Файл: Клейнер, Э. Ю. Основы теории электронных ламп учебное пособие.pdf

а (3.154) принимает вид

Как /, так и tg flm зависят, таким образом только от геометрии лампы. У большинства конструкций ламп tg |Зга < 0,4, что соответст­ вует |Зт < 23°. В среднем |Зт составляет около 15°, а |Зкр практически всегда меньше рт . Поэтому для Ркр, как для малоимуща, с ошибкой, не превышающей 5%, можно считать, что

расстояние от середины между витками до точки, в которой электрон, отклоняемый на угол |Зкр, пересекает плоскость сетки. Тогда все элект­ роны, проходящие через сетку в пределах отрезка 2укр, будут попа­ дать на анод и составлять анодный ток. Электроны, соответствующие катодному току в пределах одной секции сетки, летят с участка ка­ тода шириной р (см. рис. 3.36). Тогда

Дробь перед корнем зависит'только от размеров системы электро­

148

Теперь определим значение ОJU a, соответствующее переходу из ' режима возврата в режим перехвата [([/а/£/с)гр]. Как следует из (3.160), укр увеличивается с ростом Uа. Возврат электронов прекратится, когда 2укр станет равным просвету между витками р — 2с. Пренебре­ гая величиной 2с по сравнению с р, можно в первом приближении считать, что переход происходит, когда 2укр = р. Это согласно (3.160) соответствует условию

которое при использовании (3.162) можно записать в виде

Ш, ~ ч "

Если учесть, что в режиме возврата DUa< Uc, то можно счи­ тать, что Uд я? Uc. Тогда ориентировочно

(3.165)

\ Uc /Гр

Это уравнение, принимая во внимание (3.164), можно представить

также в виде

(tl “

Этим соотношением .( — ) непосредственно связывается с рт .

шинстве случаев лежит в пределах 0,1—0,2.

На рис. 3.37 приведена зависимость q = / (jf~) ДЛя Т-Рех систем

149

дах. В условиях, в которых реально работают лампы, эти предпосыл­ ки обычно не выполняются и поэтому наблюдаются значительные от­ клонения от полученных зависимостей. Дальнейшее уточнение теории за счет лучшего учета действительной формы электрического поля между сеткой и катодом в большинстве случаев не имеет практического смысла, так как эта поправка несущественна по сравненщо с откло­ нениями, вызываемыми другими неучтенными явлениями. Если при очень малых dCKнеобходим учет пространственного заряда перед ка­ тодом, то в (3.161) нужно подставлять соответствующее значение Ug. Учет начальных скоростей электронов приводит к появлению «хвос­ та» у кривых токораспределения в области малых отрицательных значений UJUC. Роль минимума потенциала между сеткой и анодом

т. е. от значений, меньших единицы, дотЛ-^-оо. Так как токорас-

U q

пределение в конечном итоге определяется формой траекторий элект­ ронов, рассмотрим сначала, каким образом в этих пределах значений

и,

—гг~ изменяются электрическое поле между электродами и электронно­

оптические свойства сетки. Как уже указывалось, изгиб траектории электрона в плоскости сетки и соответственно ее фокусирующее дей­ ствие зависят от отношения потенциала сетки Uc к среднему потен­ циалу окружающего ее пространства, который в первом приближении можно приравнять действующему потенциалу в плоскости сетки Uа.

с участка катода, равного проекции витка сетки на его поверхность. При обычных витых сетках или сетках в виде параллельных стерж­ ней это будет полоса шириной 2с. Катодный ток в тех же условиях составляют электроны с полосы шириной р. Отсюда отношение / с// при Uc = Uд (величины, относящиеся к этому случаю, снабжены индеском п)

(3.166)

и соответствующее значение q

2с

(3. 167)

Р

150

Значение UJU C, при котором Ud становится равным U0, можно найти из (3.68) делением на Uc:

(3.168)

При 1 витки сетки отталкивают пролетающие мимо элект-

роны (рис. 3.38,в); число электронов, перехватываемых сеткой, уменьшается и q становится больше qn. Каждая секция сетки при этом дей­

ствует как собирательная линза. При -Щ- > 1 витки сетки притяги-

Uд

вают электроны (рис. 3.38,a), q <.qn, а сеточные линзы — рассеиваю­ щие.

S)

Рис. 3.38. Траектории электронов в триоде при токораспределении в режиме перехвата и различных значениях U JV d

Исходя из таких представлений можно в принципе рассчитать токи сетки и анода в режиме перехвата, если известны траектории электро­ нов. Однако практически это наталкивается на большие трудности, так как уравнение поля между электродами, необходимое для нахож­ дения уравнений траекторий, в точном виде очень сложно. По этой при­ чине, а также в связи с тем, что на токораспределение влияет ряд до­ полнительных факторов, трудно поддающихся расчету, на сегодняш­ ний день не выведено формул, дающих во всех случаях хорошее совпа­ дение с экспериментом. Все известные формулы получены в резуль­ тате приближенных решений. Одни из них лучше соответствуют действительности, когда сеточные линзы рассеивающие, другие —> когда собирательные. Ниже выводится формула, дающая приемлемую для практики точность во всей области режима перехвата. Идея вывода ее состоит в следующем. При Uc = Ud отношение I J I K определялось уравнением (3.166), т. е. отношением геометрического диаметра витка

151