Файл: Гурзадян, Г. А. Вспыхивающие звезды.pdf

(фейд-аут), что, кстати, иногда наблюдается (например, во время уже упоминавшейся вспышки V 371 Огі).

Попытка объяснения генерации радиоизлучения у вспыхивающих звезд моноэнергетическими электронами с умеренной энергией (3-106эВ) сделана также В. В. Железняковым [185]; при этом привлекается механизм коге­ рентного синхротронного излучения. Этот механизм тре­ бует, чтобы в плазме с /г(!~ 2 -1 0 6 см-3, находящейся в магнитном поле с напряженностью в несколько гаусс, появились быстрые электроны с концентрацией ~104 см-3 при характерном размере среды ~10n см. Эти результаты не противоречат тому, что было приведено выше.

§ 5. Вклад вспыхивающих звезд в радиоизлучение Галактики

Ввиду того, что полное количество вспыхивающих звезд в Галактике должно быть довольно большим, возни­ кает вопрос о возможной их роли в общем галактическом радиоизлучении. Очевидно, что для решения этого вопро­ са необходимо вычислить ожидаемую яркостную темпера­ туру радиоизлучения, вызванного интегральным эффек­ том радиоизлучения системы вспыхивающих звезд, и сравнить ее с наблюдаемой яркостной температурой галак­ тического фона на данной частоте. В такой постановке задача была рассмотрена впервые Ловеллом [228].

Обозначим через Е средний поток радиоизлучения на данной частоте, который доходит до нас от данной вспыхи­ вающей звезды, находящейся на расстоянии г0. Пусть далее Ф (М) будет функцией светимости, т. е. количество

всех звезд в одном кубическом парсеке, абсолютные све- 1

тимости которых заключены в интервале М ± у • Если,

наконец, обозначить через б долю вспыхивающих звезд, то будем иметь для суммарного потока радиоизлучения S, поступающего от всех вспыхивающих звезд, находящихся внутри телесного угла Q и до расстояния R:

11 Г. А. Г у р за д я н

ионизация вызвана фотонами, или же эквивалентные по энергии частицы (электроны), если ионизация вызвана неупругими ударами. В обоих случаях трудно допустить, чтобы энергетический спектр ионизующего агента обры­ вался сразу же вблизи границы 228 Ä; скорее всего, оп может простираться до области мягкого рентгена — ко­ роче 100 Â.

Еще в 1966 г. была сделана первая попытка оценить ве­ личину ожидаемого потока этого излучения в рамках ги­ потезы быстрых электронов [186]. Позднее с аналогичной попыткой вступает Грппдлей [187]; исходя из предположе­ ния, что радиоизлучение вспыхивающих звезд имеет магнитотормозное происхождение, он оценивает величину энергии электронов (~ 400 кэВ), их вероятную концентра­ цию (1010 < пе < ІО16 см-3), а также напряженность маг­ нитного поля (— 100 Гс), при которых могут быть объяс­ нены наблюдаемые во время вспышек потоки радиоизлу­ чения. Затем с помощью этих данных вычисляется ожидае­ мый поток рентгеновского излучения, возникающего в результате теплового тормозного излучения нерелятивистских электронов; для UV Get этот поток составил 2—3 фотона/см2-с на Земле. Следует, однако, заметить, чіо Гриндлей не учитывал влияния самопоглощения ра­ диоизлучения, о котором было упомянуто выше, вслед­ ствие чего найденная им величина ожидаемого потока рентгеновского излучения оказывается явно заниженной.

Основные положения гипотезы быстрых электронов, как мы видели, находятся в хорошем согласии с наблюде­ ниями; это относится, в частности, и к радиоизлучению. В связи с этим возникает вопрос о проведении возможно полного анализа поведения быстрых электронов в области рентгеновских частот. Более конкретно, речь идет о возмо­ жности генерации рентгеновского излучения в результате

а также протонов. Тогда число фотонов, испускаемых в ин­ тервале безразмерной энергии фотонов от со до со -]- d<a (см. § 1 гл. VIII) в единицу времени и в единице объема

1 1 *