Файл: Гуртовой М.Е. Вопросы физики быстрых нейтронов. Спектрометрия быстрых нейтронов по времени пролета.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 26.07.2024
Просмотров: 117
Скачиваний: 0
- 30 -
(менее 2 ноек) получалась на расстоянии 3,5 метра. Ток в импульое
превышал 3 ма, Коэффициент сжатия составлял |
около 20. |
|||
|
В этом уокорителѳ |
первое уоловие легко |
выполнялось путем под |
|
бора |
амплитуды группирующего напряжения. При |
этом геометрическая |
||
фокусировка практически |
Ht нарушалась, т.к . |
|
нарезание осущеотвля - |
|
лось |
до ускорения. При |
необходимости легко |
можно применить дополни |
тельную фокусировку, как это сделано в работе Зелигера и Трюцшлере (Зѳ68) (нарезание после ускорения).
Рассмотрим теперь третье уоловие. Как показали Фаулер и Гуд
(ФабО) импульсный пучок ионов содержит информацию, отсутствующую в
непрерывном пучке, однако точность информации о других параметрах может оказаться пониженной. В частности, в случае клиотронной груп
пировки для почти параллельного пучка ионов должно выполняться со
отношение |
„ _ . . |
, с |
. + |
|
|
AEa-Atq = AE.ft-Ate |
|
||
где: AEq и |
A t„ - соответственно |
разброо |
энергий и длительность |
|
импульоа до |
группирования, |
Д ЕЬ и |
A tg - |
те же величины после груп |
пирования. |
|
|
Для опиоанного выше генератора (Стб5) ггг®- > 20> |
начальный энер- |
|
гетичеокий разброо за счет источника ионов и системы |
нарезания |
|
ооотавляет около 100 эв. При этом в результате |
клиотронной группи |
|
ровки в пуч^-оквносится энергетический разброс |
АЕВ« 2 кэв. |
В течение последних лет оиотемы клистронного группирования полу
чили развитие и успешно применяются в обычных электростатических ге
нераторах и тандемах. Еотѳотвенно, они |
размещаются до ускорения |
||||||||
(возле источника ионов), т.к . |
при этом |
резко |
сокращаются габариты |
||||||
системы и мощности генераторов, необходимых |
для |
ее |
работы. Действи |
||||||
тельно, если |
разместить |
систему |
после |
ускорения, |
то |
из |
соотношения |
||
.03) следует, |
что пучок |
однозарядных |
частиц с |
энергией |
всего I Мэв |
- 31 |
- |
|
|
сгруппируется на расстоянии |
более |
6 м при |
напряжении модуляции 10 ку |
( / -5 Мгц). |
|
|
|
Однако и группирование |
до |
ускорения |
имеет свои недостатки. |
Груапирователь должен размещаться под кондуктором электростатичес
кого |
генератора. Возникают чисто |
технические |
трудности; недоста |
|
ток |
места и подводимой мощности, |
работа под высоким давлением и |
||
при интенсивном уровне радиации и |
т.д. |
|
||
|
Кроме того, |
некоторое время |
группировка |
происходит одновремен |
но о |
ускорением частиц, (в этом случае вместо "временного" фокус |
|||
ного |
расстояния |
■ j’ говорят о эквивалентной длине дрейфа); Это услож |
няет получение временного фокуса на мишени и |
накладывает дополниталь |
||
ные ограничения |
на выбор параметров системы |
и ее |
размеров. |
В качестве |
примера рассмотрим устройство |
для |
получения импульс |
ного пучка ионов с энергией 3 Мэв на электростатическом генераторе, описанное в работе (Мобд). Оно состоит из ионного источника, преры вателя и группирователя (рис.15). В качестве источника использует ся дуоплазмотрок, способный давать большие токи при малом энергети ческом разбросе ионов и обладающий большой яркостью.
