Файл: Радиоприемные устройства учебник..pdf

^еогд i f (§к~Ь §11Н“§иУ§с ^ V §2iI§q-

(3.72)

N

с о гл = 2

(С 1— 1) 8 п — g n _j_ 4 ^

( g « ~f g u +821/2)*

(3.73)

S « + g u + g 2 l

g x + g u + g 2 l

Обычно выполняется условие

+ §n< C § 2i и при этом

^согл ~ 1 +(^11— 1) ~

+ ^Ш§21-

§21

Для полевых транзисторов

t xl = 1

и Меогл ^ 1 + Дш§ 21- Под­

_ I Y21 I fill М2

1 Y21 I fflj ^2 Rj

g a V iT F

V T + W

x = KIKo=-UVT+T%

(3.74)

ср = —arctg

= —arctg £.

(3.75)

Re К

следовательно, полоса пропускания

каскада расширяется.

Найдем коэффициент трансформации, обеспечивающий заданную

полосу пропускания

на /мин,

где

она

наименьшая.

Эквивалентная

проводимость

контура на [МШ1

равна

gal = -

= /П‘

l + ' ' ^К- .- + m l g BX 2»

{XJk

^МИН L

где

gnuxi и 8ъх2 — выходная

проводимость каскада и входная про-

водимость следующего каскада на / мин. Отсюда

т.у

V

( d a l

^к)/®мин L

т I

8 вы х

(3.76)

8 вх г

Коэффициентом трансформации т

задаются (m 1 — 0,4 -f- 0,8).

Эквивалентное затухание контура на f

paBHO da2 =

© м а к с

X

X Lm\gвых! + d K-f- coM a KcLtTl'2gBx2t

Г Д в

g вых 1

^ §вх2

З Н З Ч е Н И Я

ье;

проводимости на /ма1(С. Полоса пропу­

скания на

f

макс равна П' =

йЭ2/макс.

1,0*

Рассмотрим зависимость коэффициен­

- \ 9 0

та усиления каскада от частоты внутри

/0 ,8

8 0 \

поддиапазона

и

при смене поддиапазо­

/ 0 , 7

нов. Неравномерность усиления

в под­

1—

диапазоне

можно

записать

как

А =

0,6

\ o J------ПС}

= (^о)/макс/,(^о)/мин-

значения

К0 на

Подставляя

сюда

А

N)

ге /макс и /мин>

получаем

*Э1

э 1

----------------1 Ci

Кг

(3.77)

,

J

э2

г

-1

t

'м и н

э2

\ л

2

Внутри поддиапазона

при

малом из­

‘ -20

менении daкоэффициент усиления

К0= /.

При смене поддиапазонов в сторону по­

-МО

вышения частоты резко уменьшается L,

-мь-

a

da уменьшается

значительно меньше,

-60

чем L. Поэтому при переходе от одного

*

поддиапазона

к другому

в сторону

по­

-8 0

вышения частоты

при

постоянных зна­

чениях т ,

и т 2

будет

уменьшаться

ре­

Рис.

3.24

зонансное сопротивление

контура /?Э 1=

=

У L\ICJdBI <

R 3 u

==

\ / L u / C j d 9ц>

гве L],d3i и

L п,

с?э и — индуктивность

и эквивалентное затухание в поддиапазонах I и II (рис. 3.25). Умень­

шая

величину т 1 в

поддиапазоне

I,

можно

получить

/Сомин!

—

“ Коминп и /Сомакс)

=

Ломаксп, но неравномерность усиления в под­

диапазоне остается.

(т 1

—

В схеме каскада с непосредственным включением контура

*= т г =

1) при переходе от одного поддиапазона к другому резко из­

меняется

коэффициент

усиления.

СОГЛ^ВЫХХ

ён “Ь ^2

СОГЛ^ВХ2>

(3.78)

где £вы*1 — ^ 22(1) — выходная

проводимость

УП.

можно

Режим согласования при заданной

полосе

пропускания

,

П

1

2

. , .

1

2

10

„

Щсогл ^ в ы х 1 -1 -« к +

п

т 2 еогл ёъх 2

№()08

tOo О8

=

„

^1 согл ёвых 1 ~ ^

-f-

m<i согл g BX ,

(йо Сэ

\

(00 Сэ

/

лосе пропускания

может быть выполнен, если d3 > 2 dK. Для опре­

деления

т 1согл

и т 2 согл надо задаться эквивалентной емкостью

контура

Сэ = 20 -4- 100 пФ.

пропускания

в виде

К0 с О Г Л

21 I

(3.81)

V £ вы х ! Ёвхъ

Коэффициент

усиления номинальной

мощности можно записать как

КРв =

Т’вых Н

^ В Ы Х С О Г Л

Ёвх2

IS2

ёвХ2

D

2

„

/ ' ° С О Г Л

>

г вх

U ВХ

Ё В Х 1

& В Х 1

где g BX1 — входная

проводимость каскада.

Подставляя сюда выражение (3.81),

получаем

|У»! I2

2^

(3.82)

4ЯВХ1 £вЫХ1

4,

Анализ влияния

рассогласования

на /(Осогл, ^(ян

и

Поогл

приве­

ден

в

[6—8].

При

т ! =

= const и dK<С d3получаются

следующие соотношения:

4 V

W

o

согл

=

2 а /( 1

+

а 2) ,

К р/ К р „ =

(2а)2/(1

+

а2)2,

П/Псогл = (1

+

а2)/2,

(3.83)

где я

=

т 2/т2согл.

На

рис.

3.26 приведены

зависимости

(К0/К0 СОГл) (°).

(Кя/К рн) (а)

и

(П/Псогл) (а).

Из

приведенного

графика

видно,

что

степень

согласо­

вания незначительно

влияет

на К0и Кр,

но сильно влияет