ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 04.07.2024
Просмотров: 102
Скачиваний: 0
А К А Д Е М И Я Н А У К У З С С Р
И Н С Т И Т У Т Я Д Е Р Н О Й Ф и з.и к и
Э.А. ЗАПАРОВ, Ю. Н. КОБЛИК,
Б.С. МАЗИТОВ, Г. А. РАДЮК
ПРЯМЫЕ РЕАКЦИИ И ИЗОМЕРНЫЕ
ПЕРЕХОДЫ
ИЗДАТЕЛЬСТВО . Ф А Н ' УЗБЕКСКОЙ ССР
Т а ш к е н т —1973
Э. А. 3 а п а р о в, Ю. Н. К о б л и к , Б. С. М а з и т о в , Г. А. Р а д ю к. Прямые реакции и изомерные переходы. Таш кент, Изд-во «Фан» УзССР, .1973, Рис.—35, табл.—7, библ.—
109 |
назв., стр,—152. |
|
|
В |
монографиирассматриваются результаты оригиналь |
||
ных |
исследований по |
реакциям подхвата |
нейтронов при |
бомбардировке легких |
ядер протонами |
средних энергий, |
обсуждаются эксперименты по изучению структуры ядер с
помощью |
неупругого резонансного |
рассеяния улучей |
и |
||||
приводятся |
данные |
исследований |
многоканального |
магнит |
|||
ного |
анализатора |
заряженных |
продуктов ядерных |
реакций |
|||
типа |
«апельсин». |
|
|
|
|
|
|
Монография предназначена |
для |
специалистов, |
работа |
||||
ющих |
в области |
ядерной физики. |
|
|
|
Ответственный |
редактор |
канд. физ.-мат. наук |
Ю. Н. ТАЛАНИН |
3 |
0237 - н з ; Л |
355 (06)—73 |
П Р Е Д И С Л О В И Е
Изучение взаимодействия у-излучения и протонов с ядрами может дать значительную информацию о структуре ядер и меха низме реакций. Взаимодействие с ядрами у-лучей, энергия кото рых меньше энергии образования фотоядѳрных реакций, склады
вается из различных процессов упругого рассеяния, таких |
как |
|
томсоновское, дельбруковское |
рассеяние, рассеяние на |
мезон- |
ном облаке, окружающем ядро, |
и неупругого резонансного рас |
сеяния квантов. Для исследования структуры ядер существенен по
следний вид взаимодействия, коода падающий |
на ядро |
квант |
|
вызывает резонаяюное возбуждение одного из |
его |
энергетиче |
|
ских состояний, высвечиваясь с которого, ядро |
может |
испустить |
|
один или несколько квантов меньшей энергии. |
Процесс |
зависит |
от характеристик «входного» и «выходного» каналов реакции—
неупругого резонансного рассеяния у-лучей. При |
бомбардировке |
||
ядер протонами средних энергий могут протекать |
различные |
||
реакции, такие как упругое и неупругое рассеяние, |
(р, |
п) -реакция, |
|
реакция типа (р, d) и другие. Среди |
большого класса |
взаимодей |
|
ствий протонов с ядрами существует |
специфический тип реакций, |
||
в которых происходит непосредственный переход |
от |
начального |
состояния к конечному с возбуждением лишь некоторых простых степеней свободы ядер мишени.
Это — прямые ядерные реакции с передачей нуклона, харак терные своими осциллирующими, быстро спадающими с увеличе
нием угла |
распределениями |
вылетающих частиц; |
такие |
реакции |
|||
с заметной вероятностью приводят к образованию |
выделенных |
||||||
состояний |
конечного |
ядра. |
|
|
|
|
|
Примерами реакций такого типа являются хорошо известные |
|||||||
реакции |
срыва (d, р) |
и слабо |
изученные, тяжелые |
в |
эксперимен |
||
тальном |
отношении |
реакции |
подхвата (р, d). В |
этих |
реакциях |
возбуждаются различные типы уровней, поскольку с наибольшей вероятностью будут проявляться состояния, отвечающие мини мальной перестройке ядра мишени. Поэтому в реакциях срыва будут преимущественно образовываться уровни с конфигурацией остов плюс нуклон — одночастичные состояния, а в реакции под хвата будут возникать уровни с конфигурацией остов минус нук лон — дырочіные состояния.