Прерыватель состоит из двух вэаимнолерпендикулярных пар откло няющих пластин 7 и 8 и однопотенциальной линзы, расположенной между ними, которая значительно улучшает Фокусировку пучка на ди афрагме прерывателя 9. Диафрагма, из соображений компактности, рас положена вблизи пластин. В этом случае для нормальной работы преры вателя отклоняющее напряжение на пластинах нужно было бы повысить.
Тогда при значениях этого напряжения близких к максимальному пучок
<1
мог бы попадать на пяаотины, нарушая тем самым работу прерывателя. Поэтому для увеличения скорости пересечения пучком отверстия в ди афрагме использовалась более высокая частота раскачивания без со ответствующего увеличения частоты следования. Одна пара пластин пмтает^от усилителя, работающего на частоте I Мгц, а другая - от
Wo.15. Устройство для получения импульсного пучка ионов(Моб4) I - трубки для ввода охлаждающей жидкости (фреон-ПЗ) ; 2-трубка для впуска водорода в ионный источник; 3-трубка для отвода фре
она ; 4-обмотка магнита дуоплазмотрона; 5-оксидный катод дуоплазмотрона; б-вытягивающий электрод; 7-верхние отклоняющие пласти ны ; В-нижние отклоняющие пластины; 9-диафрагца прерывателя; ІО-группирователь; ІІ-электрод главной линзы; І2-ускорительнаА трубка.
- |
зз |
- |
|
уошителя, работающего |
на чаототе |
3 Мгц. |
|
Подбором сдвига |
фаз |
между этими |
напряжениями и величины посто |
янного напряжения, которое дополнительно подаетоя на одну пару плас
тин, можно добиться разделения в пространстве |
Фиг^рчЛисоажу, |
соот |
|||
ветствующих |
ионам Hj+, Hj |
и Hg. Диафрагма |
пропускает только |
импуль- |
|
оы ионов Hj |
, возникающие |
один раз за период |
с частотой I Мгц.При |
||
менение сеток в линзе значительно уменьшает |
сферическую аберрацию, |
||||
что позволяет уменьшить диаметр пятна почти |
в |
три раза. Кроме того, |
сетки хорошо экранируют отклоняющие пластины от поля линзы. Энерге тический разброс, вносимый системой прерывания, составляет около
100 ев. Эта величина определяет начальный разброс энергий в пучке на входа в группирователь, который размещен непосредственно за ди афрагмой. В непрерывном пучке разброс энергий гораздо меньше.
При расчете параметров группирователя и его размеров учитывал
ся ряд взаимосвязанных факторов. С точки зрения физических измере ний частота следования импульсов должна быть порядка I Мгц. Если
эту аѳ частоту использовать для группирователя, то размеры его ока жутся недопустимо большими. Поэтому усилитель группирователя настроен
на 27 Мгц и синхронизирован о усилителем прерывателя. Длина трубки
группирователя выбрана |
таким образом, что она |
соответствует |
по вре |
||||||
мени пролета половине периода частоты 27 мгц, |
таким образом |
груп |
|||||||
пирование происходит как на входе, |
так |
и на выходе трубки. Повышение |
|||||||
частоты автоматически накладывает ограничения на максимальное ис |
|||||||||
пользование |
пучка. При |
Этом макоимально |
возможная |
длительность им |
|||||
пульса на входе группирователя составит |
At = ІО нсек, |
т .е . |
28% |
||||||
не от Т = 1000 нсек ( f |
=1 Мгц), а |
от |
Т*=37 |
нсек |
( f |
=27 Мгц). |
|||
Фактически |
в электростатических |
ускорителях |
"рабочая" |
длительность |
|||||
начального |
импульса ограяичивается |
сверху не |
выбором |
частоты, а |
|||||
макоимально |
допустимым |
энергетическим разбросом, |
вносимы« при груп |
||||||
пировке, который определяется |
соотношением (15) |
. Если по условя- |
ям эксперимента такое ограничение не является определяющим, то на передний план выступают свойотва ионно-оптической системы конкрет ного ускорителя. При слишком большом разбросе скоростей головная и хвостовая части сгустка могут оказаться настолько плохо сфокусиро ванными, что соответствующие им ионы вообще не попвдѵт на мишень.
