Файл: Григоров, Н. Л.pdf

С другой стороны,

F(>E2,

х2) =

Ае

V L

S l W

Следовательно,

•1"а—X,

Х2—.Гі

т.

е.

; * р _ и р { ^ - ^ ( ^ - 4 . ) } .

< « >

Отсюда

.

, Л?2

Л'2 — її

'Ді

•

т

т

f

ТзГ ~

— L — '

ШГ '

г Д е

Ї2 -

Ті = Ay,

L — L x =

AL,.

1

~~ ~

(4-6),

т.

е.

L

L

E2 '

(4.7);

1 +

Таким образом, достаточно точное измерение энергетического'

спектра в одном и том же энергетическом интервале Ех ^

Е <;

Е2

малые

изменения пробега

поглощения L .

В

самом

деле,

если

х2

= 700 г/см2,

хх = 200 г/см2,

L х

^

100 г/см2,

то при Ау =

0,2

и E J E X

3 получим.:

^ ^ 0 , 0 4 .

Возникает вопрос, можно ли обнаружить изменение в показа­

телях спектров Ау =

0,2 на интервале энергий Ех ч - ЗЕХ?

Для того чтобы можно было надежно установить изменение

показателя у

на 0,2,

необходимо, чтобы на каждой из глубин хх

и х2 показатель был

измерен с точностью 0,05; тогда ошибка в

Ау

=

у2 — Ті составит 0,07

и изменение

Ау будет в рассматри­

ваемом случае превосходить тройную ошибку.

При изучении вида энергетического спектра космических лу­

чей, как правило, одной и той же аппаратурой измеряется

поток

на частицы с

наименьшей измеряемой энергией.

Допустим,

мы хотим

определить

показатель

интегрального

энергетического спектра в

интервале

энергий

Ех

^

Е ^

2?2, из­

мерив за одно и то же время число частиц Nx

и JV2

с энергиями,,

соответственно, ;> Ех и >

Ег. Как должны

различаться

энергии

Е2

и Ех, чтобы при заданном Nx получить

наибольшую

точность

в

определении у?

В воздухе X ^ 80 г/см2,

L ж 110 г/см2,

т. е. XIL

3/4; при у — 1 ж

Л І 1,7

имеем:

A <-g>

3/4

A L _ J

о

A L

0 A L

<АГ>

— 1,7-1/4

L

'

L

L •

Если

MIL = 0,04, то

Д<Я >/<# > =

0,08.

Прямыми измерениями коэффициента неупругости взаимодей­

ствия частиц космических лучей при двух энергиях Ег и Ег

уста­

новить изменение

(К}

на 8%

практически невозможно. В

самом

ницы <jia для разных энергий

нуклонов Е ^

101 2 эв было

ука­

зано в работе

[16]. Идея метода такой оценки заключается

в сле­

дующем.

Допустим, что известен абсолютный поток адронов с энергией

!> Е на глубине атмосферы х г/см2,

идущих в вертикальном

на­

правлении и не сопровождающихся

никакими вторичными

части­

цами. Обозначим его Е0Л(^Е,

х).

Очевидно, что этот поток

оди­

ночных частиц состоит:

а) из первичных протонов

с энергией ;> Е,

которые прошли

весь слой атмосферы х г/см2,

ни разу не провзаимодействовав в

нем. Этот поток равен:

Ft ( > Е, х) =

F ( > Е, 0)е-*А,

где F (1> Е,

0) — поток

протонов

с энергией

!> Е на границе

атмосферы;

б) из потока одиночных нуклонов F2 (!> Е, х) с энергией на

уровне наблюдения > Е,

которые

провзаимодейсгвовали

в

ат­

Еоя (> Е, х)

= Л

( >

Е,

х) +

F,

( >

Я, я) +

Я 3

( > Я, а),

(4.10)

и так как F2 >

0,

>

0,

то

Л,д ( > -Б, х) >

^

( >

Я,

x) =

F ( >

2?, 0) е-*/\

(4.11)

Отсюда

^

^ Л в

^ О ^ . ї )

(4.12)

где Л — средний атомный вес

ядер воздуха,

NАВ

— число

Аво-

гадро.

ницу а1 П . Если эта величина при высоких энергиях больше

зна­

чений, получаемых при ускорительных энергиях, то значит

о"1

не является константой.

вильное

изучение вида энергетического распределения

адронов

на разных высотах в атмосфере и измерение абсолютных

потоков

адронов.

Здесь следует отметить одно обстоятельство, имевшее дли­

тельное

п, по-видимому, неблагоприятное влияние на

интер­

верждений о независимости пробега поглощения Ьа от

энергии

частиц.

Эта точка зрения настолько укоренилась, что в работе [47]

утверждалось, что в интервале 10—104 Гэв величина (К}

остается