшие случаи неоднородности пластов.
1. Пласт состоит из нескольких слоев (рис.5,22, 5.23). В пределах каждого слоя проницаемость в среднем одинакова и скачкообразно изменяется при переходе от одного слоя к другому. Допустим, что все n слоев горизонтальны, толщина i-го слоя hi, проницаемость соответствующего слоя ki. На одном конце каждого слоя давление равно рк, на другом – рг.
Если движение жидкости прямолинейно-параллельное (см. рис.5.22) по закону Дарси, то распределение давления р в каждом слое линейное и характеризуется уравнением
(5.71)
дебит потока вычисляется по формуле
(5.72)
где ki- коэффициент проницаемости зоны за номером i; ri-1 и ri-соответственно внутренний и внешний радиусы этой зоны, причем r0= гс, а rп=Rk.
Средний коэффициент проницаемости в этом случае находится по формуле
(5.80)
При n=2 распределение давления в первой зоне р1, и во второй зоне р2 определяется по формулам:
rC≤r≤r1
r1≤r≤RK(5.81)
-
Прямолинейно-параллельный поток несжимаемой жидкости в неоднородных пластах (для случаев слоистой и зональной неоднородностей).
Характерис-тика | Слоисто-неоднородный пласт | Зонально-неоднородный пласт |
Дебит потока | | |
Закон распреде-ления давления в пропластке (зоне) | | |
Скорость фильтрации в пропластке (зо-не) | | |
Градиент давле-ния в пропласт-ке (зоне) | | |
Анализируя соотношения, можно отметить следующее.
В слоисто-неоднородном пласте:
а) при одном и том же значении координаты x давления в каждом пропластке одинаковы. Распределение давления в каждом пропластке линейно вдоль линии тока;
б) градиент давления в каждом пропластке одинаков;
в) скорость фильтрации в i-том пропластке своя, пропорциональная проницаемости пропластка Кi;
г) дебит потока равен сумме дебитов отдельных пропластков.