Файл: Курганов Р.А. Прогнозирование наклонного рассеивания радиоволн метеорными ионизациями.pdf

рости, для которых уменьшается высота сгорания, а, следовательно, величина начального радиуса метеор­ ного следа г0 и множителя ослабления /, определяю­ щего D[>T (рис. 17).

1.2.5.Анализ результатов прогноза и сопоставления

сэкспериментом графиков суточного хода численности и коэффициента заполнения

Так как прогноз средней численности отражений есть последовательное применение ряда аналитических формул, то получаемое в результате прогноза среднее часовое число отражений случайно настолько, на­

ности падающего метеорного потока и скорости метеор­

ных частиц, можно пренебречь. Это значит, в част­ ности, что всем метеорам данного радианта можно при прогнозе приписать одну определенную скорость vt , являющуюся функцией элонгации радианта от апекса,

Следовательно, если плотность распределения ско­

сящая от среднего значения плотности падающего метеорного потока, геометрических и энергетических параметров трассы, являющаяся постоянной для метеоров данного радианта, регистрируемых в преде-

79

е —среднее значение скоростного множителя KN .

Значение скорости, при котором вычисленное значе­ ние АТдг равно KN , и есть скорость vt.

Ю 20 30 АО 50 60 70 80 90 WO но 1°

Рис. 18.

Величина vt практически не зависит от параметров трассы, что подтверждается совпадением графиков зависимости ѵг от е, рассчитанных для трассы МО (рис. 18 ѵтр) и радиолокационного случая (рис. 18 ѵ ) . Зависимость ѵ от элонгации с погрешностью, не превышающей 10%, аналитически аппроксимируется выражением

vt = УГ [29-coss + K362 - 292-sin2e]2 + 124,9. (45)

Вклад метеоров данного радианта и скорости в коэф­ фициент заполнения, обусловленный отражением с пре­ делов объема dty-db, Д^ = C-KN -\-р\ѵ)-Ьѵ, где ïv —

80

соответствующая средняя длительность метеорных радиоотражений, обратно пропорциональная коэффи­ циенту диффузии Dx на характеристической высоте. Последняя является функцией скорости метеорной частицы ввиду зависимости характеристической высоты от скорости hx = 82 + 49 \gv — 4,4-lgao r m ) .

Для фиксированного радианта и элемента объема минимальная регистрируемая электронная плотность постоянна, а следовательно h Dx являются

одномерной функцией скорости. Вклад метеоров всех скоростей данного радианта в коэффициент заполне­ ния, обусловленный отражением с объема dty-dB, фор­ мально также может быть приравнен вкладу метеоров данного радианта одной фиксированной скорости v't, величина которой может быть определена из равенства:

KN -\-р\ю)-Ью = С>К. Произведенные оценки

V

показывают, что значение v't практически не зависит от оіотѵ, изменение которой лишь смещает всю шкалу характеристических высот, соответствующую распре­ делению скоростей метеоров данной элонгации е от апекса. Значения ѵ'іф , вычисленные по [102] для разных элонгации, приведены также на рис. 18. Зависимость г/ф от элонгации радианта с максимальной погреш­ ностью, не превышающей 10%, аппроксимируется в интервале 0 < е < 180° выражением

Для установления степени соответствия результа­ тов, произведенного по методике 1.2.2 прогноза основ­ ных параметров метеорного распространения радиоволн экспериментальным данным, были произведены расчеты суточного и сезонного хода численности и коэффи­ циента заполнения для нескольких экспериментальных метеорных радиотрасс. Была произведена также оценка необходимости учета распределения геоцентрических скоростей метеоров и неравномерности распределения плотности радиантов спорадических метеоров по не­ бесной сфере.

В целях сокращения времени машинного счета исключено интегрирование по распределению ско­ ростей путем замены этого распределения эквивалент­

выше заданной массы по небесной сфере [99]. На гра­ фиках рис. 19 приведены экспериментально измерен­ ные и полученные расчетным путем графики суточного хода коэффициента заполнения для экспериментальной

Гелиоцентрическая скорость всех частиц принята постоянной и равной параболическому пределу ско­ рости г>2 = 42 км/сек, т. е. всем метеорам, радианты которых имеют элонгацию s от апекса, приписана геоцентрическая скорость

V = }/^[29-cos е + К422 — 292 sin2 г]2 + 124,9.

Для данной модели наблюдаются следующие суще­ ственные отклонения результатов расчета от экспери­ ментальных данных: а) искажена форма суточного хода коэффициента заполнения, т. е. время макси­ мума и минимума коэффициента заполнения не соот-

82