Файл: Газиев Э.Г. Механика скальных пород в строительстве.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 24.06.2024
Просмотров: 77
Скачиваний: 0
Ал = (у12ц) Шу + elQ;
ky = (y;i2ii){e% |
+ e3xlx); |
(124) |
А, = (Ѵ.12|і)(вХ + 4Л)-
Пренебрегая изменением плотности воды с изменени ем координат точки, левую часть уравнения (123) можно представить в таком виде:
д (уѵх);дх + д (уѵу);ду + д (уѵг);дг = kx д*р дх* + куд*~р,ду* -|-
+ kß*pд? + (др,Щ(dkx |
дх) + (дрду)(дкуду) |
+ |
+ (др;дг)(дкгдг). |
(125) |
|
Для расшифровки правой |
части уравнения (123) |
следу |
ет знать «уравнение состояния», определяющее поведение жидкости и газа в трещинах, или, иными словами, уста новить термодинамический режим течения. Если пред положить, что режим фильтрационного потока будет изо
термическим, т. е. |
будет |
характеризоваться неизмен |
||
ной |
температурой |
|
|
|
|
|
Т = |
const, |
(126) |
то можно записать |
|
|
|
|
|
|
Ѵ = Ѵо(1 + М . |
(127) |
|
где |
Ѵо — плотность |
воды при атмосферном |
давлении; |
|
|
ß—коэффициент объемного упругого |
расширения |
или сжимаемости воды; р — величина избыточного давления.
Изменение плотности воды во времени будет равно:
dyldt = yof0p/dt. |
(128) |
Объем воздуха, находящегося в пустотах скального массива, будет изменяться с изменением давления, вопервых, вследствие растворения воздуха в воде, и вовторых, вследствие его сжимаемости.
Согласно закону Генри — Дальтона, количество рас творяющегося в воде воздуха может быть определено по зависимости
|
АѴ возд |
; ГѵрѴ,воды> |
(129) |
где |
гу— коэффициент объемной |
растворимости воз |
|
|
духа в воде; |
|
|
82
ѴдоЯы—объем |
воды |
в рассматриваемом |
объеме |
Ѵ0 трещиноватого скального массива, рав |
|||
ный |
|
|
|
|
Ѵ в В Д ы = |
( 1 - а ) я Ѵ 0 . |
(130) |
Учитывая, что по закону Бойля—Мариотта объем сжимаемого воздуха обратно пропорционален давлению, получим
[а0 — /ѵр(1 — а)] Ро = а(р0 -[- р), |
|
(131) |
|
или после преобразования |
|
|
|
а = \Ро (Оо — Гѵр)} [Po + Р (1 — гѵ |
А,)!"1 |
. |
(132) |
где а0 —относительный объем воздуха |
при |
атмосфер |
|
ном давлении р 0 ; |
|
|
|
а— относительный объем воздуха при давлении
Ро+Р-
Допустим в первом приближении, что деформирова ние скального массива происходит в основном вследст вие смыкания трещин, т. е. вследствие изменения объе ма внутренних пустот, где происходит фильтрация воды.
