Файл: Соловьев Е.М. Судовые энергетические установки, вспомогательные и промысловые механизмы учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 27.06.2024
Просмотров: 87
Скачиваний: 1
Так как в диаграмме Т — 5 площади изображают количество теплоты, участвующей в процессе, то легко установить, что площадь ОА0АаО представляет энтальпию жидкости, которая обозначается буквой і' и является теплотой, идущей на нагревание 1 кг воды от 0°С до температуры кипения. Площадь аАВЬа — теплота паро образования; она представляет собой количество теплоты, которое расходуется на превращение 1 кг кипящей воды в сухой насыщен ный пар и обозначается буквой г. Площадь ЬВСсЬ — теплота, затра
ченная на перегрев сухого насыщенного пара — обозначается |
бук |
||||
вой qn. |
|
|
|
|
|
Энтальпия сухого насыщенного пара составляет |
|
|
|||
|
і" = V - j - г. |
|
|
|
|
Энтальпия перегретого пара |
|
|
|
|
|
|
і = і" |
|
|
|
|
Таблицы и диаграмма і — s |
для водяного пара. Несмотря на то, |
||||
что диаграмма Т — 5 |
наглядно |
представляет |
процесс парообразо |
||
|
|
вания и может служить для |
|||
|
|
изображения |
изменений |
со |
|
|
|
стояния пара, |
использование |
||
|
|
этой диаграммы для реше |
|||
|
|
ния различных практических |
|||
|
|
задач неудобно, так как |
|||
|
|
определение количества теп |
|||
|
|
лоты связано с вычислением |
|||
|
|
площадей. |
|
|
|
|
|
Для |
практических целей |
||
|
|
удобнее |
пользоваться |
таб |
|
|
|
лицами |
водяного пара |
или |
|
|
|
диаграммой с координатами |
|||
Рис. 18. Принципиальная |
схема, диаграммы энтропия — энтальпия, назы |
||||
і—s. |
|
ваемой сокращенно диаграм |
|||
|
|
мой і — s. |
|
|
|
В таблицах водяного пара приводятся числовые значения основ |
ных параметров t, р, v, і, s, определенные опытным путем или вычисленные на основании теоретических исследований. Таблицы составлены для сухого насыщенного пара и воды и для перегре того пара. В первой колонке таблицы даются значения давлений р, расположенные в порядке их возрастания, в последующих колон
ках— остальные параметры состояния |
при соответствующих дав |
|||||||||
лениях. |
|
|
|
|
і — s |
|
|
|
|
|
Принципиальная |
схема диаграммы |
показана |
на |
рис. |
18. |
|||||
Примерно посредине диаграммы проходит жирная |
линия — погра |
|||||||||
ничная |
кривая (х = 1), |
которая |
делит диаграмму |
на |
две |
области: |
||||
верхнюю — перегретого |
пара и |
нижнюю — насыщенного пара. |
..., |
|||||||
На |
диаграмме |
изображаются: изобары |
(0,01, |
..., |
0,1, |
10 МПа), которые в области влажного пара представляют собой прямые наклонные линии, а в области перегретого пара — подни-
34
мающиеся вверх кривые; изотермы (50, |
150, ..., 400° |
С) — |
кривые, имеющие некоторую выпуклость (в области влажного |
пара |
они совпадают с изобарами, так как каждому давлению насыще ния соответствует определенная температура); линии одинаковой сухости (х), расположенные в области влажного пара. Кроме этих линий на диаграмму і — s иногда наносят изохоры (ѵ), которые идут в том же направлении, что и изобары, но более круто. Для ясности изохоры изображают штриховыми линиями.
