Файл: Курганов Р.А. Прогнозирование наклонного рассеивания радиоволн метеорными ионизациями.pdf

U\ -гх-г2

(г, — r2) (1 — cos2 ß-sins Ф)

Т 2

а

4 « /

\ е

/

32и4

G r G 2 - c o s 2

fx

(21)

Зная ao m o , можно

рассчитать

плотность

дифферен­

циального

распределения

длительностей

р(Т)

для

элементарного метеорного потока

d<o, регистрируемого

в объеме

dV = dty-dQ.

Для этого весь диапазон регистрируемых длитель­

ностей разбивается

на

интервалы: 0—0,1—0,2—0,4

максимума ионизации

следа,

находящегося на высоте

homv сигнала,

равного

пороговому уровню. Для отра­

жения от следов

с такой

электронной

плотностью

время превышения

порогового уровня

ТА

= 0

и диапа­

зон высот, при отражении в пределах

которого

отраженный сигнал выше порогового уровня,

Для o.mv > aomv

сигнал с

длительностью

превыше­

ния порогового уровня ТА^0

будет

создаваться при

отражении от следов с зеркальной

точкой, находя­

щейся на удалении до + AhlroЫі2Т0

от высоты мак­

симальной ионизации

следа hmv,

лежащей

в диапазоне

высот от /іІТ0{а.тѵ)

до

hm){amv),

причем

А ш — А2 Л ) =

= ДЛП) по определению.

Значения

hiT0,

Іі2Т0

определяются

методом после­

довательных

приближений, для чего

вычисляется ве­

Если

принять Герлофсонское

распределение

элек­

тронной

плотности

вдоль

следа, то электронная

плот­

ность в точке отражения

на высоте

hmv

+ àhA

будет

_

_9_

А

.

Л

При а,,

, д / ,

< а,0,

т. е.

критической

электронной

тѵ

А

объема

плотности для данного элемента

at 0 =

7,5-1013-exp

"тѵ+

AhA

ЗА2

sec2

Ф

Wrh

+ ДЛ

п,тѵ

+ à"A

7V = х -In

• exp

X2

-sec2 Ф

При

а. ть

А > ac0 след

в точке

отражения — пере­

уплотненный

и время превышения

порогового уровня

при

условии

разрушения

следа только

за счет амби­

полярной диффузии

X2 «sec2 Ф

Здесь х„ =

постоянная распада отражения за

D = e x P

Шз

*

4*

51

•сл = 40-ехр

9 6 - ( / * , „ „ + ДЛ А )

н

время превышения

порогового

уровня

уменьшается

до величины Т'„ , определяемой

из

уравнения

Тп

• ехр

по формуле

Тп

2,3 - х„ + Т

дающей

решение

этого

трансцендентного

уравнения

т

с погрешностью менее 20% для значений 0<

< 100 ,

соответствующих

всему

диапазону

in

регистрируемых

на трассах линейных электронных плотностей.

Выше, на основании

анализа

экспериментального

материала, установлено,

что значительная

часть ме­

теорных радиоотражений длительностью

больше 3 сек

является

федингующей. Процентный вклад

числа фе­

дингующих отражений является

в

первом

приближе­

нии функцией длительности отражения

Тп.

/ = 1 -exp[(6.10- 3 -X.sec<£ +

,

+ 0,63). Г ,

-2,2 . }0~2 . X • sec Ф + 1,73

(22)

].

/ = 1

• f <hmv + àhA )

•ехр

X2.sec2<I>

amv

a

\ 0,217

„ о с

Л Л Л

"omv \

0,65—jj-

1

(23)

ці-ения порогового уровня

отражением, часть

которо­

го федингует

T^T'n[(\~f)

+ t.f\.

(24)

Очевидно, что hm

и Л 2 Г о ~ э т о

высоты hmv

+

AhlTÙ

и hmv — Дй2 Г 0 ,

при которых

отраженный

сигнал

имеет

длительность

Г л = 0.

Все вычисленные

в процессе

приближения

значения

ТА

0 являются

полезными,

так как соответствующие

им высоты

hmv

+ àhA

есть

значения h1TA,

h2TA,

а

разность

hXTA

— h2TA,

равная

Тд

до ТА+1.

Тогда часть элементарного потока

час­

тиц с максимальной электронной плотностью amv

соз­

даваемых

следов, отражающая сигналы длительности

от ГА до 7Ѵ,+ 1 , будет

cfyV=Q(aZ 0 ).a|-1 • cos^'Z- sinß-a-*.

{hmv +

ДА « ) ' Д А л

.p(v)

m v

А—à--da-dvde-du.

(25)

cos2 e-si-n2^

v

'

Так как отражающие точки распределены

по высоте

равномерно, а при достаточно малом ДАД можно

счи­

тать

ТА

линейно-зависящей от h, то dN будет равно­

мерно распределено по Т в интервале от TА

до

Г л + 1

и должно

быть занесено в графы таблицы

дифферен­

дов dNk =

— d j V ' g f e

*

для k1 < k < k2,

где kx соответ-

TA + l ~ T

A

табличному значению Th >

ствует наименьшему

> т і п [ Г Л ,

TA+Ï\,

k2

— соответствует

наименьшему

значению

для

kl<k<.k2,

okx = 7\ — min [ГА , Гд-! ],