В первой главе подробно рассматривается |
неулругое |
резо |
|||
нансное рассеяние |
как метод |
исследования |
|
структуры |
ядра и |
обсуждается исследование ядер, |
обладающих |
изомерными состо |
|||
яниями; приводится |
значительный материал |
по сечениям |
фото- |
||
возбуждения, ширинам активационных уровней и т. д. |
|
||||
Вторая глава посвящена исследованию реакции подхвата |
|||||
нейтрона при бомбардировке легких ядер |
|
дротанами |
средних |
||
энергий; интерпретация экспериментальных |
данных осуществля |
||||
ется с помощью метода искаженных волн. |
|
|
|
||
В последней, третьей главе описываются |
характеристики мно |
гоканального магнитного анализатора типа «апельсин» отечест венного производства, предназначенного для изучения продуктов ядерных реакций и обладающего высокими эксплуатационными качествами.
Большинство разделов нами изложено с учетом, в первую оче редь, интересов физиков-экспериментаторов, поэтому вопросы тео рии рассмотрены лишь в пределах, необходимых для понимания особенностей эксперимента и анализа эмпирических данных.
Г ла в а I
Ф О Т О В О З Б У Ж Д Е Н И Е И З О М Е Р О В В Я Д Р А Х
§ 1. |
В з а и м о д е й с т в и е |
f - к в а н т о в с ядрами |
|
При исследовании ядерных |
реакций |
в диапазоне средних и |
|
низких энергий |
большое значение имеет |
изучение у-излучения, |
сопровождающего эти реакции. При малых энергиях возбуждения, близких « энергии связи нуклона в ядре, испускание у-излучения преобладает над другими процессами. С ростом энергии возбуж
дения |
радиационная ширина становится |
гораздо меньше нук- |
|
логаных |
ширин и поэтому превалирующим |
процессом |
является |
испускание частиц. Но после испускания частиц ядро часто ока зывается в возбужденном состоянии, которое переходит в основ ное, излучая у-нванты.
В фотоядерных реакциях у-лучи испускаются при упругих и неупругих процессах, если энергия первичного у-излучения н е превышает значительно энергию связи «уклона в ядре. С повы
шением энергии у-квантов преобладают |
реакции |
типа (у, п), |
(у, р) и т. д. |
|
|
Теория взаимодействия у-излучения с |
ядрами |
разработана |
полнее и последовательнее, чем теория сильных взаимодействий.
Однако экспериментов поставлено |
гораздо меньше |
по сравнению |
|
с исследованием взаимодействия |
нуклонов |
(или |
нуклонных ас |
социаций) с ядрами, главным образом, из-за |
отсутствия регули |
руемых монохроматических источников у-излучения. В экспери ментах используется тормозное излучение со сплошным спектром от ускоренных электронов или у-излучение с линейчатым спект ром, сопровождающее распад ядер или возникающее в ядерных реакциях.
При низких энергиях (до 3 Мэв) основными видами взаимо действия у-излучения с ядрами являются томсоногаское, резонанс
ное, дельбруковское рассеяния и образование |
пар |
в поле ядра. |
||
Возможна также реакция (у, |
п) на |
бериллии |
и дейтерии. |
|
Дельбруковское рассеяние, |
или |
упругое |
рассеяние фотонов |
|
статическим электрическим полем ядра, можно |
рассматривать |
|||
аналогично рассеянию света на свете, т. е. включая виртуальный |
процесс образования и аннигиляции пар в поле ядра. Точные рас
четы, сечений дельбрукоиского |
рассеяния для произвольных |
уг |
|
лов |
отсутствуют. Теоретические |
оценки величины сечений сдела |
|
ны |
только для углов рассеяния»0°. Дельбруковское рассеяние |
||
|
|
V |
5 |
проявляется лишь в экспериментах с тяжелыми ядрами и высо
кими энергиями (более 10 |
Мэв). |
|
|
|
|
|
|
||
При очень низких энергиях взаимодействие |
Y " I K B a ' H T O l B |
с |
п о л " |
||||||
ным зарядом ядра, так |
называемое ядерное |
томсоновское |
рассе |
||||||
яние, имеет электрическую дипольную природу |
и |
подобно |
дель- |
||||||
бруковскому |
является |
потенциальным |
упругим |
рассеянием. |
Ког |
||||
да энергия |
у - к в а и т 0 , в |
достигает величины |
энергии |
первого |
|
воз |
|||
бужденного |
уровня, может |
произойти |
разрыв |
внутренних |
связей |
||||
в ядре и возбуждение |
индивидуальных |
нуклонных |
уровіней. |
На |
перівом возбужденном уровне возможно лишь упругое рассеяние фотонов. С увеличением энергии укваінтов возбуждаются выше лежащие уровни, причем помимо упругого на них может наблю даться и неупругое резонансное рассеяние с переходом на ниже
лежащие возбужденные уровни. В этом |
случае ветвление |
распада |
с какого-либо уровня характеризуется |
величиной Г( = |
wfi—пар |
циальной шириной перехода, пропорциональной вероятности w данного (перехода (под Г везде подразумевается радиационная ширина). Если при разрядке уровня наблюдается явление внут ренней конверсии "у-лучей, то
Г = Г ( 1 + а ) ,
где Г — ширина"перехода, обусловленного испусканием 7-лучей;
а— полный коэффициент внутренней конверсии.