Чтобы по диаграмме найти, например, теплосодержание сухого насыщенного пара при давлении р = 2 МПа, вначале ищем кривую постоянного давления, помеченную этим числом, затем находим
точку пересечения ее с пограничной |
кривой (точка А). |
Точку А, |
|||||||||
как показано штриховой линией, проек |
|
|
|
||||||||
тируем на вертикальную ось и находим |
|
|
|
||||||||
искомое теплосодержание: 2800 кДж/кг. |
|
|
|
||||||||
Схема паросиловой установки. Упро |
|
|
|
||||||||
щенная |
принципиальная |
схема пароси |
|
|
|
||||||
ловой установки изображена на рис. 19. |
|
|
|
||||||||
В паровом котле 1 происходит |
нагрева |
|
|
|
|||||||
ние воды до температуры кипения, а за |
|
|
|
||||||||
тем парообразование. Из парового кот |
|
|
|
||||||||
ла влажный насыщенный |
пар |
направ |
|
|
|
||||||
ляется в пароперегреватель 2, где вна |
|
|
|
||||||||
чале |
подсушивается |
до степени сухости |
|
|
|
||||||
х = |
1, а |
затем перегревается. |
Получен |
|
|
|
|||||
ный перегретый пар |
по соединительному |
Рис. 19. |
Схема |
паросиловой |
|||||||
паропроводу 3 поступает в паровой дви |
|||||||||||
|
установки. |
||||||||||
гатель (паровую машину или |
турбину) |
|
|
|
|||||||
4, где |
происходит |
его |
расширение |
и |
|
р а б о т у , иду |
|||||
п р е в р а щ е н и е т е п л о т ы |
в м е х а н и ч е с к у ю |
||||||||||
щую на гребной винт. |
|
|
|
|
|
|
|
||||
Отработавший в машине или турбине пар поступает в специаль |
|||||||||||
ное |
устройство — конденсатор 5, где |
конденсируется (сжижается) |
путем отнятия от него тепла при соприкосновении с охлаждающей водой, подаваемой циркуляционным насосом 9. В результате кон денсации пара получается конденсат (вода), который специальным конденсатным насосом 6 подается в питательный бак 7, а оттуда питательным насосом 8 — в котел.
Цикл Ренкина. Цикл Ренкина является основным для пароси ловых установок.
Рассмотренная ранее паросиловая установка работает по циклу Ренкина, а сам цикл Ренкина в диаграмме Т — 5 изображен на рис. 20. Основные процессы здесь: а—b — нагрев воды в паровом котле до температуры насыщения; b—с — парообразование; с—d — перегрев пара; d—е — адиабатное расширение пара в паровом дви гателе; е—а — конденсация пара в конденсаторе.
Термический к. п. д. цикла Ренкина оценивает экономичность паросиловой установки; он показывает, какое количество теплоты в паросиловой установке может быть превращено в механическую
2* |
35 |
работу. Обозначается этот к. п. д. буквой -ц с индексом t и опре деляется по формуле
где н — энтальпия |
пара, поступающего в |
машину или |
турбину; |
|||
h — энтальпия пара |
на |
выходе из |
машины |
или турбины при по |
||
ступлении его в конденсатор; і'2— энтальпия конденсата. |
|
|||||
Термический к. п. д. цикла Ренкина составляет примерно 0,4. Это |
||||||
значит, |
что только 40% |
теплоты может быть превращено в меха |
||||
|
|
|
|
ническую работу. В действи |
||
|
|
|
|
тельности при работе паро |
||
|
|
|
|
силовой установки |
возника |
|
|
|
|
|
ет ряд дополнительных теп |
||
|
|
|
|
ловых потерь, в результате |
||
|
|
|
|
чего ее к. п.д. еще меньше, |
||
|
|
|
|
чем к.п.д. цикла Ренкина |
||
|
|
|
|
(0,15—0,30). |
|
|
|
|
|
|
Одной из основных ха |
||
|
|
|
|
рактеристик работы пароси |
||
|
|
|
|
ловой |
установки |
служит |
|
|
|
|
удельный расход пара. Он |
||
|
|
|
|
обозначается буквой d и по |
||
|
|
|
|
казывает, какое количество |
||
|
|
|
|
пара (в кг) расходуется па |
||
Рис. 20. |
Цикл Ренкина |
в диаграмме Т—S. |
росиловой установкой в час |
|||
|
|
|
|
для |
создания |
мощности |
1 кВт (1 л. с.).
Удельный расход пара паросиловой установки определяется по формуле
d—7——7- кг/(кВт-ч),
іі — г2
где іі и і2в кДж/кг, или
1 |
632 |
,. |
. |
а = -----7 |
кг/(л. с-ч), |
h — h
где іі и г2 в ккал/кг.
Способы повышения экономичности цикла паросиловой уста новки. Теоретическими исследованиями установлено, что термиче ский к. п. д. цикла паросиловой установки увеличивается:
—с повышением давления пара, поступающего в паровой дви гатель;
—с уменьшением давления в конденсаторе;
—с повышением температуры перегретого пара.
Увеличение давления пара влечет за собой повышение темпе ратуры его перегрева. При высокой же температуре перегретого пара детали турбин разрушаются, и их необходимо изготовлять из дорогостоящих жаропрочных сплавов. Поэтому в паросиловых
36
установках, работающих на паре высокого давления, предусмот рено следующее. Пар с несколько пониженной температурой по ступает в турбину высокого давления, где расширяется и совер
шает работу, оттуда подается на повторный перегрев, а |
затем |
в турбину низкого давления. |
с п о |
Цикл такой паросиловой установки называется ц и к л о м |
|
в т о р н ы м п р о м е ж у т о ч н ы м п е р е г р е в о м па ра . |
|
Экономичность паросиловой установки увеличивают также пу тем применения регенеративного и теплофикационного циклов.
