Файл: Гуртовой М.Е. Вопросы физики быстрых нейтронов. Спектрометрия быстрых нейтронов по времени пролета.pdf

- 122

-

сеянных

неупруго

на

изотопах

2 г Э°

и

Z r 9 2

(М а67а).

Ис­

ходя из

обоснованного

в данной

области

знергий

предположения

о прямом механизме

взаимодействия,

следует ожидать

такого

ж.е'

соотношения

и при

рассеянии нейтронов.

На

основании^ышеска*

занного

и пользуясь подробным анализом результатов

рас

-

сеяния

заряженцыхічастиц

на

этих изотопах, проведенным

в

работе Кларка

и Кросса ( К л67),

можно

сделать

следующий

вы­

вод

. Пйк

2 , 2 * 0 , !

Мэв

со о тветствует

возбуждению

состояний

2+ ,

3 “

и 5“ во всех изотопах . Остальные два пика

со о т ве т -

с т в у гт

возбуждению

уровня

2 ,7 5

Мэв

в Z r

и уровней

0 ,9 3

Мэв

в Z r

и 0 ,9 2

Мэв

в

Z r .

Соответствующие

дифференциальные

сечения

рассеяния

на

этих

уровнях

показаны

на

р и с .52

вм есте

с теоретическими кривыми. На этом же рисунке вверху

показаны результаты

измерений Кларка

и Кросса

(

К л67),

кото­

рым «изкое

разрешение

спектрометра

не

позволило

отделить

уровень

0 ,9 Мэв от

упругого

рассеяния

,

а

уровень 2 ,7 5

Мэв

от

группы

2 ,2

Мэв

. Для сравнения

там

же

показаны

наши

результаты

,

рассчитанные

та к ,

как

если

бы пики

2 ,7 5 Мэв и

2 ,2

Мзв

не разделялись . Свои данные

Кларк и Кросс

получили

при обработке временных спектров ,

один из

которых

показан

на

р и с,4 2 .

Рузультаты

по упругому

рассеянию

вм есте

с

данными

Кларка

я Кроооа

показаны

на

рис. 5 3 .

На рисунках 5 0 ,5 1 ,5 4

приведены

дифференциальные

се ч е ­

ния

упругого

и неупругого

рассеяния

нейтронов

на

ядрах

ти­

тан а, железа

и иттрия.

Сплошные и пунктирные

кривые

представляют

теоретичес -

кую

интерпретацию

р езул ьтатов,

проведенную

в работе

(Л е 7 2 ).

Для

анализа

полученных результатов

был использог:.г

't-.

метод

связанных

каналов

,

который

является

более

строгим

и последова­

-

123

тельный

чем

метод

искаженных

волн.

Использован оптический

потенциал

с

поверхностным

поглощением

(

мнимая

часть

в

форме производной

от

вещественной

ч а сти ).

В данном

случае

при

описании

неупругих

процессов

параметры

оптического

потен

-

циала не остаются фиксированными , а

сл егка

варьируются

од­

новременно

с

подгонкой

теоретической

кривой

к

эксперименталь­

ным данным по

величине

j i

,

чтобы

получить

лучше

согласие

как упругого

рассеяния

, так и неупругого. Подробное иссле -

дование

метода

приведено в

работах

(

Х а69,К о7І).

В р асчетах

сечений

для Ti. 48 , Fe58 и

Hr92

связывался

канал упругого

рассеяния

(О * )

с первым возбужденным

со сто ­

янием

2f

(

О,В5

Мэв для

F e 5 5 ,

0 ,9 9

Мэв для

ТІ.4а и 0 ,9 3 Мэв

__

Q/L

а

для

—j gQ

возбужденным

состоянием

3 j( 2 ,7 5

для г£г

О

,

с. г

с

М эв). Состояния

2 j

и 3 j

полагались

вибрационными,

однофо­

нонными .

Наборы

параметров

оптического

потенциала

,

со о тветст­

вующие

лучшим подгонкам

, даны в таблице 6 .

Параметры

обобщенного

оптического потен­

циале, используемые

в

расчетах

(Л е72)

Таблица

б .

Ядро

-V

-W

U|_S

Q

Гп

Qw

(фм)

мишень

/Мэв/

/Мэв/

/Мэв/

(Фм)

(фм)

( фм)

Т і48

1)50,6

11.2

8,2

0,715

1,175

0,27

1,285

0,255

2)49,2

16,8

8

0,78

1,17

0,18

1,37

0,28

Fe56

1)43,9

4,35

0

0,515

1,25

0.7

1,2

0,18

2)43,9

2,7

9

0,39

Т, 25

0,7

1,25

0,23

Z r 3Q

48,7

3

7

0,59

Г, 195

0,86

1,28

СО. Гб)

7 r 32,3',

„

II

II

.

Н

Н

II

0,092

Параметры

квадіэупольяой

и октупольиой

деформация,

полученные

из

рассеяния

нейтронов

в

этой

работе

, сравни­

ваются

с

данными

других

авторов

для

реакций

( р

, p ') . ( d

Д і

( 0 . , а ’)

и др .

,

извлеченными

при

помоги

разных

методов

анализа

(

таблица 7

) .

Отклонения

от

усредненных

зна

-

чений

не

имеют

систем атического

характера

и не выходят

за

пределы

ошибок

анализа

в

случае

разных

частиц.

Изучаемые

состояния

*

,

для

ядер

-I-.48

по5Б

-т 92.34

)

и

3 j

С

2 j

(

И ,

гв ,

£ г

для

-*7 3 0 \

/

zir

как

следует

из

приведенного

анализа

,м о к -

но

отнести

к

вибрационным .

Более

детальное

сравнение

значений

полученных

различными

экспериментальными

группами

затруднено

не

толь­

ко

потому,

что

имеется

некоторый

разброс

в

получаемых диффе­

ренциальных

оечениях,

но и потому,

что

при

анализе резуль

-

татов

испоіьзуются

различные

варианты

теории

прямого

взаимо­

действия

. Как

показано многими авторами , последнее обстоя -

тел ьство

может

существенно

повлиять

на

значение получаемой

величины

ß t

Неопределенность

в

выборе

параметров

потенциала

особен­

но

сущ ественна

при

анализе

неупругого

рассеяния

а

-части ц ,

для

которых как

потенциал, так и эффективный радиус менееиз­

вестны . Радиус

ядра

обычно

берут

несколько

большим

(и з -з а .

конечных

размеров

а -ч а с т и ц ),

а

поскольку

сечение

пропор

-

ционально

ß z R*

,

значение

получается

(см .таблицу

7 )

систематически

заниженным.

Спектрометры

по

времени

пролета

могут

использоваться

также

для

проверки

других

положений теории

. Т а к , в

работе

(Б о 6 5 )

были

проведены

измерения

углового

распределения

ІЧ

Мэв

нейтронов,

неупруго

рассеянных

на первых

уровнях н е -

четного

ядра

И

,

для

проверки

модели

возбужденного осто ­

п

31

ва

.

Результаты

сравнивались

с

измерениями

на соседнем

ч ет ­