Файл: Балябин А.Н. Твердотельные приборы СВЧ учеб. пособие.pdf
ВУЗ: Не указан
Категория: Не указан
Дисциплина: Не указана
Добавлен: 28.07.2024
Просмотров: 92
Скачиваний: 0
©
Частота накачки (J.а —/IQ -г- 1,^J 7,5+50 ГГц. Генераторы гармоник (умножители частот]на нелиней
ной емкости варакторных диодов находят широкое примене ние для получения колебаний СВЧ с высокой стабильностью частоты, а также в тех случаях, когда непосредственноегенерирование колебаний заданной частоты оказывается
недостаточно эффективным^
Генераторы гармоник'на варакторах теоретически мо
гут генерировать гармоники с к .п .д ., равным 1Q0/J. Этотвывод непосредственно еле,дует иэ уравнений Мэнли-Роу. Рассмотрим с помощью системы (2] случай, когда к варак
тору |
подводится |
мощность Р, на частоте f, |
,а |
мощность' |
|||||
^ = Q .Из второго уравнения |
системы (2 ) |
следует, что |
|||||||
при |
Р= 0 должно |
быть п-0ш первое |
уравнение |
принимает |
|||||
вид |
• |
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Р, |
|
|
Q |
, откуда |
R-, |
|
• т |
|
|
J~, |
* |
m f, |
) |
- |
||||
|
|
|
|
|
|
|
|||
|
Таким образом, мощность,подводимая на основной час |
||||||||
тоте, |
полностью |
преобразуется в мощность колебаний гар |
|||||||
моники с частотой |
|
|
|
|
|
|
|||
|
Неизбежные потери энергии в контурах и самом варак |
||||||||
торе |
снижают |
эффективность преобразования.мощности,ко |
|||||||
все же реальные |
значения к .п .д . |
варакторных умножителей |
|||||||
-составляют десятки процентов.- |
|
|
|
|
|||||
|
1 ,-Принцип действия варакторного умножителя частоты |
||||||||
можно представить,рассматривая |
принципиальную схему |
||||||||
б рис.19} умножителя частстты с |
последовательно |
включенны |
ми входной U, 0 /уА?/ и выходаой L'c.^2.^2 резонансными цепя ми, настроенными-соответственно на первую и - з гармо ники. грузка включена последовательно с выходным кон-
- 27 |
- |
, h = > r ^ 4 1 h = h |
|
с/ /?/ |
LZ сг яг_ |
@ |
Рис.19. Принципиальная схема варакторного умножителя частоты.
туром, цепь напряжения смещения не показана. -
Так как сопротивление входного контура на основной
частоте мало,а выходного велико,то ток генератора пер-, вой гармоники полностью протекает через варактор. Вслед ствие нелинейной зависимости Cn(U) при протекании сину соидального тока на варакторе, развивается несинусоидаль
нов напряжение и варактор может рассматриваться как ге нератор напряжения гармоник.В нагрузке выделяется макси мальная мощность той гармоники,на частоту которой наст роен выходной контур.
В схеме через, варактор могут протекать только два
тока: входной с частотой |
и выходной с частотойm-f-. |
Строгий анализ [ з ] показывает, |
что эта схема можетбыть |
использована с высокой эффективностью только для удвое ния частоты (П7 =2} .
Для.осуществления генерации гармоник более высоко го порядка Ю ^ 3 необходимо, чтобы через варактор протекали дополнительные токи так называемых "холостых’’ гармоник. Например, для создания эффективного утроителя частоты /п =3 необходимо наличие второй,"холостой^ гар моники. Схема утроителя с дополнительным контуром L1,C2.
настроенным на частоту второй гармоники,изображена ва
- 2В -
рис.20. При подведении к умножителю мощности на основ-
*
ной частоте происходит генерирование второй гармоники,.
Рис.£0. Схема утроителя частоты с дополнительным контуром, настроенным на частоту второй
гармоники.
ток которой протекает через дополнительный контур L2tC2
и через диод, где смешивается с основной частотой. 2 результате появляется третья гармоника, на которую на
строен выходнойконтур. Так как в дополнительном контуре
■потери энергии отсутствуют, почти вся мощность первой гармоники преобразуется в модность колебаний третьей
гармоники. Такой умножитель•называют умножителем типа
1-2-3. |
'Используя две "холостые" гармоники, например rrt-2 |
и (77=3, |
можно создать эріактивные умножители типов |
1 -2 -3 -4 и і-2-3-5 соответственно, с коэффициентами умно жения /77=4 и /7?=5.
На рис. 21 изображена конструкция современного умно жителя частоты (Ю=Ъ) сантиметрового диапазона волн,Ко лебания основной частоты подводятся по коаксиальной ли нии. Четвертьволновый трансформатор 1 обеспечивает согла сование варактора 2 с входной-цепью. Одрааокцентрального проводника коаксиальной линии .3, выступающий в выходной
Рис.21. Конструкция умножителя частоты сантиметрового диапазона.
волновод &, образует индуктивность, соответствующую
I—£ (рис.20,), которая совместно с емкостью зазора 4
составляет "холостой" контур L2tC2, настроенной на вторую гармонику. Варактор располагается в выходном
волноводе так, чтобы наиболее интенсивно возбуждалась третья гармоника. Для основной частоты и частоты вто рой гармоники выходной волновод является запредельным.