В р е г е н е р а т и в н о м ( т е п л о в о з в р а т н о м ) ц и к л е от машины или' турбины отбирается пар для подогрева воды, посту пающей в котел, в результате чего уменьшается расход топлива на получение пара, а следовательно, повышается экономичность цикла. При осуществлении т е п л о ф и к а ц и о н н о г о ц и к л а увеличи вается давление в конденсаторе, следовательно, повышается конеч ная температура пара, который теперь не отдает бесполезно свою теплоту в конденсаторе, а поступает на нагревание отопительных приборов или на технологические нужды. При этих условиях уста новка будет давать не только энергию для привода гребного винта или электрогенератора, но и теплоту.
§ 7. Истечение и дросселирование газов и паров
Общие сведения. Истечение — это процесс непрерывного дви жения газа или пара по каналу изменяющегося сечения. При исте чении газа или пара меняются основные параметры его состояния. Для осуществления процесса истечения в теплотехнике применяют короткие участки трубопроводов — специальные насадки.
Насадки, в которых потенциальная энергия протекающего по ним газа преобразуется в кинетическую, называются с о п л а ми . При проходе через сопла скорость газа увеличивается. Если к на садке подводится газ с большой скоростью, может происходить обратный процесс, при котором скорость газа по мере движения по насадке уменьшается, т. е. кинетическая энергия преобразуется
в потенциальную. Такие насадки |
называют |
д и ф ф у з о р а м и . |
||
Диффузоры широко применяются в струйных |
насосах, а |
сопла — |
||
в паровых и газовых турбинах. |
и; |
расширяющимися. |
С у ж и |
|
Сопла бывают суживающимися |
||||
в а ю щ е е с я с о п л о — это насадка, |
поперечное сечение |
которой |
постепенно уменьшается от входа к выходу, (рис. 21). Если к вы ходному концу суживающегося сопла прибавить плавно расши
ряющуюся часть, получится р а с ш и р я ю щ е е с я |
с о п л о (рис.22). |
Процесс истечения в суживающемся сопле. |
Пусть через сопло |
(рис. 21), во входном сечении которого / — / поддерживаются по стоянные параметры газа ри щ, 7\, протекает газ в пространство, где также все время поддерживаются постоянными давление р2, температура Тг и удельный объем ѵ2, причем давление на входе рі больше давления на выходе р2.
37
Так как струя газа, протекающего через сопло, неразрывна, то в единицу времени через любое сечение сопла проходит одинаковое количество газа. Следовательно, при проходе газа через малое се чение скорость его увеличивается, а при проходе через большое сечение — уменьшается. Давление же будет изменяться обратно изменению скорости, т. е. чем больше скорость, тем меньше дав ление, и наоборот.
Таким образом, по мере протекания газа через суживающееся сопло его давление быстро падает, а скорость увеличивается, т. е. газ расширяется и удельный объем его растет. В узком выходном
сечении II—II д а в л е н и е |
достигает наименьшего значения и на |
|
зывается к р и т и ч е с к и м |
(рКр), с к о р о с т ь |
же становится наи |
большей и тоже называется |
к р и т и ч е с к о й |
(скр) • |
PiMJi I ' |
И |
^ ■ |
" ' Т г .......... |
|
И Л Л |
Рис. 21. Суживающееся |
Рис. 22. Расширяющееся сопло. |
сопло. |
|
До каких пор будет падать давление и увеличиваться скорость? Могут ли эти величины изменяться беспредельно?
Измерения показали, что для большинства газов и паров крити ческое давление составляет примерно половину давления на входе
в сопло: |
„ - |
|
Ркр^О.5/?!. |
Другими словами, при проходе газа (пара) через суживающееся сопло давление его не может »упасть меньше чем в два раза. На пример, если давление пара на входе в суживающееся сопло со ставляет 1,0 МПа, то на выходе оно не может быть ниже 0,5 МПа. Из примера видно, что на создание скорости в суживающемся сопле расходуется лишь часть энергии, соответствующая половине располагаемого давления, а вторая часть затрачивается на созда ние завихренного потока после сопла. Таким образом, вторая часть энергии расходуется бесполезно; ее нельзя, например, направить на лопатки турбины для совершения работы.
Критическая скорость определяется по формуле
скр —44,8 ]/"гх — і3 м/с,
где I в кДж/кг. |
|
|
Критическая |
скорость равна скорости распространения |
звука |
в данной среде |
при давлении, равном критическому (сКр = |
450-1- |
-Ь550 м/с). |
|
|
38