Файл: Данилин Н.С. Теория и методы неразрушающего инфракрасного контроля радиоэлектронных схем.pdf

энергию. Интенсивность излучения одинаковых по площади участ­ ков может быть различнойДля оценки равномерности излучения вводят понятие поверхностной плотности испускаемого телом по­ тока излучения — энергетической светимости. Иногда эту величи­ ну называют излучаемостью и определяют как

Вт-см-0-. (1.8)

Количественно энергетическая светимость равна отношению потока излучения внутри телесного угла 2я к площади излучаю­

щей поверхности.

Величиной, аналогичной энергетической светимости, является поверхностная плотность лучистого потока, падающего на поверх­ ность — энергетическая освещенность, равная отношению лучис­

Часто применяется величина, характеризующая поверхностную плотность потока излучения в данном направлении — энергети­ ческая яркость. Она равна отношению энергетической силы света к площади проекции излучающей поверхности на плоскость, пер­ пендикулярную к направлению излучения:

где ер — угол между нормалью к излучающей поверхности и на­ правлением, в котором измеряется энергетическая яркость.

Поверхности с неравномерной яркостью характеризуются вели­ чиной В_-, равной

Величины I, R и В характеризуют излучательные свойства ис- , точника и могут быть определены при помощи измерений, произ­ водимых на расстоянии от источника, если нет потерь в среде, или если эти потери можно точно учесть.

При вышеизложенном рассмотрении не учитывался спектраль­ ный состав лучистого потока. На самом деле все источники излу­ чают энергию в широком диапазоне длин волн.

Для характеристики спектрального состава излучения вводят­ ся понятия спектральных величин, или спектральных интенсивнос­ тей. Под монохроматическим потоком излучения будем понимать

9

поток, состоящий из излучений с длиной волны, заключенной меж­

полученные кривые будут носить название спектральных кривых распределения.

Точечным может считаться такой источник излучения, размеры тела накала которого бесконечно малы. Реальные источники из­ лучения обладают вполне определенными конечными размерами. Однако па практике расстояние от источника излучения до прием­ ника часто велико по сравнению с размерами источника, поэтому размерами последнего можно пренебречь и считать его точечным-

где a —■угол между направлением падающего луча и нормалью к облучающей поверхности. Исходя из этого,

В случае, когда облучаемая поверхность перпендикулярна к на­ правлению излучения,

10

<

§1.3. ОПТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ ТЕЛ

'Если на какое-либо тело, находящееся при температуре То, па­ дает поток излучения Фо, то в общем случае часть этого потока Фотр отражается поверхностью этого тела, часть Фпог.п погло­

отражения р. коэффициентом поглощения а и коэффициентом про­

Коэффициент отражения р определяется как. отношение отра­ женного поверхностью потока излучения ко всему потоку излуче­ ния, падающему на тело:

Фо"

В зависимости от состояния поверхности отражение может оыть зеркальным и диффузным. В первом случае это правильное 'отра­ жение на полированной поверхности, размеры неровностей кото­ рой малы по сравнению с длиной волны падающего излучения. Второй случай — диффузное отражение — имеет место, когда при освещении поверхности ее яркость во всех направлениях одинако­ ва. Во многих случаях на поверхности раздела двух сред проис­ ходит направленно-рассеянное отражение, при котором ось отра­ женного пучка направлена в соответствии с законом зеркального отражения, а телесный угол отраженного пучка больше телесного угла падающего пучка из-за неровностей Поверхности.

Коэффициент пропускания определяется как отношение пото­ ка излучения, прошедшего через тело, ко всему потоку излучения, падающему на тело:

поглощенной части всего потока излучения ко всему падающему потоку:

11