Исходя из этого предположения можно записать
|
|
п = п0-{а1ІМ), |
|
|
|
(133) |
|||
где п — относительный объем |
пустот при |
данном |
нап |
||||||
п0 |
ряженном состоянии скального |
массива; |
|
||||||
— начальный относительный объем |
пустот; |
|
|||||||
а 1 — с у м м а |
главных |
напряжений |
в |
рассматривае |
|||||
|
мой точке массива или первый инвариант тен |
||||||||
|
зора напряжений; |
|
|
|
|
|
|||
M—объемный |
|
модуль |
упругости |
трещиноватого |
|||||
|
скального |
массива. |
|
|
|
|
|
||
Решая теперь правую часть уравнения |
(123), |
полу |
|||||||
чим |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д[у(1 |
— а) я]/а/ = |
(1 — а) п dy,!dt + упд(1 |
— a)dt |
+ |
|||||
|
|
|
Ч Ѵ(1 — a)dn'dt. |
|
|
|
(134) |
||
Учитывая соотношения (127), (128), (132) |
и |
(133), за |
|||||||
пишем |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
д[у(\ |
— a) n],dt |
= |
Yo М - 1 |
ІРо + P 0 -ГѵРо)Г2 1 [ft О — |
|||||
— Оо) + P] [Po + P(l—rv |
Po)l (Mtio — <*') ßdP'dt |
+ |
|
||||||
6* |
|
|
|
|
|
|
|
|
83 |
+ Po (І + ßp) foo + rvPo (1 — flo)] [Mn0 - a1 ) dp;dt —
-(1 + ßp) [Po (1 - a0) + P\ [Po + P (1 - ^Po)l dol№\. (135)
Приравнивая правые части уравнений (125) и (135), получим
kxd2p,'dx2 + kyd2Pl'dy* |
+ kzd2pdz2 |
+ |
(др'дх) (dkjdx) |
-f |
||||||
+ |
(dp/dy) (dtyty) + |
(öp/&) (дЛг/дг) = то M~l |
[р0 + |
|
||||||
|
+ |
p(\~rv |
Po)]- 2 |
I [Po (1 - flo) |
+ |
P] fPo + |
P (1 |
- |
||
|
- |
TV Po)] {Mn0 - |
o1 ) ß öp/Й + |
Po (1 + |
ßp) [flo + |
|
||||
+ |
rv |
Po (1 - |
a0)] [Mn0 |
- |
a1 j dp/Ä - |
(1 + |
ßp) [po (1 |
- |
||
|
|
- f l o ) |
+ P] [p0 + |
p ( l - > V P o ) ] d a > } . |
|
(136) |
Это и есть общее дифференциальное уравнение движе ния фильтрующейся воды через трещиноватый скальный массив. Оно показывает, что при резком изменении внешних условий или общего напряженного состояния массива внутри него произойдет возрастание давления в трещинах, что может привести к резкому снижению не сущей способности массива и его устойчивости.
Как показали исследования и наблюдения, фильтра ционный поток часто движется не по всему поперечному сечению трещины, а лишь по образованным им в трещи не или ее заполнителе каналам. В результате вместо сплошного фильтрационного потока образуется разветв ленная сеть «ручейков», пронизывающая весь скальный массив. Это явление было зафиксировано при исследо ваниях водопроницаемости основания арочной плотины Рапель ( # = 1 0 7 ж) в Чили [65].
В этом случае весьма сложно рассчитать фильтраци онный поток и, что еще более важно, весьма трудно его дренировать. Сеть дренажных скважин в этих условиях может оказаться практически неэффективной.
8. Естественное напряженное состояние
скального массива
При строительстве на скальном основании и особен но при строительстве подземных сооружений в скале не обходимо учитывать естественное напряженное состоя ние скального массива, так как поведение породы на глу-
84
бине, а также ее прочность и деформативность в значи тельной степени определяются величиной и направлени ем существующего тензора напряжений. Достаточно от метить, что скальные породы, характеризующиеся в обычных условиях хрупким поведением, при напряже ниях около 1000 кгс/см2 становятся пластичными.
Естественное сжатие горных пород увеличивается с глубиной и придает скальным массивам такие механиче ские свойства, которые являются решающими для прак тического их использования.
