Файл: Гуртовой М.Е. Вопросы физики быстрых нейтронов. Спектрометрия быстрых нейтронов по времени пролета.pdf

8^„.

_Рис. 4 6 .Дифференциальные

сечения упругого

и неупругого

рассеяния

нейтронов с

возбуждением

уровней

1 ,0 Мэв и

3 ,1 Мэв

на

цинке (С тб З ).

-

109

-

четных

изотопа

цинка:

0 ,9 9 4 Мэв

(Е п 64,

4 9 ^ ),

1 ,0 3 9

Мэв

( Е пбб,

2 8 # )

и 1 ,0 7 9

Мэв ( 2 Б6

,19% "). '^акин образом, можно

за ­

ключить , что наблюдаемый пик

0 ,9

Мэв обусловлен

квадруполь-

ным возбуждением

все х

четных

изотопов

цинка. Как видно

из ри­

сун ка,

наблюдается

хорошее

согласие

экспериментальны*

р езультатов

с

теоретической

кривой

при

£ г * 0 ,2 3 І 0 ,0 2 .

Из

і

р езультатов

по кулоновскому

возбуждению

среднее

значение

для тр ех

основных изотопов

цинка

равно 0 ,2 4 . При

р ассея ­

нии

протонов

также

получено

р г =

0 > 2 4 .

И,

наконец,

р а ссе ­

яние

а -ч а с т и ц с

энергией

40 Мэв

д ает

^ г = 0 ,І ^ ,

Второй

неупругий

пик

3 ,3

Мэв

обусловлен

возбуждени­

ем

октупольных

состояний

в

трех

основных

изотопах

цинка:

2 ,9 7

Мэв, 2 ,8 7

Мэв

и

2 ,7 6

Мэв

для

Я п 54,

Z n 66

и

Е п 66

.с о ­

ответствен н о . Наблюдаемое дифференциальное

сечение

и теоре­

тическая

кривая

при р ъ =

0 ,2 3 + 0 ,0 2

показаны

на

рисунке.

Значение

ß d

из

измерений по

электромагнитным

взаимодей­

ствиям

отсутствую т

в

литературе .

Из рассеяния

протонов

на

-7

Б4

^ ,ь= 0 ,2 1 ,

а

из

другой

работы

- ß 3 * 0 ,2 8 ;

сП

известно

0 ,2 5

и 0 ,2 1

( Z n 64

2 п бб, 2 п6 6 ) .

Неупругое

рассеяние

а - ч а с -

тиц

на

gA

дает

для j3 5 величину

0 ,1 0 .

Zn

Значения

квадрупольных

и октупольных

параметров

д е ­

формации

для

остальных изучаемых

элементов

приведены

в

т а ­

блицах 4

и 5 .

Для

сравнения

там

же

приводятся

значения

этих

параметров,

полученные

из

электромагнитных

эксперимен­

экспериментов

по рассеянию

заряженных

частиц .

Указанные

для

параметров

ошибки

связаны только с

ошибками

измере -

ния

дифференциальных

сечений

и не отражают неопределен­

ностей . связанных с

методом

анализа .

Таблица 5 .

Параметры октупольиой деформации р л

.найден­

ные из анализа неупругого рассеяния

14 Мэв

нейтронов (С т 6 5 ).

Ядро,

С £з)пп'

(р’ь) э.м.

j

Другие

: Реакция

энергия

Сг

4 . 2

0 ,1 8 + 0 ,0 3

Ni

4 .2

0 ,1 3 + 0 ,0 3

0 ,2 1 + 0 ,0 2

0 ,1 9

Р .Р '

0 ,1 4

а ,

а '

Zn

0 ,1 8

а ,

а '

0 ,2 6

3 ,3

0 ,2 3 + 0 ,0 2

Р .Р '

Cd

0 ,1 4

1 ,9

0 ,1 6 + 0 ,0 2

0 ,1 4 + 0 ,0 2

Р .Р

S n

0„ 17

0 ,1 3

а , а '

2 ,3

0 ,1 7 + 0 ,0 2

S B

2 ,2

0 ,1 6 + 0 ,0 2

PB

0 ,1 2 + 0 ,0 1

0 ,1 1 + 0 ,0 2

0 ,1 4

2 ,5

р .р '

d i

0 ,1 4 + 0 ,0 2

0 ,1 4 + 0 ,0 2

•0.Г2

п ,п

2 ,6

-

112

-

При

анализе упругого

рассеяния

использован

не

потен­

циал

Бюрклунда

и Фернбаха

(Бю 58),

учитывающий

, наряду

с

по­

верхностным

, объемное

поглощение

( как

это

сделано

в

рабо­

те Кларка

и Кросса ( К л64))> а потенциал,

дающий

очень

хоро­

шее

описание упругого

рассеяния

как протонов, так и нейтро­

нов и учитывающий только

поверхностное

поглощение

:

(2 9 )

x = ( r - R o ) / a ;

x ' = ( x - R ' o ) / a ' ;

R o = r o A </i-

R 0 = r ö A ,/5.

Здесь

параметр

днффузноотіі

для

мнимой части

берется

в

виде

производной

от

действительной части

потенциала. Стандарт­

ный

набор

параметров

С

для

всех

А )

был

следующим

:

V

=44

Мэв,

= 9 ,б

M3B,VL S = 6 ,0

Мэв,Г=Г0'= І ,2 5

фм,

Q =0,65фм

и а'= 0 ,4 7

фм.

При анализе

неупругого

рассеяния

(ЫЙВ)

в

качестве

по­

тенциала

взаимодействия

использовалась

только

реальная

часть

оптического потенциала. Учет мнимой части

потенциала

при

подгонке

теоретической

кривой

к

экспериментальному

расп

-

ределению

в области угл о в

2 0 °

-

120°

может изменить

зна­

чение

на 5 -1 0 ^ .

Из таблиц 4 и 5 видно ,

что

значения ^

,

полученные

аз экспериментов

по

рассеянию

а -части ц ,

несколько

зани

-

жены— Это

объясняется

тем ,

что

радиус

взаимодействия

R

в

реакции ( а

, а ' ) несколько

больше

(сечени е

пропорционально

Рассмотрим

еще

один

пример

влияния

метода

анаі:.'

’ч

разброс получаемой

величины

p L

. При

возбуждении

уровни