ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 20.06.2024
Просмотров: 143
Скачиваний: 0
|
|
- |
88 - |
|
|
неравенству |
|
|
|
|
|
|
|
со Н С <р |
« R , |
|
|
|
|
|
|
|
|
где *он |
- |
самая низкая |
частота "паразитного" напряжения* |
||
Величина |
емкости |
обычно лежит в пределах |
|||
I—10 мкф, а величина сопротивления |
й-ср - |
- (0,2* 0,5) В-0 ) |
|||
Для.удобства анализа |
и расчета |
каскада |
усиления обыч |
||
но его представляют в виде эквивалентной схемы для перемен ных токов. В этом случае можно опустить вспомогательные эле+ менты R K , И э и . ' , зашунтированные по перемен ным токам соответственно конденсаторами с к »с э , с «р> а так+ же источник э .д .с . , который обычно шунтируют блокировоч-• ной емкостью .
Исключив цепи постоянного тока с учетом сказанного, по+ лучим схему каскада для переменных токов (рис.2.2)
Заменяя лампу ее эквивалентной |
схемой |
(см. ри с.1 |
.2^(3)* |
|
получим эквивалентную схему каскада, изображенную на |
|
|
||
рис. 2 .^а. |
|
|
|
|
Различное направление стрелок у |
напряжений |
и |
U3 |
|
указывает на изменение полярности выходного |
сигнала, |
что |
||
присуще лампе с нагрузкой. Через |
и £г. обозначены |
|||
проводимости соответственно лампы, нагрузки |
и утечки. |
|
|
|
- |
89 |
Относя входную емкость |
C g^. к предыдущему каскаду, |
а емкость С н а г р у з к е |
этого каскада, так как они оказы |
вают влияние на качественные показатели предшествующих кас
кадов, а также, включая |
монтажные |
емкости Си ■и с Иа со |
||
ответственно |
в С 6ма. |
и |
С 6эс. |
, получим несколько упро |
щенную схему |
(рис. 2 .^6 ), |
удобную для анализа и расчета. |
||
■10— |
|
- 0- |
-t- |
|
|
|
I |
У, Q<|= |
п |
< Ц Т $а |
X |
* |
|||
2 0 ---- : |
|
I |
i |
|
|
а.)
Сс
й с , 2 .3 .
Непосредственно из схемы, изображенной на рис.2 .^5 , видно, что с понижением частоты сопротивление разделительно
го конденсатора |
Сс |
растет, |
падение напряжения на |
нем |
увеличивается , |
вследствие чего |
выходное напряжение |
V8 |
|
падает. Последнее приводит к уменьшению коэффициента усиле ния. ,
С ростом частоты сопротивление емкостей с ьыа. й C grc (которые без большой погрешности можно представить в виде
суммы, т .е . |
С gwa? С6а=С^, подключенной к выходным зажимам) |
падает, что |
приводит к снижению напряжения U2 на выходе |
схемы, что также ведет к снижению коэффициента усиления. Поэтому диапазон частот, усиливаемых реостатным усилителем, условно можно разбить на следующие три части:
-область нижних частот, где оказывает влияние разде лительный конденсатор;
-область верхних частот, в которой сказывается влияние
емкостей
-область средних частот, где практически отсутствует
влияние емкостей С6ыэс ? |
C fe |
и С. . |
|
|
|
||||
|
В |
соответствии со |
сказанным |
можно получить три упрощен |
|||||
ные схемы; |
|
|
|
|
|
|
|
||
|
- схему (рис. 2.4,а) |
для средних частот, где емкости |
|
||||||
и |
С £з; |
исключены, а' емкость |
Сс |
закорочена, так как они |
_ |
||||
не |
оказывают |
практически |
ощутимого |
влияния |
; |
|
|
||
|
- схему, (рис. 2.4/3) |
для |
верхних частот, |
где |
закорочена |
: |
|||
емкость |
Сс |
,так как ее сопротивление в этой |
области до |
|
|||||
статочно мало; |
|
|
|
|
|
|
|||
|
- схему (рис. 2.4*в) |
для |
нижних частот, |
где |
емкости С£ых |
||||
и |
|
отсутствуют вследствие их незначительного влияния в |
|
||||||
этой области |
частот. |
|
|
|
|
|
|
||
Рис. . .4
Эквивалентные схемы для нижних частот (рис.2.4,в) и верх них частот (рис.2.4/5) определяют сое. зетственно переходную характеристику h ( l ) для больших и малых в-реыен.
Поясним физически это утверждение.
|
|
- |
91 |
- |
|
|
|
|
При подаче на вход реостатного каскада единичного скач |
||||||||
ка напряжения |
емкости |
С э |
и |
С с |
начнут |
заряжаться. |
Уже |
|
по истечении |
небольшого |
времени маленькая |
емкость |
Сэ |
, за |
|||
ряжающаяся через параллельно соединенные сопротивления |
|
|||||||
R& , R c , зарядится до |
напряжения, |
равного установившемуся |
||||||
значению. За это время |
разделительный конденсатор |
Сс |
, ко |
|||||
торый заряжается через |
большое сопротивление у ^ |
<■яс |
, |
|||||
успевает зарядиться весьма |
незначительно |
и напряжение на Heirt |
|
в процессе заряда емкости |
С э можно считать |
равным нулю. |
|
Ото дает основание исключить конденсатор |
Сс |
из схемы,за |
|
коротив его, эквивалентная схема в этом случае примет вид |
|||
эквивалентной схемы для верхних частот. |
Таким образом, нахож |
||
дение переходной характеристики в области малых времен можно производить по эквивалентной схеме для верхних частот.
Процесс заряда |
конденсатора С с |
продолжается после |
заряда емкости Сэ |
и занимает относительно большое время. |
|
Поэтому при рассмотрении процесса заряда |
конденсатора С£ |
|
можно считать емкость С э отключенной от схемы. Эквивалент |
||
ная схема в этом случае примет вид схемы для нижних частот. Следовательно, нахождение переходной характеристики в облас ти больших времен можно производить по эквивалентным схемам для нижних частот.
Область средних частот
Заменяя в схеме (см .рис.З.^а) все проводимости одной проводимостью
получим более простую схему (рис.2.5).
Коэффициент усиления в области средних частот определяется |
||||
выражением |
|
|
14 |
|
|
|
|
||
К |
о |
J k |
gs |
|
4 |
4 |
|||
|
|
|||