Первая гипотеза о распределении напряжений по глубине скального массива была выдвинута швейцарс ким геологом Альбертом Геймом в 1878 г. Он предполо
жил, что напряжения по глубине скального |
массива рас |
|||||
пределяются по гидростатическому закону, г. е. |
|
|||||
|
а г |
= ств = |
Ус Н, |
|
(137) |
|
где |
а г и а„— горизонтальное |
и |
вертикальное |
напря |
||
|
жения в массиве; |
|
|
|
||
|
Ѵс — объемный вес горной породы; |
|
||||
|
H—глубина |
рассматриваемой |
точки |
скаль |
||
|
ного массива |
от дневной |
поверхности. |
|||
|
Однако инженерная |
практика |
не подтвердила |
этой |
||
гипотезы. |
|
|
|
|
|
|
|
Второй гипотезой было предположение о распределе |
|||||
нии напряжений в горной породе, как в упругой |
среде: |
|||||
|
0 г = |
ц ( 1 - ц Г Ч , |
|
(138) |
где ц—коэффициент Пуассона для горной породы. Многочисленные исследования, проведенные в раз
личных скальных породах, дают основание заключить, что и эта гипотеза не подтверждается на практике, не говоря уже о том, что всегда довольно трудно оценить коэффициент Пуассона для трещиноватого скального массива.
Не выдвигая никаких гипотез, можно в общем виде записать
оГ=*коя, |
(139) |
где k — коэффициент бокового давления, величина кото рого может изменяться в весьма широких пределах в за висимости от локальных условий. Она может быть как меньше единицы, так и значительно превосходить ее [5, 70, 79].
85
Интересные исследования по выявлению влияния ис тории загружения на формирование напряженного со стояния и, в частности, на величину коэффициента k для
песков и глин были проведены в университете |
Иллиной |
||||||||||||
са в 1961 —1962 гг. В специальной лабораторной |
установ |
||||||||||||
ке грунт сначала |
медленно |
загружали |
до весьма боль |
||||||||||
ших вертикальных давлений — около 175 кгс/см2, |
а затем |
||||||||||||
|
|
|
|
медленно |
|
разгружали. |
В |
||||||
|
|
|
|
процессе |
всего |
|
эксперимен |
||||||
|
|
|
|
та |
вели |
|
замеры |
|
величины |
||||
|
|
|
|
коэффициента k. При нагру- |
|||||||||
|
|
|
|
жении величина |
коэффици |
||||||||
|
|
|
|
ента k была почти постоян |
|||||||||
|
|
|
|
ной: 0,35—0,45 для песка и |
|||||||||
|
|
|
|
0,4—0,7 для глин в зависи |
|||||||||
|
|
|
|
мости от их физических ха |
|||||||||
|
|
|
|
рактеристик. При разгрузке |
|||||||||
|
|
|
|
же |
было |
обнаружено, |
что |
||||||
|
|
|
|
результирующее |
|
|
горизон |
||||||
|
|
|
|
тальное |
напряжение |
в грун |
|||||||
|
|
|
|
те |
превышает |
вертикальное |
|||||||
|
|
|
|
и величина |
коэффициента k |
||||||||
|
|
|
|
быстро |
превосходит |
едини |
|||||||
|
|
|
|
цу, достигая |
значений |
2— |
|||||||
|
|
|
|
2,5 и более при стремлении |
|||||||||
Рис. |
44. Схема расположе |
вертикальных |
|
напряжений |
|||||||||
к нулю. Такой |
процесс |
соз |
|||||||||||
ния |
тектонического |
сброса |
дания |
горизонтальных |
на |
||||||||
вблизи подземного |
машин |
пряжений |
может |
|
происхо |
||||||||
|
ного |
зала |
|
|
|||||||||
/ — машинный |
зал; 2 — тектони |
дить в осадочных |
|
породах. |
|||||||||
ческий |
сброс; 3—места |
замеров |
|
Необходимо иметь в виду, |
|||||||||
|
|
|
|
что |
формирование |
напря |
женного состояния в массиве горной породы связано не только с его собственным весом и историей загружения, но и с историей тектонических подвижек, происходивших в прошлом.
Весьма показательными в этом отношении являются результаты замеров естественных напряжений в скаль ном массиве по обе стороны от крупного тектонического сброса в районе расположения подземного машинного зала ГЭС Пикотэ в Португалии [71] (рис. 44). С обеих сторон замеренные величины вертикальных напряжений превысили величину, рассчитанную по глубине заложе ния (19,6 кгс/см2), причем если с низовой стороны сбро-
86