Файл: Ульянов О.И. Инженерные методы расчета ламповых и транзисторных схем.pdf

Отсюда коэффициент усиления напряжения

Приращение тока в каждом из триодов при действии ивх равно

Лнэкв 2 R a - R l + (Ra + R i ) - R u

Но поскольку в режиме класса А оно не должно превосходить величины (1-51), то можно найти допустимый максимум вход­ ного напряжения

Ru

Выходное сопротивление может быть найдено по (1-41) или из эквивалентной схемы рис. 14, в

1—7. Дальнейшая формализация расчета ламповых цепей по методу эквивалентных схем

В предыдущих параграфах показано, что цепи с лампами могут рассчитываться раздельно для постоянной и переменной составляющих анодного тока. Для каждой из составляющих лампу замещают соответствующей эквивалентной схемой (схе­ мой замещения): для постоянной — по рис. 15, переменной — рис. 16. Направление э. д. с. источника U* на рис. 15 показано -для триода; для тетрода и пентода оно будет обратным. У зависи­ мого источника \iUос показано направление э. д. с. для отрица­ тельного значения U0с. На рис. 16 направление э. д. с. соответ­ ствует положительному мгновенному значению 7/0—

Под дальнейшей формализацией расчета ламповых цепей по методу эквивалентных схем имеется в виду следующее. Расчет на основе уравнений анодного тока или контурных уравнений

20

ставить сначала общую эквивалентную схему. Для этого нужно «заместить» все лампы, а также все другие элементы цепи их расчетными эквивалентами. Затем полученную общую эквива­ лентную схему на двухполюсных идеальных элементах рассчи­ тывают, применяя известные методы расчета электрических схем.

Составляя расчетную схему, необходимо стремиться к макси­ мальному упрощению. Наиболее частые упрощения следующие. Сопротивление источника питания Un для переменной составля­ ющей тока принимается равным нулю. Пренебрегают сопротив­ лением конденсатора по сравнению с последовательно включен­ ным активным сопротивлением. А при параллельной комбина­ ции считают, что конденсатор накоротко шунтирует активное со ­ противление. Естественно, что такие допущения можно сделать только для определенного диапазона частот переменной состав­ ляющей и при соответствующем выборе емкости конденсатора.

С повышением частоты преобразуемых ламповыми цепями

лены эти емкости, после чего она примет вид рис. 17, а. В об­ щем случае для высоких частот полные проводимости между электродами лампы отображаются согласно схемам рис. 17, б, в.

21

Пример расчета 1 — 1

Усилитель выполнен по принципиальной схеме рис. 18 на двух половинах лампы 6Н6П (ц=20, S = 11 ма/в, і?{=1,82 ком, напряжение приведения U* = 30 в). Напряжение источника пи­ тания и п—250 в. Элементы усилителя выбрать так, чтобы обес­ печить исходный режим по постоянному току (режим покоя):

^ осі= 1»5 в, /0аі = 10 ма, £/0с2—5 в, / о а 2 = 2 0 ма.

Составить низкочастотную и высокочастотную эквивалентные схемы усилителя по переменному току.

Для постоянного тока эквивалентная схема усилителя пред­ ставлена рис. 19, из которой следует, что

Для того чтобы смещение сетки лампы Л2 было отрицательным и равным 5 в, необходимо падение напряжения на сопротивле­ нии RC2

22

Исходя из рассчитанного падения напряжения на RcZ, нуж­ но обеспечить равенство

Прежде чем получить эквивалентную схему для переменной составляющей, можно предварительно изобразить так называе­ мую расчетную схему по переменному току. Для усилителя рис. 18 такая схема приведена на рис. 20. Затем, заменив лампы схемой замещения на двухполюсных элементах, переходят к эк­ вивалентной схеме усилителя. Если для рассчитываемого усили­ теля применить схему замещения лампы по рис. 16, б, то полу­ чим низкочастотную эквивалентную, представленную на рис. 21.

Рис. 22. Высокочастотная эквивалентная схема усилителя.

23