Файл: Любивый В.И. Усилительные устройства учеб. пособие.pdf

-

92 -

или

К -

**

S R .

(2 .2)

Знах минус

физически

означает

изменение поляр­

иногда знак минус будем опускать.

Имея

в

виду,

что статическая крутизна лампы

S =ju

( u * R : S ) ,

последнее соотношение можно представить

в виде

- А

.

( 2 .3 )

К “'

„

i

a - . S s

-

gi.

« I

S i. зна-

Но так как для ряда ламп

их проводимость

чительно

больше проводимости утечки

{f

то

отношение

«

1

S i

Поэтому,

пренебрегая

третьим членом' знаменателя в вы­

ражении (2 .3 )

и деля

числитель

и знаменатель

на отношение

&Q-

получим

К ,

Зк

я«.

SL

I*

1 +“ Ж

ИЛИ

« а

R;

к.О

а .

(2 .4)

Отношение

I t

-

ь

носит имя коэффициента нагрузки.

Анализ

зависимости

К 0=ju tp (

^

)

, представлен­

ной на рис.

2 .6 ,

показывает, что коэффициент усиления реостат­

ного

каскада

К 0

всегда

меньше статического коэффициента

усиления лампы^ои,что увеличение сопротивления нагрузки

R .влияющее'’на рост

коэффициента усиления,

имеет смысл до­

водить до величины, равной

(2*

5)

и не

больше Д-R^, .

Это объясняется

тем,

что

с ростом сопротивления

нагрузки

рабочая

точка

опускается вниз

(рис.2.7

) и при

некоторых

значениях R-a > ( 2T2

> . ) попадает в область статических ха­

рактеристик пампы,

где сопротивление

R .

существенно из­

меняется в сторону

возрастания.

v

Козффициент усиления

можно повысить за счет увеличении'

и тем самым увеличить отношение

, а следовательно,

и

. Следует

иметь в виду, что последний способ

увели­

чения коэффициента усиления экономически невыгоден.

Для экранированных ламп (тетродов и пентодов),

где

= (0 ,5 fl) 10бом, обычно сопротивление

нагрузки берется

значительно меньше внутреннего сопротивления лампы, поэтому

величинами

Б знаменателе формулы (2.2) можно

пре­

небречь.

Тогда получим

к0-

----- <г.5)

эа

Применение сопротивления нагрузки Я-а порядка в нутре нч

него сопротивления

лампы

требует высоких напряжений ис­

Область нижпих .частот

Заменив в эквивалентной схеме (см.рис.2.4^)

параллель­

но соединенные

проводимости

и

одной

’

получим схему

несколько

проще

(рис.2.8 ).

®

Для определения коэффициента усиления целесообразно

генератор тока в схеме.изображенной

на(рис.2.8) заменить

генератором напряжения, как это показано на рис. 2.9.

На основании схемы, изображенной

на рис. 2 .9, опреде­

лим напряжение

на

ее выходных зажимах

и г= ' Я;

\

-

R; <

R. U.

jtjC c

UI с

R u .

У j ^

c c<wle:~ s7 >

Имея в

виду,

что

ТГГLo. *Re.

• R

, и вводя

обозначения

Э 1

U,

SB-э

К « * ^ Г

1 ♦

Г

ыЧ,,

или

J

к.

К.

(2.6)

1-

где К.

* - S R 3

’ а %

“ постоянная времени рео­

статного

каскада

нижних частот.

-

96 -

К

-

к .

(2 .7 )

a rc w

о

- 4 -

(2 . 8 )

со<1.

Здесь фазовый сдвиг на 180°

, обусловленный

пампой, на­

определяется

выражением

К

м " - T t 7 ' V ‘ *

’

(2-9)

откуда

ю

■1

Нижняя и верхняя граничные частоты

со определяются на

уровне

J k -

,т .е . К и<сО„) «

или

М н(сан ) = у Т .

Тогда

V a - к Т

Откуда

нижняя граничная частота

cau

оудет

равна

со.

1

или

£ _ 0.159

( 2 . ю ;

Н ^

■и"

и

'Н

- 97

-

стремится

к

нулю, а

фаза ? р -к *§0 ; при повышении же час- •

тоты

К.н

стремится

к значению

коэффициента па средних часта-

тах,

a ip

-

к нулю.

Физически можно объяснить тем, что

с понижением частоты уве­

личивается сопротивление конденсатора Сс

, что приводит

к увеличению напряжения сигнала на

нем и уменьшению выход­

ного напряжения каскада.

По эквивалентной схеме для нижних частот

определим пе- ,

выражение комплексного

коэффициента передачи

т о пу- ;

тем

замены j to

на

Р

определяется изображение по Лапласу ;

К ( Р )

переходной характеристики

.!?(!) . Далее по таблицам

оригиналов операционных изображений (по Лапласу) легко най­

ти переходную

характеристику

= JLiE*.

В соответствии

со сказанным

заменим в выражений

KH( j o ) -

Jo?

о jo> + t

-

98 -

j<tf

на

p

получим"изображение оригинала,г.e .

г,

R o

« 4" Х

’

(2 • I I)

По таблицам

найдем

оригинал, соответствующий

[ 2 4 J

изображению, который представляет собой переходную характе­

ристику

реостатного

наскада

в области больших времен;

v

*

/ 1 > - Кое

•

(2 .1 2 )

Разлагая

в .ряд это соотношение npj Ь « ( О д -f 0,2 )Ъ И

и пренебрегая

всеми членами

ряда,

начиная с 3 -г о , получим

K / u - V - i T - b

(2 -п )

* Н-

В соответствии

с формулой

(2 .1 3 )

спад Д с

вершины импуль­

са

длительностью

Ъи , вызванный влиянием разделительного

конденсатора

С ,

будет

С

с

ъ и

’

<2.1Д)

т .е . спад импульса

прямопропорционален длительности

импуль-

са и обратно йропорционален постоянной

времени

*1^

.

Задавшись спадом, можно определить величину емкости

разделительного конденсатора по приближенной формуле

С

е

*

~

+ К

)

или

(2 .1 5 )

С с

Ьи

a c r c

'

так как

R l a «

Rc