Файл: Гуртовой М.Е. Вопросы физики быстрых нейтронов. Спектрометрия быстрых нейтронов по времени пролета.pdf

-

126

-

ном ядре

S

,

которые получены

в

работе

(КлбЧ). Для

этой

цели использовался рассмотренный

выше спектрометр

( Боб1»),

на

котором

проводились

измерения

на

ж елезе. Для

улучшения

энергетического

разрешения

(

700

к э в)

пролетная

база была

увеличена

до

3 ,5

м. Поскольку

генератор

работает

в непре -

рывном режиме и стар т

задается

а -частицей , в процеосе

эксперимента

полный

нейтронный

поток

не

превышал

ІО*7 ней -

тр он ов/сек

,

что

привело к

большой

длительности

измерений .

Рассеи ватель представлял

собой

цилиндрический контейнер

( диаметр ІО см ,

высота

3 ,5

см ),

наполненный

красным фосфо­

ром. Ось цилиндра

составляла

угол

4 5 ° по

отношению

к падаю­

щему. нейтронному

потоку

. Геометрия

эксперимента

обычная

(

см .,например, р и с .З І) .

На временных спектрах , кроме упругого рассеяния,хорошо

выделены пики,

соответствующие

возбуждению уровней

1 ,2 6

Мэв

и 2,23М эв. Результаты

по

упругому

рассеянию

сравниваются

о

теоретическими

кривыми

для

соседних

ядер

А і 3 7

с

S 3

ра­

AI

н о

из

бот (К л 64,П е62),

Наблюдается

хорошее

согласи е

между

экспери -

интегральным значением

сечения

и

таковым,

вычисленным по

разности между полным

сечением

и

сечением

неупругого

взаи ­

модействия,

взятыми из других работ .

Угловые

распределения

неупруго

рассеянных

нейтронов

на

уровнях

1 ,2 6

Мэв и

2 ,2 3

Мэв

очень

сходны .

Вид суммарно­

го

сечения

этих

двух

распределений

и его

абсолютная

вели -

чина в пределах

ошибок

эксперимента

совпадает

с р езул ьтата ­

ми

Кларка и Кросса (Клбй)

по неупругому

рассеянию нейтро -

иов

на первом возбужденном

уровне

2,2й

Мэв в

ядре S

(р и с .5 5 )

Зтот факт объясняется моделью , по которой два

уровня

в ядре

П31

овязп дырочного состояния

Z S t /г

с возбужденным 2 h о с -

возбуждение о сто ва, суммарная величина неупругого

сечения с

возбуж­

дением

соответствующих уровней нечетного ядра равна сечению

возбуж­

дения

непосредственно я д р а -о сто ва .

В рассматриваемом

сл учае,

со гл а с ­

но этой модели,

имеется

следующая

свя зь между интегральным сечением

возбуждения соответствующ его уровня и интегральным

сечением

возбуж­

дения

состояния

2+ в

S

r p 'P . J )

___ Л/+І___

(2 /„+І)(2Л+ І) o(” S, J , i

(3 0 )

Здесь:

J - угловой момент возбуждаемого уровня,

(э (Р5' j)- се­

чение

рассеяния

с возбуждением.^состояния в

Р51

,

J0 - угловой

момент

нечетного

ядра,

J c

- угловой момент

первого

возбужденного

состояния остова, 6(S , JQсечение

рассеяния

с возбуждением

J G

с з?.

в я д р е

о

ск

а

Е

* ъ

X

ж

1НН

а“N

о

из

соSa

C_J

■ ъ

О)

U1

£

ѵо

СХ