Боли же увеличить начальную скорость с целью уменьшения относитель ного разброоа скоростей (для лучшей Фокусировки), то значительно возрастает длина пролета до точки наибольшего сжатия сгустка.т.е, "временной" фокус может оказаться за миленью. К этому же эффекту приведет и низкое значение энергии группирования. Однако, обычно минимальное значение энергии группирования определяется необходимой минимальной длительностью импульса на мишени. Для этого, кроме со отношения (15) часто пользуются соотношением (Ишб8):
(Іб)
С О Е *,
где: Atpp,-минимальная длительность . мпульса на мишени после группи
ровки пучка |
энергией Em s Ln a 3 t |
, Е3 |
- начальный энергетичес |
|
кий разброс |
в непрерывном |
пучке. |
|
|
При конструировании |
рассматриваемого |
группирователя последова |
тельность расчетов была следующей. Сначала был решен вопрос о до
пустимом разбросе энергий (ІО к э б ) , затем, исходя из соображений
оптимальной фокусировки, бы.;о одедаца заключение о допустимом от
носительном разбросе энергий на входе в ускоритель, а из последней величины найдена энергия инжекции (70 кэв). Для данной энергии ин
жекции Фокусное расстояние (место расположения мишени) было ойрёде-
лено |
методом, впервые предложенным |
Элкиндом (Вл53). |
||||
|
Сущность метода |
заключается в |
том, что для каждого ускорителя |
|||
фокусное расстояние |
однозначно |
определяется двумя величинами Р |
||||
и N |
, |
где: Р |
расстояние от |
входа |
в ускорительную трубку до ис |
|
точника |
частиц |
или |
его промежуточного изображения. В данном слу- |
|
|
- |
35 - |
|
|
|
|
чае таковы м '-ям яется диафрагма прерывателя, |
на которой фокусируетоя |
||||||
пучок ионов. N - это отношение выходной энергии к энергии |
инжекции, |
||||||
После то го , |
как в с е |
расстояния определены таким |
способом |
соотаі |
|||
л я ется график |
скоростей |
для в се го пути от источника |
до мишени, |
кото- |
|||
рый д ает возможность определить место группирования |
частиц . 6 |
реэулі |
|||||
та т е р асчето в |
о казы вается,что малые изменения расстояний |
вблизи на |
|||||
чала ускорения дают большой аффект, а изменение положения мишени |
|||||||
оказы вается мало. Ход процесса группирования |
иллюстрируется приводи' |
||||||
мой таблицей |
I . |
|
|
|
|
|
|
Интересно |
отм етить, |
что только около 1 6 % .все го |
сокращения |
дли |
|||
тельности импульса приходится на пролетный тракт за |
ускорителем, |
||||||
то гд а как время |
пролета |
этого тракта со ставл я ет |
все го |
времени |
пролета.
Путем небольно! регулировки расстояния от группнрователя до
входа в ускоритель и энергия инжекции |
можно добиться |
группирования |
в нужном м е ст е . Изменение расстояния |
осущ ествляется |
просто путем |
закорачивания нескольких секций ускорительной трубки |
на входном |
конце. Таким образом на мнмени совмещаются геометрический и "времел
вой" |
фокусы. |
|
|
|
|
|
|
|
Рассмотренный ускоритель явл яется одним из лучинх ускорителей |
||||||
подобного типа. |
|
|
|
|
|||
|
На выходе |
он |
д ает |
сгустки протонов с током |
ІО ма и длитель |
||
ностью около I |
ноек, которые можно' направлять к |
нескольким |
различ |
||||
и т |
меотам |
расположения |
минНней. Частоту следования можно менять в |
||||
пределах от |
I |
Мгц до 30 |
хгц о помощью внешнего |
отклоняющего |
устрой |
||
с т в а . |
|
|
|
|
|
|
|
|
Поучительна |
история электр остати ческого ускорителя на |
б Мэв |
||||
нооА внного |
в |
Англия (А н б б ). Он прошел вое стадии со вевд ен о тво ва - |