Полость 5 представляет собой режектэрный фильтр,настро енный на частоту третьей гармоники, и тем самым исклю чающий проникновение ее во входную линию.
2. Режимы работы варактора. В умножителях частот
используются два режима работы варакторных днодоз:режйы полностью запертого . р —п -перехода ,■при котором амплитуда.переменного напряжения меньше величины напря жения смещения 0т< jUw j tVi режим частичного отпирания
р —П -перехода. £' режиме частичного отпирания повыша ется к.п.д- варактора и существенно возрастает величина преобразованной мощности. В настоящее'время режим час тичного отпирания перехода считается основным рабочим режимом варакторов в умножителях частоты.
- 30 -
При частичной отпирании р - п -перехода время,когда переменное напряжение превосходит напряжение смещения, составляет небольшую долю» периода. За это время проис
ходит инжекция неосновных носителей заряда* в область перехода* В результате образования заряда неосновных носителей к баоьерной емкости перехода, добавляется диф фузионная емкость, которая может значительно ее превы шать. Поэтому режим частичного отпирания характеризует
ся значительно большим диапазоном изменения емкости по сравнению с режимом запертого перехода.'
Однако увеличение емкости перехода при частичном отц^іракии будет иметь место только в том случае, если
отсутствует рекомбинация неосновных носителей в области, перехода и весь инжектированный заряд возвращается об-, разно за остальную часть периода. Для выполнения этих требовании необходимо, -чтобы время жизни неосновных'но сителей было значительно больше периода высокочастотных колебаний. Удовлетворить данным условиям могут только
кремниевые |
Еаоактсры, время жизни носителей которых име- |
|
ет |
порядок |
10- 8 —:10- 6 с . |
|
о. Увеличение выходной мощности умножителей частоты |
|
на |
варакторных диодах может, быть достигнуто путем исполь |
зования нескольких параллельно или последовательно вклю ченных диодов. Наиболее часто, используется последователь ное включение.. Разработаны специальные варакторные стол бики (рис. 22), представляющие собой последовательный ряд >р -7) -переходов. Общая емкость столбика, состоящего из
А/ диодов,
гДе Ся -емкость одного перехода.Последовательное активное
-Gг » l<
Рис.22. Устройство варакторного столбика.
сопротивление потерь столбика RsfT^si -Предельная час
тота столбика при этом остается такой же, как предель ная частота. одно.го варактора.Увеличение выходной мощно сти в. столбике прямо пропорционально Л-' , так как про бивное напряжение столбика в а/, pas больше напряжения
пробоя одного диода.
4. Гаракторные .диоды с напряжением заряда и резким
восстановлением. Этот тип диодов.появился в результате
усилий, направленных на увеличение эффекте, накопления
заряда в СВЧ варакторных диодах. Как было сказано выше, увеличение нелинейности характеристики Cn(ÜJzаракторг
за счет |
дир]узкоиной емкости может быть получено только |
|
в том случае, |
когда инжектированные в область перехода |
|
носители могут |
быть возвращены за ‘остальную часть перио |
|
да. Для этого |
необходимо выполнение двух ѵслоекй. .' |
|
- |
Носители не должны успеть рекомбинировать до то |
|
го, как |
они будутвытянуты назад. |
|
- |
Носители не должны язфундарозать слишком далеко |
от плоскости перехода, чтобы она могла вернуться назад. Первое условие выполняется при использовании з ва ракторах эпитаксиального кремния, где время жизни носителей составляет 10 -Ю с . Для предотвращения возмож
ности диффузии неосновных носителей на большую глубин
в облаетъ перехода необходимо создать сильное внутрен
нее. электрическое пола по обе стороны от перехода. Это
доле образуется за счет большого градиента концентрации примесей в области перехода. 3 .диодах с такими узкими переходами нелинейность емкости обусловлена исключитель
но диффузионной емкость».
Если на такой диод, находящийся под небольшим отри
цательным смещением, подать большой синусоидальный сиг нал, то ток через диод будет иметь форму»показанную на
рис. |
23 |
При положительных значениях напряжения за вре |
|
мя X, неосновные носители инжектируются в область |
пере |
||
х о д |
и |
величина тока следует занапряжением. Когда |
при |
ложенное напряжение меняет знак и становится отрицатель
ным,через длод протекает |
обратный ток. Так как |
накоплен- |
||
|
|
Т , я |
|
|
Р и с . 2 3 . І о р м а т о к а ч е р е з |
Q |
4 1 |
^пр |
|
п е р е х о д а Е а р а к т о о а х с |
|
|
|
|
резки м в о с с т а н о в л е н и е м . |
-и с„_/ |
|
|
|
|
|
W p / |
« і |
|
|
Я |
И |
» |
. |
|
|
|||
|
|
\ |
' |
|
|
|
\ |
/ |
|
|
•■■■' |
: - \ |
I |
|
ныД заряд инжектированных-носителей сосредоточен*в не
посредственной близости от плоскости перехода,носители
Я
возвращаются компактным сгустком; поэтому обратный ток проходит в течение очень короткого времени Х^-,0 . как