Файл: Лурье Б.Я. Максимизация глубины обратной связи в усилителях.pdf

Б.Я. Лурье

МАКСИМИЗАЦИЯ ГЛУБИНЫ

ОБРАТНОЙ

СВЯЗИ В УСИЛИТЕЛЯХ

ИЗДАТЕЛЬСТВО «СВЯЗЬ» МОСКВА 1973

6Ф2.12

Л86

УДК 621.375

Лурье Б. Я.

Л86 Максимизация глубины обратной свя­ зи р усилителях. М., «Связь», 1973.

176 с. с .ил.

В книге рассматриваются свободные и вынужден* ные колебания в нелинейных системах с глубокой об­ ратной связью. Даются методы и примеры проектирова­ ния усилителей с одноканальной и многоканальной ОС,

,ЛЛЦНОГО ЗА'.а }

ч -з -

Борис Яковлевич Лурье

МАКСИМИЗАЦИЯ ГЛУБИНЫ ОБРАТНОЙ СВЯЗИ В УСИЛИТЕЛЯХ

Редактор В. Л. Черняк

Техн. іредактор К. Г. Маркоч

Художник И. Л. Иванова

Корректор Л. П. Текунова

Сдано в набор 27/1V 1973,г. Подписано в печ. 25/ѴІІ 1973 г. Форм. бум. 60х90/ів<И,0 печ. л. 1.1,0 усл.-п. л. 12,01 уч.-мзд. л. Т-11616 Тираж 6000 экз. Бумага типографская № 2.

Зак. нзд. J5231. Цена 86 коп. Издательство «Связь», Москва-центр, Чистопрудный

бульвар, 2

Типография издательства «Связь» Государственного ко­ митета Совета Министров СССР по делам издательств, полиграфии н книжной торговли

Москва-центр, ул. Кирова, 40. Эак. тип. 128

1

г л а в а

система с одноканальнои связью

1.1. ОСНОВНЫЕ ОПРЕДЕЛЕНИЯ, КОЭФФИЦИЕНТ ПЕРЕДАЧИ, ВХОДНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ

р а в н е н и е з а м ы к а н и я . Структурная схема простейшей ~ системы с одноканальной обратной связью изображена на

рис. 1.1а. Четырехполюсники с коэффициентами передали K=Ü2/E, § — однонаправленные, Kß = T — возвратное отношение. Предпола-

в) £

ТЕ

Рис. 1.1

гается, что коэффициенты передачи четырехполюсников не зависят от нагрузки, например, если сигналы имеют размерность напряже­ ния, то входные сопротивления четырехполюсников полагаются большими, а выходные — малыми.

В сумматоре складываются входной сигнал с комплексной ам­

плитудой Ui и возвратный ЕКр = ЕТ, последний е переменным'зна­ ком (см. рис. 1.1) — зачерненный сектор сумматора. Комплексная амплитуда сигнала на входе усилителя

—возвратная разность или глубина обратной связи.

—4 —

второго, но фаза второго больше фазы первого), то следует при­ нять ее положительной, воспользоваться диаграммой и затем из­ менить знак фазы криволинейных координат.

А,

неп

1,5

1

0,5

ч>, град

иметь различные величины. Можно, однако, 'Считать, что эти со­ противления присоединены параллельно входу и выходу усилите­ ля, имеющего беоконечно большие входное и выходное сопротивле­ ния, и, поскольку эти сопротивления пассивны-,- относить их к пас­ сивной цепи ß. При этом собственно усилитель полностью характе­

ризуется крутизной характеристики Wl3=l/JE3.

— 6 —

При разрыве проводов, идущих ко входу или от выхода усили­ теля, система с обратной связью обращается в пассивную ß-цепь; очевидно, того же можно достичь и обращением в нуль величины Ш4з, т. е. выключением усилителя.

ми) Z', Z", равными вход­

ному сопротивлению і(матрице) остальной части ß-цепи.

При этом возвратное отношение Т, измеряемое как отношение

равно величине, измеренной по схеме рис. 1.5, так как оно и в том, и в другом случае является произведением величин коэффициентов передачи усилителя и участков цепи ß, только в различной после­ довательности.

Если цепь обратной связи разрывается только для того, чтобы измерить Т, то включение двухполюсника Z' излишне, так как он •шунтирован источником £ 5. Таким образом, при измерении возврат­ ного отношения можно разрывать петлю обратной связи в любом месте, но выход петли необходимо нагрузить на двухполюсник с сопротивлением, равным сопротивлению входа петли.

При замкнутой цепи обратной связи в силу линейности цепи на­

пряжение Ѵ3 можно представить суммой напряжений, вызванных раздельно действующими независимым источником сигнала, и вы­ ходом усилителя, который при включенном усилителе также явля­ ется источником сигнала. Независимый источник вызывает на вхо­

де напряжение U3, а выход усилителя создает на его входе напря­ жение —Ü3T. Таким образом U3= 0 3—Ü3T, т. е. Ü3(T + t) = L/y

— 7 —