Файл: Любивый В.И. Усилительные устройства учеб. пособие.pdf

одну

и заменяя

емкости эквивалентной

с э 'с и « * « Ч .Л С * ,

получим о'олее простую схему (рис.2.Щ

содержащую генератор тока S V i

.проводимость

а емкость

Из этой схемы находим выходное

напряжение

ц-.

- SU j

t i W C .

и коэффициент усиления каскада

в области высших ш стот;

К

S

и .

§ э

или

к6

xs

S R a

=

K Q

(2 .16)

j « C 3 R 3

ь

где ПС = C g R 3

- постоянная времени верхних частот рео­

статного

каскада.

к =

-------J^ £ ---------

•

(2.17)

6

V i -

’

-

100

-

tjp6 * -

a r c lg to X g

;

(2.18)

(2.19)

Здесь опущена величина J t

в соответствии

со еделаиным

ранее замечанием.

На рис.2.12 графически представлены частотная и Фазо­

вая характеристики

реостатного

каскада на

верхних частотах.

ся к 0° и на верхних частотах к

- 90°при <•>-► о о .

На основании выражения (2.19)

находим высшую частоту

усилителя

IOI

-

G V

(2.20)

На уровне

Kg

~

W

(

при

fl

\

как

fe> = v'iT/,

это

обычно принято,высшая

граничная частота

определится

to

(

или

0,15Q

rt e

сч

Из полученных соотношений следует, что для расширения

'

полосы частот

,

усиливаемых усилителем,

необходимо умень­

шить постоянную времени

СЭЯ Э .

Уменьшить

ее мож­

но главным

образом

только

за

счет

величины

Я э

,

так как1

существенно

снизить

емкость

С э

, .вторая непосредствен-'

но

связана с

элементами

схемы,

не представляется

возмож-

,

ным. В принципе уменьшать

Я э

можно

за счет

уменьшения

любого из

трех сопротивлений

и Ис

. Однако в кас-

:

кадах с триодами

U-L

не удается

менять в широких пределах,

а в каскадах с пентодами 1Ц

значительно больше R a

и из­

менение R l почти не влияет на значение

Яэ

.

Поэтому

прак)?и

чески уменьшение

Я э

возможно

за

счет

и

Я с

.

Умень­

шение

сопровождается увеличе!В1ем разделительного конден­

сатора , что видно из

формул (2 .7 , 2 .8 ,

2 ,9 ).

Наиболее

целесообразно

производить уменьшение

за

счет

1

уменьшения

,

так

как

при

этом снизится

падение

пите--

ющего напряжения

на

Я а

и повысится напряжение на аноде,

ток рабочей точки и крутизна характерстаки

в этой

точке,

а также представляется возможность снизить напряжение анод­

ного литания. Однако уменьшение

сопровождается

пропор­

циональным уменьшением коэффициента усиления

К 0 .

Выбор оптимальных

значений

R fl и

производят

из

произведения

8 о« .fc. ^ «t

ь

■s S - V S T i ’ • -£■,

(2.21)

vfiFT

где

« Г

н

|

-

коэффициент частотных

соответствующий

высшей граничной частоте

U g

искажений,

Выражение

(2 .21),

подзывает, что для обеспечения воз-;

можно больших

и К

0

необходимо брать лампу с большей

'

крутизной и меньшими паразитными емкостями,

так

как

эквива­

лентная емкость

С"э=

С 6я,-* Cw

в

основном

опреде- .

ляется паразитными емкостями лампы. Отношение

C6<^

. 'ceJ?a3t,H

вают площадью усиления

лампы, а иногда-эффективностью уси­

ления.

По эквивалентной

схеме для верхних частот

найдем пере­

ния последней заменим в

(2.16 ) дед

на оператор

р , что

даст

Kt <p>

■

•

<г -г2>

kg< l ) , Ко( 1 - е ^ > ,

(? .2 э )