Сечение резонансного поглощения -(-квантов на одном изоли рованном уровне определяется формулой Брейта — Вигнера
здесь Jb и JQ — спины возбужденного и основного состояний соответственно;
л — длина волны фотона.
Ширина перехода на основное состояние Г 0 зависит от свойств только возбужденного и основного состояний. Полная ширина Г равна сумме всех парциальных ширин и зависит от свойств всех состояний, лежащих между исследуемым и основным: Г = ЕГ^ следовательно, сечение поглощения ап (Е) также зависит от свойств всех этих состояний. Интегральное сечение резонансного погло щения для заданного уровня зависит лишь от ширины перехода на основное состояние и от энергии падающего фотона:
1 ° . < ^ = |
ОТТГ.- |
(,.2) |
В отличие от других видов когерентного рассеяния как уп ругое, так и неупругое резонансное рассеяния возможны, когда проявляются дискретные свойства ядра. Поэтому интересно деталь но, рассмотреть явление неупругого резонансного рассеяния и
связанных с ним процессов как метод исследования" динамиче ских свойств ядра, выяснить, насколько оно -пригодно для полу чения спектроскопической информации. Наконец, на примере не четно-четных и четно-нечетных стабильных ядер, обладающих изо мерным возбужденным состоянием, можно показать ' преимуще ства и особенности метода неупругого резонансного рассеяния в исследовании дискретных характеристик ядра для получения данных о механизме реакции, сопровождающейся испусканием
у-лучей малой и средней энергии.
Вэтой главе исследуется интегральное"сечение резонансного поглощения и сечение иеупругого резонансного рассеяния. Изпер^ вого извлекается информация о парциальных ширинах - уровней
относительно |
перехода |
в |
основное |
|
состояние, а ' и з второго—о |
|||
соотношениях |
парциальных и полных ширин уровней.' |
-Сечение |
||||||
неупругого резонансного |
рассеяния |
определяется |
для |
случая, |
||||
когда образуется ядро в изомерном состоянии.- |
|
|
||||||
§ 2. Г а м м а - а к т и в а ц и я изомерных |
с о с т о я н и й |
я д е р |
||||||
Первые эксперименты по возбуждению изомерных состояний |
||||||||
стабильных |
яд-ер с помощью электромагиитиогр излучения отно |
|||||||
сятся к 1939 |
г., когда |
Гольдхабер, |
Хилл и - Сц-илл ард,. [68] попыта |
|||||
лись получить изомерное |
состояние |
1 |
l 5 m In, облучая |
металлический |
||||
индий у-излучѳние-м от |
источников |
радия |
(0,5 г). |
Эксперимент, |
однако, не удался. Гус [69] объяснил это несоответствием, между энергией у-излучения радия и возбужденными состояниями 1 1 5 ,Іп. Понтекорво и Лазард [95] установили, что при облучении индия тормозным излучением электронов, ускоренных в импульсном линейном ускорителе до' 1800 кэв, появляется активность с пери одом полураспада 4,5 часа, которая затем была отнесена к. изо; меру 1 1 5 "^Іп. Они предложили следующий механизм фотоактивации
"изомерных |
состояний. Во'время облучения |
ядра П 5 І п сплошным |
излучением |
с £макс = 1800 кэв происходит |
- резонансное^ возбуж |
дение одного или нескольких уровней, лежащих выше изомерного. При разрядке этих возбужденных состояний возможен переход не только на основной, но и на метастабильный уровень:. Веро ятность возбуждения изомерного состояния непосредственно из основного — порядка Ю- 1 0 —10~1 5 от вероятности образования изо мера через лежащие выше уровни. Энергетический уровень, переходы с которого могут привести к образованию изомерного состояния ядра, мы называем актив анионным.
Активационные уровни изомеров определялись с помощью тор мозного излучения от ускорителей с регулируемой энергией элек тронов. На графике получается зависимость активации образуе мого изомера от энергии электронов a = f{E).'•"'Экстраполируя кривую к нулевой активности, можно определить минимальную энергию фотоактивании. Валвдманом с -сотрудниками [108] и не зависимо группой харьковских физиков во главе с Корсунским
1 87